棱镜式光谱仪原理

一般分为直角、多角、梯形、锥角和色散（等边）棱镜，主要用于分光或一些特殊用途。1.常规棱镜OPR系列棱镜(Optic Prisms）选型表：型号名称尺寸（mm）及材料备注OPRA25-20等腰直角棱镜25× 25× 20，K9Optic Prism：Right AnglesOPRA15-10等腰直角棱镜15× 15× 10，K9Optic Prism：Right AnglesOPRA45-3030° 直角棱镜45× 25× 30，K9Optic Prism：Right AnglesOPRE32-22等边棱镜32× 32× 22，ZF2Optic Prism：Equilateral triangleOPRM20-20五角棱镜边长20,厚度20,K9Optic Prism：MultangularOPRC25.4-19角锥棱镜底面直径25.4,锥高19,K9Optic Prism：Cone2.角锥棱镜（进口）相关说明： 1.角锥棱镜（回归反射器）是一种依据临界角原理制造的内 部全反射棱镜； 2.它不受入射角度大小的影响，把入射光反射180° ； 3.也就是说，对于任一条进入通光孔径的入射光线, 都将被高 效地按原方向反射回去。 4.材料：BK7 ； 5.镀膜前面精度：&lambda /4； 6.反射光的光束角度误差&le 5秒。 曲线图：角锥棱镜（SIGMA)选型表：3.道威棱镜（进口）相关说明： 1.道威棱镜是一种像旋转器，光线经过此棱镜后，此像被颠倒1800 2.若使棱镜以其光轴为轴旋转时，像的旋转角为棱镜旋转角的两倍曲线图及尺寸图：道威棱镜（SIGMA)选型表：4.五角棱镜（进口） 五角棱镜（SIGMA）选型表:型号角度公差（分）A× B× C（mm）面精度反射膜材料PPB-10-4&le 310× 10× 10.8&lambda /4铝膜＋黑漆BK7PPB-15-4&le 315× 15× 16.0&lambda /4铝膜＋黑漆BK7PPB-20-4&le 320× 20× 23.0&lambda /4铝膜＋黑漆BK7PPB-25-4&le 325× 25× 27.1&lambda /4铝膜＋黑漆BK75.中空回归反射器（进口）中空回归反射器，利用角锥棱镜的原理，将入射光线反转180度后回射，中空回归反射器，不受入射角度的影响。通常具有3个反射面。照片： 相关参数： CCH-25.4-1-LEBG尺寸图： CCH-63.5-5-LEBG及CCH-63.5-1-LEBG尺寸图： 选型表：

A. 格兰-泰勒棱镜(无侧窗): Glan-Taylor Polarizer命名规则:OPGT外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比入射角范围外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPGT25.4-10-02027格兰泰勒棱镜&alpha -BBO200-270＜1x10-66.0° 25.41018.5OPGT25.4-10-0407格兰泰勒棱镜&alpha -BBO400-700＜1x10-66.0° 25.41018.5OPGT25.4-10-0730格兰泰勒棱镜&alpha -BBO700-3000＜1x10-66.0° 25.41018.5OPGT25.4-10-0323格兰泰勒棱镜Calcite350-2300＜5x10-57.7° 25.41018.5B. 格兰激光棱镜(单侧窗): Glan Laser Prisms命名规则:OPGL外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比入射角度范围外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPGL25.4-10-02027格兰激光棱镜&alpha -BBO200-270＜1x10-66.0° 25.41031.0OPGL25.4-10-0407格兰激光棱镜&alpha -BBO400-700＜1x10-66.0° 25.41026.0OPGL25.4-10-0730格兰激光棱镜&alpha -BBO700-3000＜1x10-66.0° 25.41025.9OPGL25.4-10-0323格兰激光棱镜Calcite350-2300＜5x10-57.7° 25.41026.2C. 格兰-汤姆逊棱镜: Glan-Thompson Prisms命名规则:OPGM外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比角度范围外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPGM25.4-10-0323格兰-汤姆逊棱镜Calcite350-2300＜5x10-514-16° 25.41033.0OPGM25.4-10-0323B格兰-汤姆逊棱镜Calcite350-2300＜5x10-525-28° 25.41038.0D. 渥拉斯顿棱镜: Wollaston Prisms命名规则:OPWT外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比光线分离角度外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPWT25.4-10-0323渥拉斯顿棱镜Calcite350-2300＜5x10-5＞15° 25.41018.5

