测试小角x射线散射，我要计算两相相关函数，需要自己编程？有没有现成的软件，谁能提供一套？谁有比较好的关于求相关函数的理论文献?
用菲聂耳半波带法算出的晶体下表面的衍射振幅和物出射面波函数是一回事么？如果要计算像平面振幅分布该怎样算～请大家指点
最近一直在看动态光散射的资料，就有两个疑问。第一，许多动态光散射仪都将角度设为90度，或其他的多角度，这样的设定根据是什么。第二，动态光散射是由于粒子的布朗运动使得散射光强度上下波动，然后有数字相关器处理得到时间自相关函数，再根据Stocks-Einstein公式得到粒子的大小，但是，这不是只能得到粒子的大小吗？那么，粒子的质量分布或是体积分布是根据什么得到的呢？ 我困惑好久了，也不知道自己想歪了没有，哪位高人知道，还请指点小妹一二。在此谢过！
亲，你还在为如何计算径向分布函数而发愁么？还在纠结空有散射数据不知如何下手么？或者下载了PDFgetX2却对着一堆校正选项不知所措？试试它的升级版！PDFgetX3的简介：S. J. L. Billinge et.al. 使用Python语言编程；采用ad-hoc数据约简算法(ad-hoc data reduction algorithm)。与老版本相比：PDFgetX2在处理原始数据中的非相干散射部分时，需要大量的校正项。这些选项有经验的人才能正确输入。不利于新手。无法处理大量数据（这个倒是无所谓，做PDF的能有多少数据啊）PDFgetX3不同于老版本，在处理原始数据时使用ad-hoc approch将非相干散射信息参数化（这一点其实lz不是很理解啦），以获得准确的Iq和Fq。只需用户输入波长、元素组成等基本信息，感觉更加傻瓜化了…lz用水的散射数据试了一下，觉得做出的Fq归一性确实比老版本要好。得到Fq或Gr之后，可以对Q积分范围、Fq的校正多项式等因素进行随时调整，结果会立即以不同颜色叠加在原图上，便于比较。安装说明：运行此程序需要Python2.6或2.7程序和PDFgetX3的egg文件，下载地址及安装方法详见manual—installation。（建议使用PythonXY 或 Enthought Python，不需专门安装libraries，一步到位省时省力）提醒：1.使用同步辐射的同学，PDFgetX3似乎不具备合并分段采集数据的功能（lz自己没找到），所以不要急着卸载你的X2。2.本程序目前已知的缺点是没有GUI，需要自己敲命令进去比较麻烦。不过如果你以前用过DOS系统shelx之类的软件，相信这几行命令根本不算问题了。3.PDFgetX3还可以作为PDF函数计算模块移植到其他程序中。熟悉Python语言的人可以试试。[
[size=24px][font=SimSun]径向分布函数（[/font][font='Arial',sans-serif]Pair Distribution Function,[/font][font=SimSun]下用[/font][font='Arial',sans-serif]PDF[/font][font=SimSun]）是指样品中原子对存在的概率对原子对距离的函数。它是研究晶格缺陷，短程有序，纳米晶等材料的有力工具。这种真实空间函数（自变量单位：埃）通常是对衍射实验所测量的倒易空间衍射数据（自变量单位：[/font][font='Arial',sans-serif]Q=4[/font][font='Arial',sans-serif]π[/font][font='Arial',sans-serif]Sin[/font][font='Arial',sans-serif]θ/λ,θ[/font][font=SimSun]：衍射半角，[/font][font='Arial',sans-serif]λ[/font][font=SimSun]：辐射波长[/font][font=SimSun]）进行傅里叶变换得到。[/font][font=SimSun]根据傅里叶变换的特性：实域函数的分辨率由频域函数的范围决定，实域函数的范围由频域函数的分辨率决定。为得到高分辨率的径向分布函数，衍射实验必须测量出宽[/font][font='Arial',sans-serif]Q[/font][font=SimSun]范围的衍射数据。所以在实验室通常采用短波长[/font][font='Arial',sans-serif]λ[/font][font=SimSun]辐射源：[/font][font='Arial',sans-serif]Mo[/font][font=SimSun]靶[/font][font='Arial',sans-serif]X[/font][font=SimSun]光或者[/font][font='Arial',sans-serif]Ag[/font][font=SimSun]靶[/font][font='Arial',sans-serif]X[/font][font=SimSun]光，测量宽衍射角（终止衍射角通常高于[/font][font='Arial',sans-serif]160°2θ[/font][font=SimSun]）数据。他们对应的最高[/font][font='Arial',sans-serif]Q[/font][font=SimSun]范围分别可达[/font][font='Arial',sans-serif]17.5[/font][font=SimSun]埃[/font][sup][font='Arial',sans-serif]-1[/font][/sup][font=SimSun]或者[/font][font='Arial',sans-serif]22[/font][font=SimSun]埃[/font][sup][font='Arial',sans-serif]-1[/font][/sup][font='Arial',sans-serif],[/font][font=SimSun]大大高于铜靶可达的最高[/font][font='Arial',sans-serif]Q[/font][font=SimSun]约[/font][font='Arial',sans-serif]8[/font][font=SimSun]埃[/font][sup][font='Arial',sans-serif]-1[/font][/sup][font=SimSun]。[/font][font=SimSun]实验室[/font][font='Arial',sans-serif]X[/font][font=SimSun]射线衍射峰通常存在[/font][font='Arial',sans-serif]K[/font][font='Arial',sans-serif]β[/font][font=SimSun]，[/font][font='Arial',sans-serif]K[/font][font='Arial',sans-serif]α2[/font][font=SimSun]等伴峰需要在转化前扣除。需要一并扣除的还有仪器背景，空气散射背景，样品夹具（样品架，毛细管等）背景，仪器峰宽，杂相峰等。不少[/font][font='Arial',sans-serif]PDF[/font][font=SimSun]转换软件是为高能单色同步辐射数据而设计的，因而缺少这样的预处理步骤。[/font][font='Arial',sans-serif]TOPAS v7[/font][font=SimSun]专门为[/font][font='Arial',sans-serif]PDF[/font][font=SimSun]数据生成而设计了扣除这些伴生仪器信号的“去卷积”精修[/font][sup][font='Arial',sans-serif]1[/font][/sup][sup][font=SimSun]，[/font][/sup][sup][font='Arial',sans-serif]2[/font][/sup][font=SimSun]，可以在未知样品任何晶体结构和物相的情况下，自动扣除上述的仪器伴生信号，从而只对样品本征的衍射信号进行傅里叶变换得到样品的[/font][font=SimSun]径向分布函数[/font][font=SimSun]。关于“去卷积精修”的其他应用，我发表在这个帖子中：[/font][url]https://bbs.instrument.com.cn/topic/7852524[/url][font=SimSun]下面的例子是在理学[/font][font='Arial',sans-serif]SmartLab[/font][font=SimSun]上用[/font][font='Arial',sans-serif]Mo[/font][font=SimSun]靶（[/font][font='Arial',sans-serif]50kV 40mA[/font][font=SimSun]）按[/font][font='Arial',sans-serif]Bragg-Brentano[/font][font=SimSun]几何收集的[/font][font='Arial',sans-serif]Ni[/font][font=SimSun]粉的宽Q范围衍射数据。