波长可调谐旋转器

扫频波长系统是表征无源光学元件波长依赖性的解决方案。SWS有两种波长范围：SWS15100系统扫描C波段从1520-1570nm,SWS16100提供扩展的L波段覆盖从1541-1630nm。两个系统都提供非常高的波长精度为±3 pm（±0.003nm）,速度比宽带源/OSA或可调激光源/功率计系统快。SWS可以在不到90秒内完全扫描40信道DWDM的插入损耗。需要时在单踪完全覆盖范围C和L波段，发射器的信号可以与接收器中的可选双波段选择开关组合在一起。标准SWS包装包括：发射器柜、接收器底盘、并行端口连接器或可选数据采集板、应用软件和用户提供的计算机中的可启动激光源和源光学模块。可调谐激光器在可用的波长范围内提供窄的线宽光源。源光学模块执行实时波长测量并将其传输到接收器。在接收器上，一部分光被发送到参考检测器，而其余的光被发送到被测设备（DUT）。这个过程提供了一个精确的比率测量SWS的一个重要优点是能够同时测试组件的多个输出。随着输出数量的增加，每个组件的测试时间显著减少与更传统的测量技术相比。每个接收器标配一个控制模块和一个双探测器模块。带有额外的底盘和探测器模块，最多可以同时测试128个通道。一个发射机单元通常可以支持四个独立的接收站。由于SWS是一个具有分布式架构的模块化系统，因此只需要一根光纤就可以将发射机连接到每个接收机。主要特点和优点：绝对波长精度±3 pm同时测试组件的多个输出与更传统的测量技术相比，随着输出数量的增加，每个部件的测试时间的减少变得显著。同时可以测试多达128个通道，从而大大降低了测试仪器的成本。分布式结构，一个可调谐的激光源服务于多个接收器直观、强大的图形用户界面集成可调谐激光源全天候服务和支持符合CE应用：可用于研发和制造环境中，以测试全系列设备: DWDM分路器 带通滤波器 光纤布拉格光栅 隔离器 开关 衰减器 宽带耦合器/分路器 交织器测量参数： 偏振相关损耗（使用可选控制器） 插入损耗（IL） 带宽 中心波长分析参数： 通带 串扰 平坦度 隔离[img=,900,422]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2019/03/201903281202009590_7849_3388456_3.jpg!w900x422.jpg[/img][img=,900,347]https://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2019/03/201903281202087970_4559_3388456_3.png!w900x347.jpg[/img]

随着石墨烯研究取得的巨大成功，其他的层状材料，特别是具有一定带隙的二维材料成为了纳米功能材料研究领域的新热点。二硫化钼（MoS2）是最具代表性的具有带隙的过渡金属硫化物二维材料。单层二硫化钼由三层原子层构成，上下两层均为硫原子，中间层为金属钼原子，硫原子与钼原子相互连接形成类似于石墨烯的六方晶格结构。特别的是，二硫化钼体材料为间接带隙（带隙为1.3eV），而单层二硫化钼为直接带隙（带隙为1.9eV），这种由间接带隙向直接带隙的转变使单层二硫化钼在可见光区域呈现极强的荧光辐射。这些独特的性能使层状二硫化钼，特别是单层二硫化钼在微纳光电探测、新型发光器件、可饱和吸收体、光学传感器等诸多领域都具有广泛的应用前景。实现对其能带结构和光谱特性的可控调谐，对层状二硫化钼的应用具有非常重要的实际意义。巨纳集团低维材料在线商城91cailiao.cn，在国内为广大客户提供高质量二维晶体材料，其中就包括过渡金属硫化物二维材料二硫化钼MoS2。基于近年来在层状二硫化钼的光谱特性、能带调谐与光电应用方面所取得的突破性进展，山西大学激光光谱研究所的肖连团教授团队系统总结了层状二硫化钼的晶体和能带结构，以及通过层间堆积角度、拉伸应力、环境温度、电学掺杂等物理手段实现对层状二硫化钼能带结构和光谱特性的调谐，讨论了准粒子在调谐中所起的作用，并对二硫化钼在未来研究存在的挑战和热点工作进行了展望。该文章首先介绍了单层二硫化钼的两种晶体结构及其能带特点，多层二硫化钼的堆叠方式及其稳定性。进而介绍了2H型二硫化钼中三种主要准粒子，即激子、三子（带负电的激子）、缺陷束缚的中性激子，它们的形成原因、能带结构、结合能以及对光谱形状和强度的贡献。随后文章详细综述了可用于调谐层状二硫化钼能带结构和光谱特性的方法，包括通过改变二硫化钼的层数实现从间接带隙到直接带隙的转变；通过改变双层二硫化钼的夹角来改变原子层之间的相互作用力；通过单轴和双轴拉伸力改变原子之间的距离；通过改变材料所处温度转换辐射和非辐射通道；通过掺杂（化学掺杂、气体吸附、缺陷掺杂、电学掺杂）改变层状二硫化钼与其表面物种的相互作用及电子转移；通过改变基底或者异质结的成分改变层状二硫化钼与接触面的相互作用；以及通过等离子体基元所带来的表面增强效应实现对层状二硫化钼的调谐。