日本西格玛角锥棱镜可以反射所有射入的光线，返回到原来入射方向的棱镜。可以作为激光测长机的反射器（反射镜）使用。角锥棱镜是为了测量月球与地球的距离而开发的，阿波罗宇宙飞船着陆月球时，角锥棱镜被设置在月球表面。 角锥棱镜经过精密加工，可以高精度返回光线。 测量中即使稍微改变角锥棱镜的倾斜度，返回光的倾斜度也不会改变，光线会返回到测量仪器的检测器中。 为了抑制入射出射面的反射损失，另外备有蒸镀防反射膜的CCB-M型。日本西格玛角锥棱镜共同指标角锥棱镜功能说明图注意?光束入射到角锥棱镜时，光束能够正确地以与入射角度相同的角度返回。光束的入射位置偏离角锥棱镜的中心时，光束将从中心的另一侧在偏离中心相同距离的位置射出。?角锥棱镜的3个反射面交叉的棱线有倒角，入射出射面观察时可以看到6根不反射光束的呈放射状棱线。使用细的激光光束时，请不要使光束接触到这6根棱线。?无膜面沾有指纹或污渍时，即使是大于临界角，有时也不会形成全反射。请不要使无膜面接触到任何物品。?角锥棱镜的全反射面反射时会产生相位差，返回光的偏光特性会发生很大的变化。另外备有偏光特性的变化小的中空角锥反射镜（RCCB）。日本西格玛角锥棱镜外形图透过率波长特性（参考数据）日本西格玛角锥棱镜选型表

日本西格玛道威棱镜通过道威棱镜观察图像时，图像呈现上下颠倒。而且旋转道威棱镜时，图像的旋转量为2倍。用于需要旋转调节图像等的用途。 经过精密加工，几乎没有光轴的偏离。 为了使像的口径（A×B）完整，不产生缺损地精密设计加工长度（D）。 另外备有可用于激光实验等的面型精度λ/4型。日本西格玛道威棱镜共同指标功能说明图注意?旋转道威棱镜得到正立图像时，正立图像的左右呈镜面对称。?使用道威棱镜的高倍观察系统中，可能会存在色差。?由于实际测量D尺寸时内含倒角，会比目录产品尺寸短一些。尺寸公差依据底面和2个斜面组成的梯形的底边长定义。?棱镜的底面（无镀膜面）弄脏时，观察图像上有时会映有污渍。请不要使棱镜的底面接触到任何物品。日本西格玛道威棱镜外形图日本西格玛道威棱镜技术指标日本西格玛道威棱镜透过率波长特性（参考数据）道威棱镜支架｜DBH 可以旋转道威棱镜的固定支架。元件的光轴和支架的旋转中心被调整在一起。道威棱镜支架选型表

五角棱镜PPB系列通过镜面的2次反射，使镜面对称的反射图像变换为与物体相同的正立图像。在照相机进化为数码相机之前，为了使图像不形成镜面对称，使用五角棱镜将物体发出的光线直角偏转。五角棱镜PPB系列也作为激光喷墨器的直角标 即使进入棱镜的入射角有些改变，相对入射光线总是以90°射出。 与使用2个反射镜相比，使用棱镜的内部反射不会产生角度的偏离，整体结构紧凑。五角棱镜PPB系列共同指标功能说明图注意?用溶剂擦拭黑漆时，有溶解脱落的可能。?由于棱镜铝膜的内面反射会有1面12%，2面23%左右的反射率损失。入射出射的效率为77%左右。五角棱镜PPB系列外形图技术指标

NPM-30/60三维棱镜调整架 NPM（New Prism Mount）系列三维棱镜调整架，是我们众多的专利产品（或正在申请专利的产品）之一。 常见的棱镜调整架，调整机构在下方或者后方，调整不便也容易遮挡光路。基于上述情况，我们结合多年的设计、生产、使用经验，开发出NPM 系列三维棱镜调整架。具有俯仰、偏摆、旋转三个方向的调整功能。调整机构从侧面引出，调整时不会遮挡光线，非常方便。调整螺纹副采用M7× 0.25 细牙螺纹，灵敏度高、稳定性好，台面中心带十字刻线，方便定位。选型表：关联产品：显微物镜、激光扩束镜、C-Mount镜头连接附件