可以明显看到上述的这些非样品信息在“去卷积”的[/font][font=SimSun]预处理过程中得到了扣除。[/font][/size][align=center][img=,690,351]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2022/11/202211301303552735_5594_1986542_3.png!w690x351.jpg[/img][/align][font='Arial',sans-serif] [/font][size=24px][font=SimSun]之后具体的转换过程包括：[/font][font='Arial',sans-serif]1[/font][font=SimSun]）将等[/font][font='Arial',sans-serif]2θ[/font][font=SimSun]步长的数据转换为等[/font][font='Arial',sans-serif]Q[/font][font=SimSun]步长的数据，扣除非样品强度贡献从而得到相干散射函数[/font][font='Arial',sans-serif]I(Q)[/font][font=SimSun]；[/font][font='Arial',sans-serif]2[/font][font=SimSun]）将[/font][font='Arial',sans-serif]I(Q)[/font][font=SimSun]的各个数据点强度除以平均原子散射截面[/font][font='Arial',sans-serif][sup]2[/sup][/font][font=SimSun]以得到结构信息：无标全散射结构函数[/font][font='Arial',sans-serif]S(Q)[/font][font='Arial',sans-serif]=(I(Q) - [/font][font='Arial',sans-serif])/[/font][font='Arial',sans-serif][sup]2 [/sup]+ 1[/font][font='Arial',sans-serif] 3[/font][font=SimSun]）将[/font][font='Arial',sans-serif]S(Q)[/font][font=SimSun]的简约成极限为[/font][font='Arial',sans-serif]0[/font][font=SimSun]的形式[/font][font='Arial',sans-serif]F(Q)=Q([/font][font='Arial',sans-serif]S(Q)-1[/font][font='Arial',sans-serif])[/font][font=SimSun]已备正弦傅里叶变换；[/font][font='Arial',sans-serif]4[/font][font=SimSun]）正弦傅里叶变换[/font][font='Arial',sans-serif]F(Q)[/font][font=SimSun]得到径向分布函数[/font][font='Arial',sans-serif]G(r)[/font][font=SimSun]。这些都是软件自动完成的。[/font][/size][align=center][img=,690,356]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2022/11/202211301309377630_8313_1986542_3.png!w690x356.jpg[/img][/align][font='Arial',sans-serif] [/font][size=24px][font=SimSun]除此之外，[/font][font='Arial',sans-serif]TOPAS[/font][font=SimSun]还可以[font=SimSun]精修物相的[/font]晶胞结构，原子热震动，晶粒尺寸，以拟合上面产生的[/font][font='Arial',sans-serif]PDF G(r)[/font][font=SimSun]，从而观察到样品的短程周期性（短程原子相对位置）是否符合长程周期性（平均晶体结构）。[/font][/size][align=center][img=,690,356]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2022/11/202211301311310004_8158_1986542_3.png!w690x356.jpg[/img][/align][size=24px][font=SimSun]下表比较了常见的三种[/font][font='Arial',sans-serif]PDF[/font][/size][font=SimSun][size=24px]分析软件的功能。[/size][/font][align=center] [/align][table=736][tr][td] [size=24px][font=SimSun][color=black]功能[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font='Arial',sans-serif][color=black]TOPAS v7.20[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font='Arial',sans-serif][color=black]HighScore Plus v5.1[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font='Arial',sans-serif][color=black]PDFgetX3 v2.2.1[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font='Arial',sans-serif][color=black]PDF[/color][/font][font=SimSun][color=black]生成[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]([/color][/font][font=SimSun][color=black]从原始数据到[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]G(r))[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]去除样品夹具（毛细管）背景[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可以对空夹具（空毛细管）快速扫描，软件可以对背景谱进行剪切扭曲以拟合样品谱背景[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]必须扣除与样品谱相同时间扫描的空夹具谱[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]必须扣除与样品谱相同时间扫描的空夹具谱[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]去除[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]K[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]α2[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可，包含在下面的去卷积操作中[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]不可，该软件为高能单色同步辐射数据设计，需要用第三方软件如[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]EVA[/color][/font][font=SimSun][color=black]等扣除实验室衍射谱的伴峰。