文章同时介绍了性能可调谐的层状二硫化钼在光电器件方面的应用，包括高灵敏光电晶体管和光电探测器、宽带的可饱和吸收体、微纳的光发射器件以及在气体和离子传感上的应用。最后还对未来在大尺寸高质量层状二硫化钼的合成与转移、层状二硫化钼在谷自旋电子器件和信息领域上的应用等研究方向和趋势给出了工作展望。该文章对于深入了解二硫化钼光电性能的调谐及其机理以及光电应用等方面将起到重要的指导意义。相关论文在线发表在Advanced Optical Materials（DOI: 10.1002/adom.201600323）上。[align=center][img=,500,500]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/07/201707071345_01_2047_3.png[/img][/align]

[B][center]作者:anping nemoium [/center][/B]绪：anping老师又提供了一种新的波长扫描机构---凸轮机构，原来的贴名---[B]正弦机构[/B]就不合适了，所以此帖就作为波长扫描机构有关资料的整理贴，大家讨论一下。最后，感谢anping老师的帮助。[color=#00008B][B]关键词[/B]: [/color]波长扫描机构 正弦机构 余割机构 凸轮机构 波长扫描机构 光栅方程[size=4][B]正文[/B][/size] [color=#6495ED][B] 波长扫描机构介绍[/B][/color] 波长扫描机构用于将分光系统分离出来的单色光依序输出并显示其波长值。[B]对波长扫描机构的要求是：使输出光束的波长按线性变化，以获得波长坐标为均匀刻度的谱图。[/B] 常用的波长扫描机构有凸轮机构、正弦机构、余割机构等。扫描机构与光栅座连接，可使光栅工作面绕其中心轴转动。一.正弦机构介绍(一)正弦机构简介 正弦机构是波长扫描机构的一种。 [B]正弦机构能令与单色光衍射角正弦成正比的波长输出读数变成简单的线性。[/B]目前多数[url=https://insevent.instrument.com.cn/t/Wp][color=#3333ff]原子吸收光谱仪[/color][/url]器的波长扫描使用正弦机构。 正弦机构是[B]机械系统中杠杆传动[/B]中的一种。正弦机构具有精密度和可靠性高的特点。[color=#00008B][B]（二）正弦机构图示[/B][/color][B]正弦机构的实物图[/B] 图1是上海精科的AA320的背部图。[center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901132122_128796_1786353_3.gif[/img][/center][center]图1-a[/center][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901212234_130115_1786353_3.jpg[/img] [/center][center]图1-b anping老师提供[/center]注：图1-b并不是图1-a的内部图。正弦尺的结构示意图如图2、3.[center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901132122_128797_1786353_3.gif[/img][/center][center]图2[/center][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901132122_128798_1786353_3.gif[/img][/center][center]图3-a[/center][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901212235_130116_1786353_3.jpg[/img] [/center][center]图3-b anping老师提供[/center][color=#6495ED][B]（三）正弦机构的工作原理[/B][/color] 如图3-a，光栅平面转动中心与一被称为正弦尺的金属杆的A端连接，杆的B端装有滚动轴承， 正弦尺的A点到B点距离，即光栅平面转动中心与轴承转动中心间距离，设为L。滚动轴承靠近丝母C的端面，当精密丝杆转动时，使螺母沿丝杆移动，X值（丝母沿丝杆移动的距离）变化，最终推动正弦杆带着光栅绕其中心轴转动，从而AB线和CA线间的夹角即光栅的衍射角β随之改变。