美国PI 公司作为科学级CCD 相机和光谱仪的领先者，经过数十载技术创新，推出世界首台全焦面零像差成像光谱仪Fergie。它采用内置高灵敏度科学级CCD 芯片的全集成式紧凑设计，最简化光谱实验硬件设置。零像差不仅最大化提高了光谱分辨率，也让成像和光谱的切换轻松自如。辅以Fergie CUBEs 模块化设计，无论是吸收、透射光谱，或是荧光、拉曼光谱，光路搭建都变得易如反掌。 LS Series棱镜型光谱仪高通量近红外光谱仪 Acton LS-785系列是棱镜型的光谱仪，光通量高，它具备f/2光学系统和抗反射镀膜棱镜，适合近红外波段的应用。f/2的入射孔径使得LS-785可以完美匹配数值孔径为0.22的光纤 （0.22 NA），其光通量是普通f/4反射型谱仪的4倍。 LS-785的棱镜系统使用了普林斯度仪器极高的抗反射膜，光栅使用了定制的金膜提高反射率，这使其成为市面上光通量非常高的近红外光谱仪。LS-785同样配置了光栅调节台，用户可以使用千分尺精准选择750-1100nm波段的频谱。 LS-785具有以下优点: 高通量f/2光学设计高透射率光学部件优秀的成像能力光栅控制台（千分尺控制）聚焦微调（千分尺控制）与普林斯顿仪器相机兼容强大的64位 LightField产品综述LS-785让用户可以缩短采集时间的同时，获得极高的光谱分辨率，适合性能指标高的拉曼光谱。结合普林斯顿仪器最新的深耗尽光谱相机，例如PIXIS或PyLoN系列，LS-785可以提供非常高的光通量和采集性能。 LS-785的常用应用包括 拉曼光谱近红外吸收谱，生物组织研究多通道谱仪显微光谱仪荧光光谱仪光致发光 Click to enlarge. Outstanding Spectral Resolution 5 cm-1 resolution accommodates a wide variety of NIR Raman applications型号规格Acton LS Series Lens Spectrographs产品参数与手册ModelFocal LengthAperture RatioResolutionDispersionGratingActon LS 785 85 mmf/2.05 cm-1with 25 μm fiber6.13 nm/mm @ 900 nmgold coated1200 g/mm

产品介绍成像光谱仪是集成像与光谱于一身的新型测量设备，其将传统的二维成像遥感技术和光谱技术有机的结合在 一起，能够同时获取被测目标的空间辐射信息及光谱信息。应用领域在工业在线监测、航空遥感、光纤通信、生物光谱检测、医学显微光谱检测以及实验室科学研究等领域具有十 分广泛的应用前景。技术指标格瑞GRS-400PG(棱镜-光栅)成像光谱仪技术指标光谱范围40-1000nm空间分辨率0.9mrad（35mm 焦距镜头）配套镜头F数匹配的C□镜头光谱分辨率3nm效率曲线依据探测器而定传感器相面尺寸14.2mm（空间维）×7.9mm入射狭缝宽度30μm光谱通道数优于200重量3kg入射狭缝长度14.2mm尺寸68mm x 68mm x 173mm单次扫描时间60s数值孔径F/2.4接口C□（包括探测器接口和前置镜头）接口工作温度10℃-40℃

2CCD多光谱棱镜相机-Fusion系列JAI公司的Apex系列相机是具有高度的RGB彩色处理性能的3CCD面阵相机，可满足各行各业对机器视觉的高水准的需求。采用的棱镜技术，可将入射光分割成RGB各波长，再投射到高精度配置的各CCD。1台相机2个角色通过多光谱图像技术，可将此前需要多次操作才能完成的检测步骤简化为1次完成。容易导入容易导入，可以降低设备投资，节约设备保养费。的高动态范围影像双传感器的高动态范围设计，使得该系列相机不需要进行垂直的高动态范围图像的压缩处理，因此与采用一个传感器高动态范围型相机相比，噪声更低。产品列表型号水平分辨率垂直分辨率数据接口彩色/黑白帧频/行频AD-080CL1024768CameralinkColor30fpsAD-080GE1024768GigEColor30fpsAD-081CL1024768CameraLinkMono30/60fpsAD-081GE1024768GigE VisionMono30/60fpsAD-130GE1296966GigE VisionColor31fpsAD-131GE1296966GigE VisionMono31fpsAD-132GE1296966GigE VisionColor31fps典型应用水果、蔬菜等植物的检测硬币、纸币的检测纺织品、塑料的检测印刷电路板的检测安全监控LED、熔接、玻璃的检测及太阳电池板的制造工业炉、加热后的金属的监控交通监控