[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]去除仪器峰宽[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]([/color][/font][font=SimSun][color=black]残余[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]K[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]β[/color][/font][font=SimSun][color=black]峰，[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]K[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]β[/color][/font][font=SimSun][color=black]滤片吸收限台阶背景，[/color][/font][font=SimSun][color=black]轫致辐射[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black])[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可，直接扣除仪器伴生贡献，不需要任何样品结构信息[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可，用计算的[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]bremparam [/color][/font][font=SimSun][color=black]文件或者测量的[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black].brem [/color][/font][font=SimSun][color=black]文件数值地扣除仪器贡献[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]不可，该软件为高能单色同步辐射数据设计[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]去除杂相峰[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可，包含在下面的去卷积操作中[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可，需要对谱图进行预拟合，导出残差谱进行后续操作[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]不可[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]根据晶体结构计算[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]PDF[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]不可[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black], [/color][/font][font=SimSun][color=black]只可以根据晶体结构计算出键长位置，并标注在说产生的[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]G(r)[/color][/font][font=SimSun][color=black]上[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]该功能在同公司的另一个商业软件[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]xPDFsuite[/color][/font][font=SimSun][color=black]中[/color][/font] [/size][/td][/tr][tr][td][size=24px] [font='Arial',sans-serif][color=black]PDF[/color][/font][font=SimSun][color=black]精修拟合[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]可[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]不可[/color][/font] [/size][/td][td][size=24px] [font=SimSun][color=black]该功能在同公司的另一个商业软件[/color][/font][font='Arial',sans-serif][color=black]xPDFsuite[/color][/font][font=SimSun][color=black]中[/color][/font] [/size][/td][/tr][/table][align=center][size=24px][/size][/align][size=24px][font=SimSun]结论：[/font][font=SimSun]用[/font][font='Arial',sans-serif]TOPASv7[/font][font=SimSun]可以很方便地预处理实验室测量的宽[/font][font='Arial',sans-serif]Q[/font][font=SimSun]范围衍射数据，扣除非样品强度贡献等，以对样品本征倒易空间衍射谱进行傅里叶变换，从而得到样品本征的径向分布函数[/font][font='Arial',sans-serif]PDF G[/font][font='Arial',sans-serif]([/font][font='Arial',sans-serif]r[/font][font='Arial',sans-serif])[/font][font=SimSun]。所产生的[/font][font='Arial',sans-serif]G[/font][font='Arial',sans-serif]([/font][font='Arial',sans-serif]r[/font][font='Arial',sans-serif])[/font][font=SimSun]还可以根据晶胞模型精修。所有操作都集中在同一个[/font][font='Arial',sans-serif]inp[/font][font=SimSun]模型文件中无缝完成。[/font][font=SimSun]参考文献：[/font][font='Arial',sans-serif]1. [/font][font='Segoe UI',sans-serif]Coelho, A. (2018). [i]J. Appl. Crystallogr.[/i] [b]51[/b], 112–123.[/font][/size][align=left][size=24px][font='Segoe UI',sans-serif]2. [/font][font='Segoe UI',sans-serif]Coelho, A. A., Chater, P. A. & Evans, M. J. (2021). [i]J. Appl.Crystallogr.[/i] [b]54[/b], 444-453.[/font][/size][/align]
[img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2007/12/200712131349_72714_1792013_3.jpg[/img]这个人简直太牛了，以下是转帖部分：今天的照片又不是一张普通的照片，至于照片是如何拍摄的，后面再讲，先讲故事。 话说一个世纪之前，1900年前后，经典物理学的大厦几乎已告竣工，但是人们对微观物质世界的认识仍然非常模糊，虽则知道分子是构成物质的单元，却并不知道构成分子的本质是什么。那时候，唯能论与原子论的学术之战正如火如荼。 终结这场战争的是一系列实验，这些实验证明了原子是一种客观实在，是构成分子的基本部件。但是新的问题又产生了，原子是什么样子的。1911年，当辛亥革命的炮声击碎了统治中国四百年的满清王朝的同时，卢瑟福的阿尔法粒子散射实验也击碎了汤姆逊关于原子的枣糕模型，进而诞生了电子与原子核组成的太阳系模型。而这小小的太阳系模型，也敲碎了经典物理学大厦的第一块砖。 为了解决太阳系模型的连续辐射问题，波尔引入了普朗克提出的量子模型，量子理论开始在物理学世界中大行其道。1923年，德布罗意发表了他关于物质波的论文，基本粒子的波动性的事实为人们所认识。 1926年，在一次学术报告之后，物理化学家德拜要求薛定谔介绍德布罗意关于物质波的理论，薛定谔作出简单介绍之后，德拜说，这样的描述还太粗糙，我们需要一个确定的波动方程来认真讨论波动的问题。