以图1-b为例来说明：波长马达通过传动皮带驱动精密丝杆转动，丝杆带动滑块移动，由于正弦臂杆是靠在滑块上的，所以正弦臂杆也跟着转动，从而带动光栅转动。 [color=#00008B][B]（四）波长的线性化[/B][/color] 图3-a的简化图如图4。为了便于说明，以下的说明基于李特洛型光栅单色器或者闪耀光栅。[center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901132122_128799_1786353_3.gif[/img][/center][center]图4[/center] [B]光栅型单色器依据的原理是光栅方程 mλ=d（sinα+sinβ）。[/B] [B]光栅方程[/B] [color=#DC143C] mλ=d（sinα+sinβ）[/color] m为光谱级次，λ为衍射光波长，d光栅常数，α为入射角，β为衍射角。 入射角α和衍射角β的正负号规定为：衍射光和入射光在法线的同一侧时，入射角和衍射角同号，否则异号。 m=0为零级光，零级光两侧均有光谱，m0的为正级光谱，m0的为负级光谱。光栅方程mλ=d（sinα+sinβ），可以写成 mλ = 2 * d * sin[(α+β)/2] * cos[(α-β)/2] 式1-1设计单色器系统以使上式简化，对于正弦机构，设计机构，使 （α-β）为一常数。 [color=#6495ED][B]对于李特洛型光栅单色器或者闪耀光栅，衍射角β和入射角α相等，即α=β。[/B][/color][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901132123_128800_1786353_3.gif[/img][/center][center]图5[/center] 式1-1简化为： [center] mλ=2d（sinβ） 式1-2[/center] 根据图4可以看出， [center]sinβ = X / L 式1-3[/center] 得 [center]mλ = 2d（X/L） 式1-4[/center] 对于一定的光谱级次m和固定的正弦杆长度L；对于固定的光栅，d固定。 可以看到 [color=#00008B][center]λ = KX 式1-5[/center][/color] [color=#DC143C] 衍射波长λ和丝母沿丝杆移动的距离X成正比。[/color]这意味着波长随丝杆转动而线性变化，从而使波长读数值呈线性变化成为可能，如图1-b, 7.5nm/周，波长被线性化了。 现代仪器一般采用精密步进电机驱动丝杆，如图1-b，步进电机转动的角度由微处理器计算，这样也就可以算出相应的波长。 参考文献：1. [url=https://insevent.instrument.com.cn/t/Wp][color=#3333ff]原子吸收光谱仪[/color][/url] 章诒学 何华焜 陈江韩2. 光学原理与应用 廖延彪3. 精密机械设计 徐峰4. WGD-8A多功能光栅光谱仪结构和原理5. 上海精科AA320使用说明书6. 光谱仪器原理 后记：现在想想以前看见别的师傅在做[url=https://insevent.instrument.com.cn/t/Wp][color=#3333ff]原子吸收[/color][/url]波长校正时，调节正弦尺，用游标卡尺量距离，我想是确定光栅的初始角度。如图1-b中的12.667,用游标卡尺就是确定这个距离。有了这个距离，仪器在初始化时，可以确定各个波长时光栅要转过的角度，如图1-b左下角表格。为了确定波长和角度的关系，必须有个参考位置，参考位置可以是零级光或者闪耀波长处，有了参考位置，由于光路、光学组件固定，光谱图中各个波长的间距是可以计算出来的。当然，前提是必须找到参考位置，仪器驱动步进电机必须在某个步数内找到零级光或者闪耀处，用游标卡尺量就是使光栅的初始角度能使仪器在指定步数内找到零级光或闪耀处。另附分光光度计723的波长自动定位原理。[center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901141807_128919_1786353_3.gif[/img][/center][center]图6[/center]注，由于723中未采用正弦机构，所以，723计算机输出与波长成正弦关系的脉冲步进数。[center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901141807_128920_1786353_3.gif[/img][/center][center]图7[/center][size=3][B]二.