焊接电流检测仪

GBT 32514.1～6-2016 电阻焊 焊接电流的测量

[b]流动电流检测仪[/b](SCD仪)是可在线监控加矾混凝效果的仪表。为目前源水/污水混凝沉淀药剂自动投加系统的核心部件。Bebur公司新推出的BT6108-Streamer流动电流仪，是当前对水质变化及污染适应性有效的设备。并可用于污水处理中的污泥沉淀脱水、压滤等过程工艺的自动控制中。他可测控经化学处理后的水(或废水)样中，带电离子或颗粒在SCD取样室内的两个电极之间产生的电流。此电流的大小决定于混凝后仍留在水中的正(或负)离子的净余量，因而流动电流值可间接反映混凝效果。　　应用特点：　　◆ 絮凝处理过程变化快速反应-絮凝剂监测仪　　◆ 通过提高絮凝物控制保持水质-絮凝剂控制器　　◆ 降低絮凝剂/聚合物使用成本-絮凝剂控制器　　◆ 使用电流监测仪实现絮凝剂/聚合物自动投放-絮凝剂控制器　　◆ 保证絮凝剂可靠性-絮凝剂分析仪　　◆ 提高效率-絮凝剂分析仪　　◆ 提高过滤器和絮凝剂处理效率-絮凝剂控制器　　◆ 监测你的絮凝控制过程-絮凝控制器　　测量原理:　　水样流进取样槽，当活塞向上运动时，水样被带进孔里，当活塞向下运动时，样品水被从孔里排出。水中颗粒物暂时附着在活塞和缸体表面，当水被活塞向前推回来时，这些颗粒物周五的正负电子向下移动到电极上，这种像电流移动导致产生的交流电流被称作“流动电流-stream current”。通过屏幕菜单操作，一个信号选择器用来选择出好的信号放大，这个信号放大需要被设置好当一定常规剂量的变化产生多少　　想要的流动电流偏差(通常是30个单位)。显示的流动电流值(scv)被认为是跟原始信号放大的相关读数。　　产品特征:　　◆ 获得专利的传感器设计　　◆ 探杆和活塞可快速更换　　◆ 自诊断传感器　　◆ 大水流减少传感器污染　　◆ 样品流量可高达20L/Min　　◆ IP65耐腐蚀NEMA 4x 外壳　　◆ 辅助输入信号　　◆ 自动零点调节　　◆ 可扩展的灵敏度(gain)调节　　◆ 高/低报警输出　　技术指标:　　◆ 制造商: 英国Bebur　　◆ 型号：BT6108-Streamer　　◆ 应用 ：水中电流持续在线监测　　◆ 样品流量：3-20L/Min　　◆ 样品Cell类型：外置接受器，大流量　　◆ 探杆类型：可快速更换墨盒　　◆ 活塞类型：可快速更换　　◆ 水样连接：进口 0.75”(19mm)OD, Barb Type　　出口1”(25mm)　　◆ 接触样品材料 ： 聚甲醛树脂，尼龙，橡胶，氟橡胶， PVC不锈钢　　◆ 自动诊断 ：马达，光电开关　　◆ 防护外壳等级：IP65　　◆ 最高工作温度 ：1-49°C　　◆ 自动温度补偿: 包含　　◆ 允许工作压力 ：0-10Bar　　◆ 电压 ：220VAC 1 A 50Hz　　◆ 可选：1)传感器自动冲洗　　2)传感器自动清洗和化学品清洗　　3)恶劣环境下电流监测：耐脏马达，大流量(到35L/Min)-应用于悬浮物很多的环境下