一年之后，薛定谔告诉德拜：“你要的方程，我找到了” 这就是主宰二十世纪物理学的薛定谔方程，在这个方程里，波函数成为描述粒子状态最重要的工具。可是究竟什么是波函数呢？ 从经典物理学里确定的运动轨迹，到量子物理学里一个不明其义的波函数，这是一个巨大的跳跃，也是对人们直观经验的一次重大挑战。 一代又一代物理学家为波函数提供了各种各样直观的解释供人们理解，其中也包括薛定谔本人，但对于我们这些局外人来说，几率密度波仍然是一个难于理解的解释。直到我们今天讲述的照片问世，关于波函数，才有了一个直观可见的解说。 这幅照片是crommie1993年发表的一项工作。在高度光洁的单晶铜表面，蒸镀一层铁原子，这层铁原子构成了一层平展如镜的电子表面。而后把48个铁原子一个个挪到这层镜面表面，形成一个完美的圆形围栏。这些铁原子围栏，就变成阻拦圈内电子运动的“势阱”墙壁，解二维圆势阱薛定谔方程，可以得到势阱内波函数，取其平方便是势阱内电子分布密度。 一根探针从铁原子围栏上空以固定高度掠过，细微的电流会在两者之间通过，而电流的大小正比于探针与铁原子围栏表面的距离。探针逐行掠过铁原子围栏的表面，每一点细微的电流变化都被记录下来，科学家就像盲人摸索盲文一样读出了铁原子围栏里的一切。今天这幅照片便是这样摸出来的。 铁原子围栏里面的晶体表面电子呈现出优美的波纹，而这波纹的分布，与二维圆势阱薛定谔方程所决定的电子密度分布吻合得严丝合缝。 看！这，就是波函数！ [img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2007/12/200712131352_72716_1792013_3.jpg[/img]
由电话发明家A.G.Bell于1880年提出。经调制的断续光照射于物质时，物质发射与断续光频率相等的声波，这种现象称为光声效应。利用物质微粒（包括分子）对光的散射作用进行分析的检测器。当某一波长的光照射在物质微粒上时，除一部分通过物质微粒或被微粒吸收外，大部分的光将以同样的波长向各个方向散射（瑞利散射），散射光的强度是微粒数量和微粒大小的函数。光散射检测器是凝胶色谱中常用的检测器之一。
基于动态光散射原理的纳米粒度仪的研制任中京, 陈栋章 (济南微纳颗粒技术有限公司, 济南)摘要:介绍了基于动态光散射原理的纳米粒度仪的工作原理和设计, 重点讲述了我公司自研制的CR128数字相关器的设计原理与性能特点, 以及利用该器件成功研制出的winner801光子相关纳米粒度仪的特性。关键词.. 纳米粒度仪;动态光散射(DLS);光子相关谱(PCS);数字相关器纳米颗粒的尺度一般在1-100nm之间, 是介于原子、分子和固体体相之间的物质状态。由于纳米颗粒具有尺寸小、比表面积大和量子尺寸效应, 使它具有不同于常规固体的新特性。在纳米态下, 颗粒尺寸更是对其性质有着强烈的影响, 纳米材料的粒度大小是衡量纳米材料最重要的参数之一。而常规的基于静态光散射原理的激光粒度仪的测量下限己接近极限, 但仍旧不能对纳米颗粒的粒度测试得出理想的结果甚至无能为力。光子相关光谱(Photon Correlation Spectroscopy,简称PCS)法已被证明是一种适于测量纳米及亚微米颗粒粒度的有效方法。PCS技术也成为动态光散射(Dynamic Light Scattering, 简称DLS) 技术, 主要是研究散射光在某一固定空间位置的涨落现象。其颗粒粒度测量原理建立在颗粒的布朗运动基础之上。由于颗粒的布朗运动, 一定角度下的散射光强将相对于某一平均值随机涨落。PCS技术就是通过这种涨落变化的快慢间接地得到相关颗粒粒度的信息。1 动态光散射基本原理基于动态光散射原理的颗粒粒度测试基本原理如图1.1所示。http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/05/201305281054_441893_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/05/201305281054_441894_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/05/201305281054_441895_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/05/201305281054_441897_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/05/201305281054_441898_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/05/201305281054_441899_388_3.jpg最后再对四路基线求其平均值用于数据分析, 以免突变的光强引起光强自相关函数发生畸变。在如上的算法的基础上, 我们所研制的C R 12 8 数字相关器采用F PG A 技术, 以硬件方式实现。如图2 .1所示, 主要由取样时间发生器、取样时间、光子计数器、12 8 相关运算模块、基线运算模块、相关数据存储器、数据输出及控制电路组成。其工作原理为:选取适当的取样时间, 并在该时间段内将输入的光子数连续计数, 并将计数结果进行128 路自相关运算及基线
激光粒度仪测量是接收和识别颗粒对激光造成的散射光来实现的，复散射现象是散射光在传播过程中又遇到其他颗粒并二次或多次散射的现象。 根据米氏散射理论，一定粒径的颗粒产生固定角度的散射光，直接接收和识别这些散射光将得到与之对应的、准确的颗粒直径。如果接收和识别的是复散射光信号，将得到错误的结果，同时降低系数的分辨力。将悬浮颗粒的浓度控制在系统允许的最佳范围内，复散射现象可以将至最低。一般的，粒度分布测量是通过系统识别和接收光信号来实现的。而光型号的强弱又是悬浮液中的颗粒个数决定的。激光粒度仪测试中，悬浮液中颗粒浓度越高，散射光信号越强，但随之而来的复散射现象同时加剧，影响测量结果；反之悬浮液中的颗粒浓度越低，虽然复现象得到缓解，但信噪比下降，所以粒度分布测量过程中合适的颗粒浓度很重要。合理控制浓度，也会会控制复散射现象。在激光粒度的测试中，软件的修正也是非常重要。微纳独创的无约束自由拟合技术，不受任何函数限制，可真实反映颗粒的分布状态。针对激光粒度仪测量中的复散射，软件也可以根据测试样品的浓度对复散射现象进行修正，以达到最准确的测试结果。
多维流式细胞仪可同时进行多参数测量，在特定空间内对细胞群进行分析。若要实现该多维空间的合理使用，每个特定参数需提供额外信息来识别细胞群，并确保其动态范围能够最大限度地加以利用。本研究就白细胞的光信号散射情况进行了详细说明，从而促进了多维流式细胞分析的开展。细胞制备技术的提升对获得高分辨率光散射信号至关重要，可以实现粒细胞、单核细胞、颗粒状和非颗粒状淋巴球的完全分离。对搜集前向散射光的角度进行了改进，以提升白细胞的区分度。尽管正交光散射信号能够区分颗粒状和非颗粒状淋巴细胞，但仍无法利用线性或对数函数的形式将分辨率和动态范围显示出来。而在正交光散射信号中应用多项式函数，则可将白细胞全部以高分辨率显示出来。关联前向和正交光散射信号可实现高分辨率光散射与非线性显示的结合，使细胞群呈现等距分布状态。使用这种方式，可将外周血中性粒细胞、嗜酸细胞、嗜碱粒细胞、单核细胞、颗粒状和非颗粒状淋巴细胞等都显示出来，占据与正交和前向光散射相关的不同位置。出人意料的是，嗜碱粒细胞是处在了颗粒状淋巴和单核细胞附近而非中性和嗜酸性粒细胞。流式细胞术中的人体白细胞光散射特性主要应用于区分淋巴细胞、单核细胞和粒细胞。前向光散射信号与细胞的大小和折光率有关，而正交光散射信号则与细胞的粒度有关。一项对正交光散射信号更进一步的分析显示出了淋巴细胞成分的差异，即非颗粒状淋巴细胞的信号比颗粒状的要低。此外，该方法还显示了白血球的正交光散射信号在不同疾病状态下的变化情况。高分辨率光散射要在最佳角度收集散射参数，并对散射光的收集光路进行优化。改进细胞制备方法对最大限度地实现对细胞群的分离至关重要。改变制备流程可能导致细胞群分辨率的提高或降低。通过光散射，可从测量中排除受损细胞和无核细胞的干扰，从而提高细胞群的分辨率。正交光散射信号的动态范围不允许在相同线性尺度上同时观察淋巴细胞群和中性粒细胞。本研究提供了一种新方法，通过对正交光散射信号进行数字信号处理转换，实现了白细胞群在光散射显示中更加均衡的分布。这种转换提升了淋巴细胞分辨率，实现了细胞的可视化，而动态范围的确定对中性粒细胞的观察也十分重要。因此，重新对细胞群在多维空间进行定位可使细胞群在制备过程中实现完美分离。