凸轮机构介绍[/B][/size][color=#6495ED][B]（一）凸轮机构简介[/B][/color] 作为一种机械构件，凸轮机构的特点是：只要选择合适的凸轮轮廓曲线，就可以使从动件（这里可以简单理解为光栅）的位移、速度、加速度严格的按照预订的规律变化，而机构却比较简单紧凑。 尤其在主动件（驱动凸轮机构）作连续运动，而从动件必须做重复往复运动时，用凸轮机构实现预定的运动规律最简单。[color=#6495ED][B]（二）凸轮机构示意图[/B][/color][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901201936_129997_1786353_3.gif[/img][/center][center]图8 凸轮机构简视图[/center][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901201940_129999_1786353_3.gif[/img][/center][center]图9 凸轮波长扫描机构未加注释 anping老师提供[/center][center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901201941_130000_1786353_3.gif[/img][/center][center]图10 凸轮波长扫描机构加了注释 anping老师提供[/center]图10中的光电断续器一般由发光二极管和光敏三极管组成，这样，当凸轮旋转时，挡光板不断的遮住光，微处理器就可以检测到一串脉冲串了，就是图中所说的pulse。如图中的，0~200nm，355pulse ，可能是指凸轮转到200nm时，光电断续器输出355个脉冲。200nm~900nm,3500pulse，就是输出3500个脉冲了。图中的,cam : 0.2nm/nm 、4.800 pulse(one rotation) ，其中 0.2nm/nm不知道什么意思。是凸轮曲线每走1nm,波长变化0.2nm吗？？ 4.800pulse是不是应该为4800pulse？？是说凸轮转动一圈（one rotation）光电断续器输出4800个脉冲？？Gear ratio :1/6就是指，大小齿轮的齿轮数比。[center][img]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2009/01/200901201941_130001_1786353_3.gif[/img][/center][center]图11 凸轮机构实物图 anping老师提供[/center]具体的凸轮机构的波长线性方法，请参考《光谱仪器原理》这个附件的第211页。[size=3][B]三.余割机构介绍[/B][/size]待整理.......

近日，维修了一台紫外分光光度计波长位移的故障，感到很有趣，故记下于君共赏。仪器型号：U-2800仪器故障：波长左右位移，没有规律。检修过程：（1）开机初始化后检查氘灯特征谱线基本正常，见图-1所示：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031424_408995_1602290_3.jpg图-1 初始化后的氘灯特征谱线（2）其后当仪器工作一段时间后发现所测的结果的重现性不良，表现形式为样品的峰高发生了位移。为了排除样品的原因，则用钬玻璃来确认；图-2是钬玻璃图谱：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031425_408996_1602290_3.jpg图-2 钬玻璃图谱通过上图可以看出，361nm处的波长变为357nm了，整体波长位移了-4nm；这就可以明确地判断出波长位移的原因不是样品而是在仪器方面。（3）再次检查氘灯的656.1nm的波长精度，发现竟然波长位移了115nm，简直不可思议，见图-3所示：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031427_408997_1602290_3.jpg图-3 氘灯656.1nm的波长位移到771nm处啦！（4）于是重新开机，仪器在初始化时却出现了“波长初始化错误”的提示，见图-4所示：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031429_408999_1602290_3.jpg图-4 提示波长初始化错误产生这种错误提示的原因是：仪器的波长偏移得太多了，因此仪器通电开机后实施的波长初始化时在656.1nm波长附近寻找不到氘灯的特征波长之故。