相比较平片分光平片而言，分光棱镜的反射及透射光是等光程的，并且不会存在光束平移，鬼像以及干涉的困扰。普通分 光棱镜通常应用于对偏振态不敏感场合的能量分光。由于分光膜采用全介质膜层，因而基本不存在光能量的吸收问题。要 注意的是，由于这种分光膜本身具有一定的偏振效应，所以出射光是部分偏振状态。如要避免偏振敏感度的影响，建议使 用我公司的 Meg1100—偏振分光棱镜，或 Meg1101—非偏振分光棱镜。

角锥棱镜 可以反射所有射入的光线，返回到原来入射方向的棱镜。可以作为激光测长机的反射器（反射镜）使用。角锥棱镜是为了测量月球与地球的距离而开发的，阿波罗宇宙飞船着陆月球时，角锥棱镜被设置在月球表面。角锥棱镜经过精密加工，可以高精度返回光线。测量中即使稍微改变角锥棱镜的倾斜度，返回光的倾斜度也不会改变，光线会返回到测量仪器的检测器中。角锥棱镜注意?光束入射到角锥棱镜时，光束能够正确地以与入射角度相同的角度返回。光束的入射位置偏离角锥棱镜的中心时，光束将从中心的另一侧在偏离中心相同距离的位置射出。?角锥棱镜的3个反射面交叉的棱线有倒角，入射出射面观察时可以看到6根不反射光束的呈放射状棱线。使用细的激光光束时，请不要使光束接触到这6根棱线。?无膜面沾有指纹或污渍时，即使是大于临界角，有时也不会形成全反射。请不要使无膜面接触到任何物品。?角锥棱镜的全反射面反射时会产生相位差，返回光的偏光特性会发生很大的变化。另外备有偏光特性的变化小的中空角锥反射镜。 材料BK7/quartz/sapphire/Ge/CaF2/ZnSe 尺寸公差±0.02mm面型λ/10光洁度20/10 or better角度公差±1 Arc Seconds 有效孔径90%倒边0.2mmX45°镀膜custom design 沈阳亿贝特光电有限公司 阿里巴巴店铺欢迎到店咨询

激光偏振分光棱镜专为常用二极管、气体和固定状态的激光设计反射S偏振光，透射P偏振光高消光比TECHSPEC® 激光分光棱镜专为众多常见的激光波长设计，能够随机将偏振光束分割成两个正交和线性偏振的部分。S偏振光按90°角反射，而P偏振光则投射。每个分光器包括一对精确直角棱镜，相互胶合后将波前畸变降至最低，同时在入射光束和投射光束件提供出色的平行性。 edmund 激光偏振分光棱镜#2295 光学仪器

RPB/RPSQR棱镜通过将玻璃加工成各种形状的棱镜，依据折射产生出特殊的效果。棱镜角度精度较高，制造后不会再发生角度变化，可以作为角度标准使用。 产品分类l 直角棱镜（RPB/RPSQ）应用：反射镜的替代品；小型光学系统的反射体l 角锥棱镜（CCB）、中空回反射器（RCCB） 应用：干涉仪或距离计测等反射体l 等边分散棱镜（DPB/DPSQ/DPTIH11） 应用：分光计测，分散补偿l 道威棱镜（DOP）、五角棱镜（PPB）、佩林勃洛卡棱镜（PBPQ） 应用：像的旋转或反转；喷墨器的90度基准 注：相关棱镜接受订制PB/RPSQ

针对气体激光器、固体激光器发出的激光波长而设计的激光线偏振立方分光棱镜，这 些激光线偏振立方分光棱镜能够将随机偏振的入射光分割成两个正交出射的线偏振光， 被分割的 S 偏振 光将与入射光成 90°角进行反射， 而被分割的 P 偏振光将直接透射出去。这些激光线偏振立方分光棱镜 是由一对直角棱镜通过胶合构成，这种结构使其具有高消光比、高透光率等特点，同时也保证了入射光 与出射的透射光具有良好的平行性。目前我公司推出有尺寸分别为 10mm、12.7mm 的标准库存元 件，这些激光线偏振立方分光棱镜被广泛应用到激光器、激光系统、教育科研及激光加工等产品及相关 领域，同时也可根据您的需求为您定制满足您使用要求的激光线偏振立方分光棱镜。