动态光散射Dynamic Light Scattering (DLS)，也称光子相关光谱Photon Correlation Spectroscopy (PCS) ，准弹性光散射quasi-elastic scattering，测量光强的波动随时间的变化。动态光散射技术测量粒子粒径，具有准确、快速、可重复性好等优点，已经成为纳米科技中比较常规的一种表现方法。随着仪器的更新和数据处理技术的发展，现在的动态光散射仪器不具有测量Zeta电位、大分子的分子量等的能力，还具具备测量颗粒粒径的功能。微纳研制的winner802光子相关纳米粒度仪就是采用的动态光散射原理，用来测量颗粒粒径大小的。也是国内第一家企业采用动态光散射原理来研制的纳米激光粒度仪，其动态光散射原理建立在分散在液体颗粒的布朗运动基础之上，颗粒越小运动越快，反之，颗粒越大，运动越慢。具有不干扰，不破坏颗粒体系原有状态的特点，从而保证了测试结果的真实性。采用HAMAMATSU高性能光电倍增管和微纳研制的高速数字相关器作为核心部件，通过测试某一个角度的散射光的变化并求出自相关函数（即扩散系数），根据stokes-Einstein方程计算出颗粒粒径及分布。http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_01_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_01_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_01_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_01_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_02_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_02_388_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701211120_02_388_3.jpg
如题。不导电固体样品镀金后在高压电子束轰击下，内部一样会注入一次电子使样品内部荷电，这时的入射电子也会受负电位的反射生成背散射电子，结果使背散射电子像叠加了无成分特征的灰度图像。不知这个说法是否正确。
不导电样品表面经导电处理后其内部仍然是不导电的，表面荷电问题解决了，内部荷电问题仍然没有解决。这对背散射电子像和能谱分析会有怎样的影响呢？ 我这样考虑大家意下如何？对背散射图像应该影响不大，因为在背散射区域基本上是入射电子数等于背散射电子数加上继续向深度方向散射的电子数，所以在背散射区域以外可能会有荷电，形成负电场。这个负电场也有使入射电子背散射出试样的可能性，数量不是很多，但对背散射像有一些影响，可能平时并未影响图像的清晰度。假如样品是由多相组织组成的，各个相的漏电能力不同，则负电场也是不均匀的，这就会在背散射图像上叠加一层不均匀的灰度像。我很夸张地模拟成下面的两张图，左边是背散射电子像，右边叠加了内部荷电的影响，只是太夸张了。大家怎么看？http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/04/201304120148_435028_1609375_3.jpg
各位拉曼专家： 拉曼散射强度与散射角有关系么？ 具体的关系是？有木有具体的文章论述这类问题？（在收集时用后向收集和侧向收集那个比较好） 拉曼散射强度与温度和压强有关系么？具体的关系是？有木有具体的文章论述这类问题？在此多谢各位了 不胜感激
数字信号处理的主要数学工具是博里叶变换．而傅里叶变换是研究整个时间域和频率域的关系。不过，当运用计算机实现工程测试信号处理时，不可能对无限长的信号进行测量和运算，而是取其有限的时间片段进行分析。做法是从信号中截取一个时间片段，然后用观察的信号时间片段进行周期延拓处理，得到虚拟的无限长的信号，然后就可以对信号进行傅里叶变换、相关分析等数学处理。无线长的信号被截断以后，其频谱发生了畸变，原来集中在f0处的能量被分散到两个较宽的频带中去了，这种现象称之为频谱能量泄漏。信号截断以后产生的能量泄漏现象是必然的，因为窗函数w(t)是一个频带无限的函数，所以即使原信号x(t)是限带宽信号，而在截断以后也必然成为无限带宽的函数，即信号在频域的能量与分布被扩展了。又从采样定理可知，无论采样频率多高，只要信号一经截断，就不可避免地引起混叠，因此信号截断必然导致一些误差。为了减少频谱能量泄漏，可采用不同的截取函数对信号进行截断，截断函数称为窗函数，简称为窗。泄漏与窗函数频谱的两侧旁瓣有关，如果两侧瓣的高度趋于零，而使能量相对集中在主瓣，就可以较为接近于真实的频谱，为此，在时间域中可采用不同的窗函数来截断信号。 实际应用的窗函数，可分为以下主要类型： a) 幂窗--采用时间变量某种幂次的函数，如矩形、三角形、梯形或其它时间（t）的高次幂； b) 三角函数窗--应用三角函数，即正弦或余弦函数等组合成复合函数，例如汉宁窗、海明窗等； c) 指数窗--采用指数时间函数，如 形式，例如高斯窗等。 下面介绍几种常用窗函数的性质和特点。 a) 矩形窗 矩形窗属于时间变量的零次幂窗。矩形窗使用最多，习惯上不加窗就是使信号通过了矩形窗。这种窗的优点是主瓣比较集中，缺点是旁瓣较高，并有负旁瓣，导致变换中带进了高频干扰和泄漏，甚至出现负谱现象。 b) 三角窗 三角窗亦称费杰（Fejer）窗，是幂窗的一次方形式。与矩形窗比较，主瓣宽约等于矩形窗的两倍，但旁瓣小，而且无负旁瓣。 c) 汉宁（Hanning）窗 汉宁窗又称升余弦窗，汉宁窗可以看作是3个矩形时间窗的频谱之和，或者说是 3个 sine（t）型函数之和，而括号中的两项相对于第一个谱窗向左、右各移动了 π/T，从而使旁瓣互相抵消，消去高频干扰和漏能。可以看出，汉宁窗主瓣加宽并降低，旁瓣则显著减小，从减小泄漏观点出发，汉宁窗优于矩形窗．但汉宁窗主瓣加宽，相当于分析带宽加宽，频率分辨力下降。 d) 海明（Hamming）窗 海明窗也是余弦窗的一种，又称改进的升余弦窗。海明窗与汉宁窗都是余弦窗，只是加权系数不同。海明窗加权的系数能使旁瓣达到更小。分析表明，海明窗的第一旁瓣衰减为一42dB．海明窗的频谱也是由3个矩形时窗的频谱合成，但其旁瓣衰减速度为20dB／（10oct），这比汉宁窗衰减速度慢。海明窗与汉宁窗都是很有用的窗函数。 5) 高斯窗 高斯窗是一种指数窗。高斯窗谱无负的旁瓣，第一旁瓣衰减达一55dB。高斯富谱的主瓣较宽，故而频率分辨力低．高斯窗函数常被用来截断一些非周期信号，如指数衰减信号等。 不同的窗函数对信号频谱的影响是不一样的，这主要是因为不同的窗函数，产生泄漏的大小不一样，频率分辨能力也不一样。信号的截断产生了能量泄漏，而用FFT算法计算频谱又产生了栅栏效应，从原理上讲这两种误差都是不能消除的，但是我们可以通过选择不同的窗函数对它们的影响进行抑制。图6.5是几种常用的窗函数的时域和频域波形，其中矩形窗主瓣窄，旁瓣大，频率识别精度最高，幅值识别精度最低；布莱克曼窗主瓣宽，旁瓣小，频率识别精度最低，但幅值识别精度最高。 对于窗函数的选择，应考虑被分析信号的性质与处理要求。如果仅要求精确读出主瓣频率，而不考虑幅值精度，则可选用主瓣宽度比较窄而便于分辨的矩形窗，例如测量物体的自振频率等；如果分析窄带信号，且有较强的干扰噪声，则应选用旁瓣幅度小的窗函数，如汉宁窗、三角窗等；对于随时间按指数衰减的函数，可采用指数窗来提高信噪比。
[color=#444444]用多个校准了的质量流量计控制不同气体的流量得到不同浓度的混合气体，然后经色谱分析检测，发现无论是相对于内标物的峰面积之比还是峰高度之比都符合ln()函数关系，R^2可达0.99以上。以前做液相组分时，得到的都是一天直线，而现在做气体的得到的却是ln()函数形式的，百思不得其解。想问一下各位前辈，有没有谁遇到过同样的问题，有没有相关的理论也支持这样的结果的？谢谢。[/color]
背散射电子像对原子序数更敏感一些，但是从实际使用上来说，大概多大的原子序数差别能体现出来？暂且不考虑高倍下信号噪音的影响。对样品制备有要求吗？是否抛光后结果更可信？
我先用背散射能谱面扫得到每个像素点的原子比，接下来我想通过像素点的不同的原子比来区分各个物相。请问有软件能够实现这个吗？
Excel函数应用之函数简介（陆元婕 2001年05月23日 10:12）编者语：Excel是办公室自动化中非常重要的一款软件，很多巨型国际企业都是依靠Excel进行数据管理。它不仅仅能够方便的处理表格和进行图形分析，其更强大的功能体现在对数据的自动处理和计算，然而很多缺少理工科背景或是对Excel强大数据处理功能不了解的人却难以进一步深入。编者以为，对Excel函数应用的不了解正是阻挡普通用户完全掌握Excel的拦路虎，然而目前这一部份内容的教学文章却又很少见，所以特别组织了这一个《Excel函数应用》系列，希望能够对Excel进阶者有所帮助。《Excel函数应用》系列，将每周更新，逐步系统的介绍Excel各类函数及其应用，敬请关注！Excel的数据处理功能在现有的文字处理软件中可以说是独占鳌头，几乎没有什么软件能够与它匹敌。在您学会了Excel的基本操作后，是不是觉得自己一直局限在Excel的操作界面中，而对于Excel的函数功能却始终停留在求和、求平均值等简单的函数应用上呢？难道Excel只能做这些简单的工作吗？其实不然，函数作为Excel处理数据的一个最重要手段，功能是十分强大的，在生活和工作实践中可以有多种应用，您甚至可以用Excel来设计复杂的统计管理表格或者小型的数据库系统。请跟随笔者开始Excel的函数之旅。这里，笔者先假设您已经对于Excel的基本操作有了一定的认识。首先我们先来了解一些与函数有关的知识。一、什么是函数Excel中所提的函数其实是一些预定义的公式，它们使用一些称为参数的特定数值按特定的顺序或结构进行计算。用户可以直接用它们对某个区域内的数值进行一系列运算，如分析和处理日期值和时间值、确定贷款的支付额、确定单元格中的数据类型、计算平均值、排序显示和运算文本数据等等。例如，SUM 函数对单元格或单元格区域进行加法运算。