分类：紫外 时间：2007-9-24 7:49:24 摘要：针对焊接电弧紫外光谱信息的研究，研制了一套焊接电弧紫外光谱计算机采集和处理系统。利用此系统对TIG焊电弧紫外光谱进行了研究，成功地获得了不同焊接规范下的电弧紫外光谱频谱分布特征，并对此进行了分析。　　关键词：焊接电弧；紫外光谱；计算机；获取；分析　　中图分类号：TG403　　　文献标识码：A文章编号：1004-132Ⅹ(2000)04-0446-04 随着焊接电弧物理的深入研究，人们认识到，焊接电弧光谱可以反映出焊接过程中电弧 的各种物理和化学的状态变化，并且，电弧光谱信息内容丰富，具有时空可分辨性，灵敏度 高，传递信息快，便于测控自动化的实施，因此，焊接电弧光谱信息是值得认真研究和开发 的信息资源［1～3］。以往的研究主要集中于焊接电弧的可见光区，把紫外区只作 为对人体有害的辐射来处理［4］。但通过对电弧光谱各个波长段的谱线数量及辐 射功率密度 的分析可知，辐射光谱在紫外波长段的谱线数量及辐射功率密度都是很大的，因而，紫外区 是很有 可能发现高品质的弧焊图像信息和其它信息的一个有待开发的区域。　　为研究焊接电弧紫外光谱的特征，采用由计算机控制的焊接电弧紫外光谱信息采集 与处理系统，获得并分析了钨极氩弧焊电弧紫外光谱频谱的分布特征。1　计算机采集与处理装置　　焊接电弧紫外光谱计算机采集与处理装置的构成见图1。1.电弧　2.试件　3.光电倍增管　4.步进电机1　5.紫外成像透镜　6.光阑　7.全反射转镜　8.步进电机2图1　电弧紫外光谱计算机采集与处理系统构成　　该实验装置以计算机作为控制平台。将电弧光谱信息，即光电转换后的电信号、焊接电流 及电压3个模拟量，经滤波放大及A/D转换，进行计算机采集和处理。后向通道为扫描控 制部分，控制步进电机驱动波长扫描机构，来完成对电弧光谱空间上光谱波段上的扫描，以 便对焊接电弧光谱进行研究。　　在光学系统中，光谱仪的波长范围为200 nm～1000 nm，光电倍增管的光谱响应区间为170 nm～350 nm的紫外区。采集时，先调整成像透镜及电 弧的位置，使电弧以1∶1的比例成像于光谱仪的入口狭缝处，然后在电弧像上选取某一单元 部 位，通过调整光谱仪入口狭缝处的切口位置，对电弧进行Z方向上的扫描，Z方向上的调 节精度为0.01 mm。当反射镜旋转时，对与所选部位同高度的电弧截面进行Y方向的扫 描，每次扫描宽度为0.186 mm。电弧辐射光通过光谱仪入口狭缝进入光谱仪，经光谱仪内 的色散棱镜分光成按波长分布的光谱，在出口狭缝处成像于像焦平面上，再由光电倍增管接 收响应进行光电转换，通过前置放大器及A/D接口，由计算机采集处理。　　实验中对实验系统采用经中国计量科学院标定的标准紫外光源（氘灯）进行标定，以便 获得光谱信号的辐射强度，并对光路系统进行了激光准直，确保实验的精度及可靠性。2　焊接电弧紫外光谱的获取　　利用上述实验装置进行了TIG焊电弧紫外光谱分布的研究。实验中采用直流钨极氩 弧焊，极性为正接，保护气流量为6 L/min，试件为厚度δ=6 mm的低碳钢Q235 。　　为了获得TIG焊电弧紫外光谱的分布，对其光辐射的采集，进行了波长窗口扫描和定波 长空间扫描。波长窗口扫描是在光谱仪出口狭缝处对所确定的波长范围内逐点依次采集，获 得在所确定波长范围内的紫外光谱分布。定波长空间扫描采集是在所选定的波长上，对电弧 的某一横截面逐次采集，通过改变光谱仪入口狭缝处的切口位置并控制全反射转镜的偏转来 完成，从而得到电弧紫外光谱径向空间分布。　　为了将采集的数据处理成电弧光谱辐射的径向分布，现将电弧视为轴对称体，每次所采 集的电弧截面见图2。每次采集是对着宽度为dy，高度为dz的面积进行的，因此 实际上采集到的Lλ是对体积为2x0dydz内的电弧光谱的平均辐射亮度。为计算某点的亮度， 必须进行Abel变换，而平均辐射亮度Lλ与谱线在电弧各点的发射系数ε有确定的关系：因电弧满足LTE条件，且又满足光 学条件［2］，则　　　　　(1)式中，Lλ(y)为y方向测得的光谱平均辐射亮度的分布；ε(r)为电弧径向各点的光谱发射系数。 图2　沿Y方向扫描电弧截面的示意　　如果将元体取无限小，则　　　　　　(2)式中，Ie(y)表示电弧径向各点的光谱辐射强度。其解为　　　　　　(3)式中，I′e(y)为Ie对y的导数。　　某一点的发射系数　　　　　(4)式中，r0为弧柱半径 rj为某测量点距柱中心的距离；N为测量总数；yk=kr0/N；r j=jr0/N；k=0,1,2，…，N-1；j=0,1,2，…，N-1；βjk为Abel变换系数， 与N值有关。　　从式(4)可求出电弧某截面上光谱发射系数沿径向的分布。在该处理过程中，为了满 足Abel变换的需要，先将采集到的Lλ(y)等距插值成平行等距的Lλ(y)，再进 行Abel变换。Abel变换系数βjk采用误差较小的Barr变换系数。而光谱辐射 强度Ie与光谱辐射亮度Lλ之间有Ie=Lλdscosθ　　　　　　(5)式中,ds为辐射源的辐射面元；θ为辐射面元的法线与辐射方向的夹角。　　因为系统光路是经激光准直的，θ可视为零，即θ=0，则Ie=Lλds　　　　　　(6)　　根据以上转换与处理原理，为实现电弧紫外光谱的实时采集和处理，采用C语言设计了 采集和处理软件。利用建立的电弧光谱计算机采集和处理系统，成功地进行了TIG焊电弧紫 外光谱的采集和处理。