棱镜产品分类l 直角棱镜（RPB/RPSQ）应用：反射镜的替代品；小型光学系统的反射体l 角锥棱镜（CCB）、中空回反射器（RCCB） 应用：干涉仪或距离计测等反射体l 等边分散棱镜（DPB/DPSQ/DPTIH11） 应用：分光计测，分散补偿l 道威棱镜（DOP）、五角棱镜（PPB）、佩林勃洛卡棱镜（PBPQ） 应用：像的旋转或反转；喷墨器的90度基准 注：相关棱镜接受订制

微小棱镜光路偏转角测量系统上测量头可调节支架/ 竖直放置/ 已调整好和基准面垂直下测量头可调节支架/ 水平放置/ 两轴可调支架/ 一个V型结构支持槽/ 分辨率1秒软 件/ 实时的图像显示及测量结果/ 数字及图像显示测量结果/ 自定义公差范围（合格/不合格）/ 可导出数据报告主要功能： 测量棱镜光学偏转角 微小棱镜光路偏转角测量系统软件界面

鲍威尔棱镜是一种光学划线棱镜，它使激光束通过后可以最优化地划成光密度均匀、稳定性好、直线性好的一条直线。鲍威尔棱镜划线优于柱面透镜的划线模式，能消除高斯光束的中心热点和褪色边缘分布。 高斯激光束通过普通的柱面透镜时，会产生不均匀分布的直线，而鲍威尔棱镜的顶部是复杂的二维非球面曲面，激光通过时会产生大量球面像差，重新分配光路，减少中心区域的光，增加边缘的光，形成一条均匀的直线，适用于各种生物医学、汽车装配、食品加工等机器视觉应用。棱镜扇角扇角宽是玻璃折射率和顶角的一个函数。顶部倾斜度越高，玻璃折射率越大，则相同的投影距离时的扇角越大。小扇角通常使用折射率n=1.5的光学玻璃，大扇角通常使用n=1.8的高折射率玻璃，或增大顶部倾斜角。现有存货是直径6mm和8.9mm的棱镜，扇角有1°, 5°, 10°, 15°, 20°, 30°, 45°, 60°, 75° , 90°。接受客户定制需求，设计制造特殊应用棱镜，一次性设计成本也很低。 激光束尺寸在投影距离一定的情况下，入射激光光束的尺寸决定了激光线的厚度。一束椭圆截面的平行激光可能生产宽的或窄的两条直线。窄入射光方向，激光主要轴线与棱镜的顶部平行，窄激光入射形成小的景深。宽入射光方向，激光轴线与棱镜的顶部垂直，宽激光入射形成大的景深。不同情况下将光束聚焦到工作距离500mm的CCD阵列，下图清楚的显示了激光束的不同入射方向通过棱镜扩束之后形成直线的区别，其中在出射平面上的光斑大小是明显的不同之处。均匀性鲍威尔棱镜的性能由入射激光的特征以及透镜的非球面表面的质量决定，合理选择与激光模块相匹配的棱镜，可以产生均匀一致的激光线，满足高要求的应用。光强分布均匀照明的激光线，中央80%长度所含光强要占总体强度的80%以上。若中间部分所占的能量太低，两端亮度就会增加，减少两端亮度有助于提高激光的整体利用效率，下图显示了相同均匀性的激光线，中央区域分布光强不同时的差异。均匀性鲍威尔棱镜的性能由入射激光的特征以及透镜的非球面表面的质量决定，合理选择与激光模块相匹配的棱镜，可以产生均匀一致的激光线，满足高要求的应用。光强分布均匀照明的激光线，中央80%长度所含光强要占总体强度的80%以上。若中间部分所占的能量太低，两端亮度就会增加，减少两端亮度有助于提高激光的整体利用效率，下图显示了相同均匀性的激光线，中央区域分布光强不同时的差异。我们提供的鲍威尔棱镜，直线中央区域占光强的80±5%，均匀一致性很好。 激光线平直度和准确性 直线的平直度和孔径偏差取决于棱镜的制造质量和激光模块安装的精密度。如果激光并非垂直棱镜入射，就会产生线曲率，棱镜的楔形顶和底部出射面之间就会产生孔径误差，最终会产生离开目标位置的一个偏移。如果棱镜安装正确，棱镜的楔形顶只产生轻微倾斜，由此产生线曲率也很小。我们提供的鲍威尔棱镜孔径偏差小于3mrad，测量直线80%的长度，直线度偏离＜0.1%。 棱镜安装选配 激光光束宽度决定了棱镜的性能和物理特性，最显著的差异是发散角在出射面上的位置，必须保证发散的光束不会超过透镜尺寸。光束通过棱镜的非线性球面会产生非均匀的分布，所以要根据激光束的直径来选择合适的棱镜，棱镜底部出射平面要大于光束在该面上的截面。标准的90°棱镜只适用宽入射激光的扩束。