各位高手：我最近在用背散射电子做了一个奥氏体不锈钢中残留铁素体的背散射成分像，可是用背散射像看到的结果和我采用化学腐蚀看到的结果相差比较大（也就是说采用化学腐蚀用光学显微镜看到的残留铁素体的面积要远远大于采用背散射电子看到的残留铁素体相），我想请教大家：用背散射电子看第二相的精确度有多高，是其成分只要不同于基体，他就会成像吗？因为我觉得不论是基体还是第二相，都会有一定的成分梯度，这个我应该怎么理解呢，谢谢大家了
一、目的要求观察土壤剖面能了解土壤内在物质的转化，是研究土壤形成、识别和评价土壤的重要方法之一。掌握土壤剖面观察方法和技术，就能准确地鉴别土壤类型，找出土壤性状对农业生产的有利与不利因素，为制定合理的利用改良土壤提供依据。 通过实验，基本掌握土壤剖面坑的撤职、挖掘和观察记载的一般技术。要求学会分析土壤剖面的形态与土壤发生发展的关系及对农业生产的影响，能依据观察分析结果对土壤构造进行评价，提出土壤的利用和改良措施。二、仪器试剂铁锹、土铲、锄头、剖面刀、放大镜、铅笔、钢卷尺、小刀、橡皮擦、白瓷比色板、土壤剖面记载表、10%盐酸、酸碱混合指示剂、赤血盐三、操作步骤（一）土壤剖面的设置与挖掘1、土壤剖面的调协 剖面位置的选择一定要有代表性。对某类土壤来说，只有在地形、母质、植被等成土因素一致的地段上设置剖面点，才能准确的反映土壤的各种形状。除此之外，避免在路旁、田边、沟渠边及新垦搬运过的地块上设坑。2、土壤剖面的设置 在选好剖面坑点的位置后，现在坑点上划出剖面的轮廓，然后挖土。剖面观察坑的规格一般为长15m,宽08m,深15m.深度不足1m这，挖之母雁、历史曾获地下水面位置。观察面要垂直向阳，其上方要禁止对土和踩踏。观察面的对面要挖成阶梯状，以便于观察是上下和减少挖土量。索瓦出的土，要将表土和底土分别对在土坑的俩册，一边观察面能看到龙杯、垄沟的表层变化。在作物生长节，要尽量保护作物。 剖面挖掘后，将剖面的观察面分成两半，一半用土壤剖面刀子上而下地整理成毛面，一半用铁铲削成光面，以便观察时相互进行比较。（二）土壤剖面形态的观察与记载1. 剖面层次的划分 自然土壤剖面层次的划分，是按发生层次划分土层，一般把它划分为枯枝落叶层、腐殖质层、淋溶层、底土层等层次。耕层土壤层次分为耕作层、犁底层、心土层、底土层。2. 土壤剖面形态的观察与记载（1）土壤颜色土壤颜色有黑、白、红、黄四种颜色，但实际出现的往往是复色。观察时，先确定主色，后确定次色，次色即在前面，主色即在后面，确定颜色时，旱土以干状态为准，水田土色以观察时土壤所处状态为准。（2）土壤质地 野外测定土壤质地，一般用手测法，其中有干测法和湿测法两种，可相互补充，一般以湿测法为主。（3）土壤结构观察土壤结构的方法，是用挖土工具把土挖出，让其自然落地散碎或用手轻捏，使土块分散，然后观察被分散开的个体形态的大小、硬度、内外颜色及有无胶膜、锈纹、锈斑等，最后确定结构类型。（4）松紧度 野外鉴定土壤松紧的方法是根据小刀插入土体的深浅和阻力大小来判断。① 松：小刀随意插入，深度大于10cm;② 散：稍加力，小刀可插入土体7~10cm;③ 紧：用较大的力，小刀才能插入土体4~7cm;④ 紧实：用大力，小刀才能插入土体2~4cm;⑤ 坚实：用很大力，小刀才能插入土体1~2cm;（5）土壤干湿度 按各土层的自然含水状态升级，其标准如下：① 干：土壤呈干土块，手试无凉感，嘴吹时有尘土扬起。② 润：手试有凉感，嘴吹无尘土扬起。③ 湿润：手试有潮湿感，可捏成土团，但自然落地即散开，放在纸上能使纸变湿。③ 紧：用较大的力，小刀才能插入土体4~7cm;④ 潮湿：放在手上使手湿润，能握成土团，但无水流出（6）新生体新生体不是母质所固有的，是在土壤形成过程中产生的物质，如铁子、铁猛结核、石灰结核等等，它们反映土壤形成过程中物质的转化情况。（7）侵入体原不是母质固有的，也不是土壤形成过程中的产物，是外界侵入土壤中的物体，如瓦片，砖渣、炭屑等。它们的存在，与土壤形成过程无关。（8）根系 反映作物根系分布状况，其分级标准为：① 多量：每平方厘米有10条根以上的。② 中量：每平方厘米有5~10条根。③ 少量：每平方厘米有2条根左右。④ 无根：见不到根痕。（9）石灰质反应 用10%稀盐酸，直接滴在土壤上，观察气泡产生状况，估计其石灰含量。① 无石灰质：无气泡、无声音，估计含量为0。② 少石灰质：徐徐产生小气泡，可听到响声，估计含量为1%以下。③ 中量石灰质：明显产生大气泡，但很快消失，估计含量为1%~5%。④ 多石灰质：发生剧烈沸腾现象，产生大气泡，响声大，历时较久，估计含量为5%以上。(10)亚铁反应 用赤血盐直接滴加测定。（11）土壤酸碱度 土壤酸碱度测定中的混合指示剂法。（12）土壤地下水位 地下水位是指出现地下连续水面与地表的距离。各种作物对地下水为的要求不同，其高低分级如下，仅供参考：① 高位：地下水位小于30cm.。② 中位；地下水位为30~60cm。③ 低位：地下水位大于60cm。
一、动态光散射仪的工作原理 动态光散射技术（dynamiclightscattering,DLS）是指通过测量样品散射光强度起伏的变化来得出样品颗粒大小信息的一种技术。之所以称为“动态”是因为样品中的分子不停地做布朗运动，正是这种运动使散射光产生多普勒频移。动态光散射技术的工作原理可以简述为以下几个步骤：首先根据散射光的变化，即多普勒频移测得溶液中分子的扩散系数D，再由D=KT/6πηr可求出分子的流体动力学半径r，(式中K为玻尔兹曼常数，T为绝对温度，η为溶液的粘滞系数),根据已有的分子半径-分子量模型，就可以算出分子量的大小。 光在传播时若碰到颗粒，一部分光会被吸收，一部分会被散射掉。如果分子静止不动，散射光发生弹性散射时，能量频率均不变。但由于分子不停地在做杂乱无章的布朗运动，所以，当产生散射光的分子朝向监测器运动时，相当于把散射的光子往监测器送了一段距离，使光子较分子静止时产生的散射光要早到达监测器，也就是在监测器看来散射光的频率增高了；如果产生散射的分子逆向监测器运动，相当于把散射光子往远离监测器的方向拉了一把，结果使散射光的频率降低。日常生活中，但我们听到救护车由远而近时，声音的频率越来越高，也是同样的道理。实际上我们可以根据声音频率变化的快慢来判断救护车运动的速度。 光散射技术就是根据这种微小的频率变化来测量溶液中分子的扩散速度。由D=KT/6πηr可知，当扩散速度一定时，由于实验时溶剂一定，温度是确定的，所以扩散的快慢只与流体动力学半径有关。蛋白质多方面的性质都直接和它的大小相关。因此，光散射广泛应用与蛋白质及其它大分子的理化性质研究。
怎么用复介电函数拟合出GaN的红外反射谱即用上述公式，结合载流子浓度，声子和载流子的阻尼常数，拟合出GaN的中红外反射光谱？含有虚数的函数该怎么计算和处理？谢谢！急！http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2010/12/201012221229_269039_1902368_3.jpg
file:///C:/DOCUME~1/admin/LOCALS~1/Temp/ksohtml/wps_clip_image-14055.png这是客户提供的一张化成铝箔的横截面图片，外层为三氧化二铝，中间层为纯Al，图片具有明显的立体感，file:///C:/DOCUME~1/admin/LOCALS~1/Temp/ksohtml/wps_clip_image-14538.png第二张图为本人拍的，样品镶嵌后抛光处理的，采用的为背散射电子像，没有前一张图的立体感，曾尝试将二次电子像和背散射电子像进行混合，但效果仍不理想，请大家给点意见，如何拍出第一张图的效果。谢谢