（5）根据上述检查情况判断，问题可能出在波长电机那里，即波长电机的转速没有与驱动信号同步，也就是所谓的波长电机产生了“失步”的故障。根据仪器设计原理，波长电机转动的圈数的多少即代表了波长移动了多少，而电机转动的圈数多少又是受电脑程序控制的。常见产生电机“失步”的故障一般有两个方面的原因：第一是电机传动丝杠光洁度变差增加了传动阻力。于是就在电机传动丝杠上加注了一些机油，但是故障如前。丝杠照片见图-5所示：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031431_409001_1602290_3.jpg图-5 波长传动机构其次是电机驱动电路故障，于是更换了电路板；更换后仪器通电开机，初始化后检查波长精度正常，见图-6所示：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031433_409002_1602290_3.jpg图-6 更换电路板后的波长精度但是仪器工作半小时后，其波长再次发生了位移，见图-7所示：http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2012/12/201212031433_409003_1602290_3.jpg图-7 波长偏移了41.6nm（6）通过上述记录我发现一个有趣的规律，那就是该仪器一般都是在开

[color=#00008B][B]这几天看到大家对参比波长和检测波长出现比较多的疑问，故整理下帖子，供板油们参考[/B]：[/color]是用紫外可见分光光度计进行全扫描,然后选择最大吸收的波长，如果有几个最大吸收波长的时候，选择杂质峰较少的波长做测定波长。检测波长不是参比波长，只有很少物质测定需要用到参比波长，参比波长主要起到消除噪音的影响选择参比波长的依据是被测样品在参比波长处没有吸收，参比波长应尽可能的接近检测波长。说白了，参比波长就是空白对照的作用如果把参比波长值设成检测波长，样品在紫外光下无吸收。参比波长应设在样品没有吸收的地方，且越靠近样品的检测波长越好。选择参比波长是为了更好的消除噪音的影响。一般参比波长的选择依据是样品在参比波长没有吸收，同时跟检测波长相差不是太大，应尽量靠近，以便消除干扰物质的影响。就象做紫外分光光度计的实验，选择参比溶液一样，为了消除空白溶液中物质的干扰。下面是一个关于参比波长选择的例子：例：X和Y是两种吸光物质的吸收曲线，现采用双波长吸光光度法对它们进行分别测定。如图所示如何选择参比波长及测量波长。（1） 测量X时，Y可视为干扰物质。则选择l1作为测量波长，l2作为参比波长，因为l1和l2两处Y的吸光度相等，可以用以消除Y对X的干扰。 （2） 测量Y时，X可视为干扰物质。则选择l3作为测量波长，l4作为参比波长，因为l3和l4两处X的吸光度相等，可以用以消除X对Y的干扰。 [IMG]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/01/201701191651_625565_1600062_3.jpg[/IMG]如果你的检测器可以设参比波长，应该是dad或者mwd 检测器。这类检测器的。检测的不是你实际设的波长，比如你设的234，16nm .450,80.表示检测器检到的从226-242nm的紫外吸收图，再平均得到一个数据，参比设置也类似，然后2个相减，就是工作站上显示得到峰高和峰面积。如果你的样品刚好在234nm,吸收最强，你可以设到234，2nm.（资料上一般写频宽宽度设置是最大吸收峰的半峰宽的宽度） 如果你的样品在410-530nm有紫外吸收，你可以把参比设的更高，或者干脆不设参比。

请问各位大侠，在测量薄膜的紫外可见最大吸收波长时，要求薄膜时透明的吗？乳白的的可以吗？我的是PET薄膜，通过不同的溶解方法再旋转涂膜得到两种完全不同的薄膜，见图，一种是乳白色不透明，一种无色透明我的实验目的是在PET薄膜中加入一种染料使其变色，以不加染料的PET薄膜作为参比，测量加染料薄膜的紫外可见最大吸收波长请问各位大侠前辈哪种才适用于我的目的呢？现在还没有做出加染料的薄膜。http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/04/201304122026_435158_2341438_3.jpghttp://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2013/04/201304122026_435159_2341438_3.jpg