布里渊散射是一种光与物质作用后的一种光现象。很早人们就发现了光与物质相互作用的现象，如瑞利散射，它使大气显蓝色；如丁达尔散射在乳浊悬浮液中的表现为颗粒的半氏散射。我们称以上为弹性散射，其入射光频率与反射光频率一样。从弹性反射的名称中我们能够体会到为其取名的人是何等自信光就是粒子。既然有弹性反射，那就应该有非弹性反射，当然是有的：在物质的微结构中，光照射在分子、原子等微粒的转动、振动、晶格振动及各种微粒运动参与的作用下，光的散射频率不等同于入射频率的现象叫非弹性散射。最典型的当然要数拉曼、布里渊散射。 如果光是粒子的话，发生光粒子中的核反应，却没有一点点的外部特征，这是不可能的。或许还可以理解成光子被完全吸收后，从被照射物里重新发射出的，属于被照射物内部的另一类光子。不过这也是不可能的，因为如果是这样，过一段时间后，拉曼、布里渊散射应该就停止了，原因也很简单，被照射物中所具有的光子应该是有限的，不是无限的。事实却完全不是这样，无论光照多么长的时间，拉曼、布里渊散射照常发生。这就说明，拉曼、布里渊散射是入射光转换出来的，而非被照射物内部所具有的。所以我们可以得到两个结论。其一，就是光本来就不是粒子；其二，就是光粒子被转换成了另一种粒子。然而其二的结论无疑是不可能的。 如果光是一种纯波则很好解释这一现象，例：水面上放一块木板，水波如果功率足够大就会使木板在水面上随波运动，木板运动的结果就会产生与原水波完全不同频率与波幅的水波，这是因为木板所触水面的大小与原波不同的缘故。 光波我们认为它就是一种纯粹的波，正因为是一种纯波，所以一切波所应该具有的特性它都具备。反之，它不应该具有的特性，它一点都不会体现出来。因为被爱因斯坦称为用波动性无法解释光电效应，我们有充分的理由说明它依然是光波的体现，并且我们的解释的比爱因斯坦的还要何情何理，也不是粒子性的特征。 光的拉曼、布里渊散射在爱因斯坦时期还没有出现，这是因为当时没有足够功率的光源。到1968年激光器的问世，为拉曼散射实验提供了理想的光源，至此之后，散射的研究才得以长足的进步，但其理论的研究却受制于爱因斯坦的光粒子理论。 所谓光的拉曼、布里渊散射，也就是象前面我们所说的木板水波实验一样，只不过这里应该将水波改成了光波，木板变成了原子、分子等罢了。当激光照射到物质表面，物质运动与产生激光的物质结构肯定是不一样的，所以产生的光波的频率也一定是不一样的，所以只能产生另一种频率的光波，这的的确确、完完全全体现光的波动性特性，这是爱因斯坦的粒子性、物理量子理论无法解释、也是无从解释的。（这里我并不是否定量子物理的实验数据，而是纠正量子物理的理论错误。） 从以上原理出发，应该说任何光波都能够产生这种非弹性散射，只要光波能量足够使被光照射的分子和原子运动之后所产生的波我们能够测试到就行了，果然是这样，光的康普顿散射之后也被发现，只是康普顿散射所需要的光频率更低一些而矣。 以上实验证明了光通过波的能量传递，它改变了物质中的原子或分子的运动状态，并且同时产生了另外频率的波。既然光能够改变原子、分子的运动状态，它能够改变电子的运动状态其原理应该也是一样的。它决不是什么粒子的碰撞，而是波的能量传递形成的。这一点爱因斯坦不能够理解，但全世界很多的物理学者们都不能够理解这就荒唐了，这本是一个非常简单的能量传递原理，为什么会出现这样的效果？无非是爱因斯坦的名气太大，以至于崇洋媚外的物理学者们赶物理学潮流，更是一些靠相对论起家的人从骨子里就没有遵循物理事实的位置。 布里渊散射是布里渊与1922年提出的，可以研究气体，液体和固体中的声学振动，但作为一种实用的研究手段，是在激光出现以后才发展起来的。布里渊散射也属于喇曼效应，即光在介质中受到各种元激发的非弹性散射，其频率变化表征了元激发的能量。与喇曼散射不同的是，在布里渊散射中是研究能量较小的元激发，如声学声子和磁振子等。 由布里渊散射实验可测出散射峰的频移，线宽及强度。由频移可直接算出声速，这是和用超声技术测量声速互补的方法，其特点是可测高频声学声子和高衰减的情况，试样比超声测量用的小得多。由声速可以算出弹性常数，由声速的变化可以得到关于声速的各向异性，弛豫过程和相变的信息。由线宽 （需用高分辨装置）可以研究声衰减过程，这与非简谐性和结构弛豫等有关。根据强度的测量可以研究声子和电子态的耦合等。
[font=黑体]解答：[/font][font=宋体]剖面样由预设样点的外业定位核查结果确认采样位置，同时剖面位置所处田块、样区、景观单元中应具有最大代表性。[/font][font=宋体]如果人为影响在该地区处于主导地位，选择位置应体现人为过程影响的强度；如果人为影响较少，选择位置应尽量避开居民点、交通道路、沟渠等易受人为干扰的地段。[/font][font=宋体]剖面挖掘应遵循以下原则：（1）基于若干观察剖面反复核查而确认的剖面挖掘地点，应该在景观部位、土壤类型、土地利用方面具有代表性；（2）观察面应向着阳光照射的方向，避免出现阴影遮挡；（3）观察面上部严禁人员走动或堆置物品，以防止土壤压实或土壤物质发生位移而干扰观察和采样；（4）挖出的表土和心底土应分开堆放于土坑的左右两侧，观察完成后按土层原次序回填，以保持表层的地力。[/font][font=宋体]在相对平整的平原、微起伏的缓岗、梯田、园地，剖面尺度见图[/font]6-1[font=宋体]，需要注意观测面深的挖掘过程中，如遇岩石，则挖到岩石面以下[/font]10 cm [font=宋体]处。[/font][font=宋体]受地形和林灌植被的影响，在无法选取相对平缓、植被少遮挡的样地挖掘剖面时，可以选择裸露的断面或坡面作为剖面挖掘的点位，但是为了保证剖面的完整性和样品免受污染，自然断面或坡面上修葺的剖面，应尽可能向坡面或断面内部[/font][font=宋体]延伸[/font] 20[font=宋体]～[/font]40cm[font=宋体]，直至裸露出新鲜、原状土壤。[/font][img=,608,252]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2023/03/202303241331231547_9181_3389662_3.jpg!w583x257.jpg[/img][align=center][font=黑体]图[/font]6-1[font=黑体]土壤三浦标准土壤剖面示意图[/font][/align][font=宋体]观察剖面的过程需要对剖面拍照，标准剖面照作为土壤单个土体的[/font]“[font=宋体]身份证件照[/font]”[font=宋体]，直观地反映了土壤的发生层及其形态学特征，是野外认识和理解土壤发生过程和土壤类型的直接证据。因此，标准剖面照应当清晰、真实、完整地呈现土壤形态学描述特征，并做到描述记录与之相对应。[/font][font=宋体]标准剖面照的具体要求如下：[/font][font=宋体]剖面挖掘完成后，由左边[/font] 1/3[font=宋体]～[/font]1/4 [font=宋体]宽度用剖面刀自上而下修成自然结构面，右边的部分保留为光滑面。凹凸不平的自然面，直观反映了土壤不同的发育阶段形成的土壤结构、[/font][font=宋体]质地、新生体类型及其差异，以及根系丰度、孔隙状况、土壤动物痕迹等；相对应而言，右边光滑面更加清晰地反映了土壤发生层厚度、边界过渡特征、颜色差异、紧实状况等特征。[/font][align=center][img=,377,333]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2023/03/202303241331291712_1183_3389662_3.jpg!w438x352.jpg[/img][/align][align=center][font=黑体]图[/font]6-2[font=黑体]土壤剖面照片示意图[/font][/align][font=宋体]拍摄时，应自上而下垂直放置和固定好帆布标尺，剖面摄影时镜头尽可能与观察面垂直。摄影者可能需要趴在地面进行拍摄，保持镜头视角与剖面方向水平、居中。拍摄的照片包括全剖面照片（如图6-2）和各个发生层照片、局部新生体特写照片、侵入体或土壤动物活动痕迹照片等（如图 6-3）。晴天拍摄要注意遮住观察面的阳光，避免曝光过强，影 响画质，并避免出现部分阴影。 剖面照片建议用专业相机拍摄，如果用手机拍摄，必须 用外业 App 集成的摄影模块，避免出现颜色失真。[/font][align=center][img=,498,372]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2023/03/202303241331345041_2722_3389662_3.jpg!w475x356.jpg[/img][/align][align=center][font=黑体]图[/font]6-3[font=黑体]新生体照片示例[/font][/align]
第十五届全国光散射学术会议（2009年10月1820日，郑州）第一轮通知受中国物理学会光散射专业委员会委托，第十五届全国光散射学术会议由郑州大学承办，楚雄师范学院协办，会议将于2009年10月18日20日（17日为报到日）在郑州召开。本着秉承光散射前14届会议的优良传统，本次会议将邀请国内外知名学者就有关学术领域的前沿热点问题作大会报告。同时会议将组织各类专题讨论和学术交流。本次会议是我国光散射科学工作者的又一次盛会。会议将全力展示中国在光散射领域所取得的最新进展及成果，增进广大光散射科学工作者和支持光散射事业的人们之间的交流与合作，促进我国光散射和光谱事业的发展。我们诚挚地邀请各界同仁莅临本届盛会！征文范围：分子光谱理论研究；线性和非线性拉曼散射、含布里渊散射、瑞利散射、红外、紫外－可见吸收及荧光光谱、太赫兹时域光谱等在物理、化学、生物、材料科学、地学、考古、医药、环境、催化学及其它领域的基础理论与应用研究的最新科研成果。论文内容未在期刊杂志上发表过或在其它全国或国际会议宣读过。具体涵盖以下各个方面：光散射理论（振动分析、声子谱的第一性原理计算、分子动力学/量子化学计算与结构、光谱线型与强度，电子与声子相互作用等）；极端条件下的光谱研究（高压、高温、强磁场等）；超快现象、时间分辨、非线性效应（CARS/RIKES）；表面增强拉曼散射；紫外拉曼光谱；布里渊散射和瑞利散射的理论与实验研究；拉曼/红外/荧光光谱新技术；小角散射及其应用红外光谱（常规，表面增强，傅立叶变换，时间分辨光谱）；荧光光谱（常规，激光诱导，时间分辨），磷光光谱；UV-Vis /UV-Vis-IR漫反射光谱；太赫兹频谱技术及其应用拉曼/红外光谱在新材料研究中的应用（富勒烯、碳纳米管、金刚石、超硬材料、纳米材料、半导体和相关低维结构/二维电子气，非晶材料，分子晶体，超导材料及其它新材料等）；拉曼/红外光谱在化工、分析化学中的应用；拉曼/红外光谱在生物科学、医学、药学中的应用；拉曼/红外光谱在催化及表面／界面科学中的应用；拉曼/红外光谱在文物鉴定、矿物、地学中的应用；拉曼/红外光谱在工业过程、环境和其它领域的应用。征文要求：在会议上进行交流者需提交论文摘要和论文全文，为便于和国外学者交流，鼓励以英文方式提供摘要或论文。论文摘要经审稿录用后将被收入会议论文集；论文全文经审稿录用后将在《光散射学报》上正式发表。请通过电子邮件以附件方式将论文摘要和论文全文传送至组委会的电子邮箱：cls2009@zzu.edu.cn，组委会收到来稿后将迅速回复。论文摘要的格式为：A4纸一页，用Office word 软件排版，宋体（或Times New Roman），字符大小为五号，页边距为2.5 cm，行距为1.2倍（参见论文摘要模板）。论文全文的字数约为3000-6000字（含图表在内），包括中英文的论文题目、作者姓名、单位、单位所在地、关键词和摘要及中文正文。也接受全英文稿。具体要求参见《光散射学报》征稿简则。为充分利用会议时间，提高学术交流的效率，本次会议仍采用“口头报告”和“墙报展示”两种方法进行学术交流。无论是口头报告还是墙报展示，均属大会同等学术交流，无水平高低之分。组委会还将继续设立“优秀墙报奖”。 以表彰那些研究水平高、能突出展示研究内容要点、版面编排好、现场讲解清楚的墙报。 为尊重个人意见和便于组委会安排，请投稿人注明自己的稿件为“口头报告”或“墙报”的意向。在会议安排“口头报告”和“墙报”时，将充分考虑作者的意见。本次会议将继续设立青年优秀论文奖，欢迎40岁（含）以下的青年学者和研究生积极申报。申请条件、要求及其申请表可以在会议网址上下载。申报材料包括论文摘要、论文全文和申请表，于2009年6月30日前通过电子邮件以附件的形式传发送至组委会的电子邮箱：cls2009@zzu.edu.cn ，组委会收到来稿后将迅速回复。重要时间：论文截稿日期： 2009年6月30日第二轮会议通知： 2009年8月1日第三轮会议通知： 2009年9月10日会议召开日期： 2009年10月18日20日想了解会议筹备进展情况和会议具体安排，请经常浏览会议主页：http://202.196.64.142/wuli/cls2009/index.html。产品展示：会议热诚邀请国内外仪器厂商前来展出拉曼、红外、荧光光谱仪以及其它各种仪器设备。我们将在本次会议的网站和会议现场提供展出场所，希望各厂商充分利用这次机会展示自己的最新产品。有关展出事宜请与郑州大学梁二军联系，电话：0371-67767838，email：ejliang@zzu.edu.cn 。联系方式：通信地址：河南省郑州市大学北路75号郑州大学（南校区）物理工程学院材料物理教育部重点实验室 梁二军 收邮编：450052 电话：0371-67767838电子邮件：cls2009@zzu.edu.cn 网址：http://202.196.64.142/wuli/cls2009/index.html第十五届全国光散射学术会议回执姓 名 性别 职务(职称)单位名称 电话通讯地址 邮编Email传真论文题目参会方式：（请划√）口头报告 □ 墙报 □若您打算参加会议，请先填写以上回执寄回，或以电子邮件传到组委会的电子信箱： cls2009@zzu.edu.cn 请您将此会议通知转告周围同事，并请代为宣传。谢谢参与。
面心立方晶格，直到第2近邻的径向分布函数表达。请高手解答谢谢！
[color=#2f2f2f]来源：http://www.dg[/color][url=https://links.jianshu.com/go?to=http%3A%2F%2Fbbs.elecfans.com%2Fzhuti_715_1.html]ti[/url][color=#2f2f2f]anze.com 作者：天泽精密仪器[/color] 对于人们来说，日常购买东西时，最重要的就是商品的质量，往往人们选择超市购物就是因为超市里的商品都通过了严格的质检，有着优秀的品质，购买大品牌的产品也是同样出于对质量的考虑，可是厂家在生产的时候，如何确定自己的产品质量达到标准了呢？这就是[url=http://www.dgtianze.com/]线束剖面分析仪[/url]的作用了。很多对于自己的品牌和质量有着高标准严要求的厂家，对于自身的产品质量追求也非常的严格，在每个批次的产品出厂前，都要对产品做抽样质检，这时候就需要用到线束剖面分析仪。首先要将需要做检验的线束切割成相应的端子样本，用来方便分析仪使用，接着就要打开线束剖面分析仪，待智能系统启动后，将相应的端子样本放到分析仪的端子夹上，分析仪就会通过全方位的扫描及图像精度放大来自动分析端子样本的组成成份、结构、图案规则等等数据，操作人员只需要根据不同的操作步骤对端子样本进行一些简单的操作，配合分析仪的预设程序就可以，像是将样本放到腐蚀性能试验的专用小槽里，或是将做完检验的无用样本取出，清洁好分析仪等等，大部分的分析工作，都可以由分析仪自动完成。线束剖面分析仪在使用中会自动提示进入下一个阶段，操作人员只需要按着提示进行操作就可以，分析仪对端子样本的分析包涵了多个方面，包括承压力、拉力、韧性、强度、抗腐蚀性、耐氧化度等等，因此对于产品的性能检验是非常综合而且多方面的。[img]http://www.dgtianze.com/uploads/allimg/190810/1-1ZQ00R053920.png[/img]线束剖面分析仪是我们在工业生产中必不可少的检测工具，如果检测结果并不是如此精确，就有可能使得不合格的产品随着厂家流入市场，所造成的安全隐患、经济效益损失是不可估量的，最重要的是会影响到厂商的信誉问题，所以说，经过更新以后的线束剖面分析仪，不管是在操作方面、图形清晰程度还是数据读取分析对比上，都比过去得到了一个更明显的提升，有效的解决客户的困扰。在样品的截取、切割打磨的这一系列过程中，就使用了新技术的支持和进口产品的运用，让端子样品的横截面更平滑细腻，这样就便于下一步的图像采集，使得图像更清晰，减少误差和失误。在图片采集方面，线束剖面分析仪采用超高清的摄像头进行拍摄，所以图像的成像效果非常好，还原真实程度也很高，想要观察到更清晰的样本，还可以在显示屏上直接对图像进行放大，范围从四十五倍到两百五十倍不等，非常方便使用者进行使用和观察，这些都依托了摄像头所拍摄的超高清图像。观察图像的设备则采用最新技术支持，具有很强的可信性和立体感。从寻找数据、研究数据、分析数据到得出结果仅仅需要短短几分钟。在分析数据和所得出的报告来看，不仅是速度较以往有了很大的提高，整个测量的过程也更完整更细致，包含多个步骤全部由系统自动完成。
米氏散射理论是通过麦克斯韦电磁理论严格推导出的、用来描述表面光滑的球体对光的散射规律的解析解。它考虑了散射体（颗粒）的光学特性（折射率和吸收系数）以及介质的光学特性。由于米氏理论考虑了样品的折射率、吸收率、反射率，考虑了介质的折射率等因素，因此它对具有不同光学特性的样品都能精确得到解析解，由此得到的粒度测试结果更准确，并且适用于从超细的亚微米级颗粒到较粗的毫米级颗粒，是现代激光粒度仪普遍采用的理论基础。虽然米氏散射理论运算起来更复杂，但在计算机技术如此发达的今天，这已经不是什么缺点了。现在几乎所有品牌的激光粒度仪都用米氏散射理论。弗朗和弗衍射理论是早期激光粒度仪采用的一种光学理论，它是米氏散射理论的简化版，它不考虑样品和介质的折射率、吸收率和反射率等因素，因此计算简便，所以为早期激光粒度仪所采用。它描述大于 25 微米（激光波长的 40 倍）的颗粒的衍射规律是精确的，对小于 25um 的颗粒误差较大，并且颗粒越小误差越大。为了与以前的激光粒度仪进行数据对比，大部分的激光粒度仪还保留弗朗和弗衍射理论这一选项。
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