产品特点：● 可将棱镜做两维倾斜调整和线性位移调整● 1/4-100高精度细牙螺杆调节● 拉簧复位，高稳定性● 高度可调，适用于不同尺寸棱镜技术指标： 杭州谱镭光电技术有限公司(HangzhouSPL Photonics Co.,Ltd)是一家专业的光电类科研仪器代理商，致力于服务国内科研院所、高等院校实验室、企业研发部门等。我们代理的产品涉及光电子、激光、光通讯、物理、化学、材料、环保、食品、农业和生物等领域，可广泛应用于教学、科研及产品开发。 我们主要代理的产品有：微型光纤光谱仪、中红外光谱仪、积分球及系统、光谱仪附件、飞秒/皮秒光纤激光器、KHz皮秒固体激光器、超窄线宽光纤激光器、超连续宽带激光器、He-Ne激光器、激光器附件及激光测量仪器、光学元器件、精密机械位移调整架、光纤、光学仪器、光源和太赫兹元器件、高性能大口径瞬态（脉冲）激光波前畸变检测干涉仪（用于流场、波前等分析）、高性能光滑表面缺陷分析仪、大口径近红外平行光管、Semrock公司的高品质生物用滤波片以及Meos公司的光学教学仪器等。 拉曼激光器，量子级联激光器，微型光谱仪，光机械，Oceanoptics，Thorlabs 。。。热线电话： / 传真：+86571 8807 7926网址： /邮箱：

棱镜度测试仪用途：棱镜度测试仪用于个人眼护具类产品、儿童及成人眼镜的棱镜度测试；测试其偏心镜片中心点，主要针对棱镜度的水平和垂直差异的检测。符合标准：本仪器适用标准：GB14866-2006 《个人用眼护具技术要求》5.6.2章节。测试方法：1.打开激光钮，人头模型暂勿放置样品，先确定只有一个红点出现在标靶中心位置上，事实上这个红点是由3个点迭置起来的，一个是左眼点，一个是右眼点，而另一个是基座板孔上中心点的孔眼。2.将模品放置在人头模型上，依测量指示，将样品调整好3.覆盖样品之左镜片，观察标靶上红点的位置，能够和激光光透射在样品之右镜片一致，记录标靶中心上红点之水平线与垂直线的偏向。4.覆盖样品之右镜片，观察标靶上红点的位置，能够和激光光透射在样品之左镜片一致，记录标靶中心上红点之水平线与垂直线的偏向。5.记录靠近0.5mm的偏向值，在每一次的测量都记下偏向值是否在base in 或base out(base in意指激光光照射到标靶之前的十字形中心轴，base out 意指激光照射出从中心区分歧到外测部份)。6.每个样品都是重复第2到第5的测试步骤。7.关掉激光电源。8.根据每个样品，计算其每个平面(水平线及垂直线)的棱镜度差值。主要技术参数: 1.关键装置：有孔的发光标记、600nm的激光器光源、带有冷却器的可调光源望远镜（与标记相距4.6m）、40mm焦距的聚光镜、半径为32mm的成像屏。 2. 测试头模：硅胶材质；2 仪器电源：AC220V 50Hz； 3. 外形尺寸:420×37×103CM(长×宽×高)； 4. 重量:约65Kg。

一, 硒化锌（ZNSE）色散棱镜ZnSe 在红外元器件窗片透镜以及光谱分析ATR 棱镜领域有着广泛的应用。硒化锌(Zinc Selenide)对于CO2激光器的元器件也是一种良好的选择。在二氧化碳激光器工作的波段10.6 microns附近有着良好的透射率。硒化锌材料是一种黄色透明的多晶材料, 结晶颗粒大小约为70μm, 透光范围0.5-15μm。由化学气相沉积(CVD)方法合成的基本不存在杂质吸收, 散射损失急低。由于对10.6μm波长光的吸收很小, 因此成为制作高功率CO2激光器系统中光学器件的优选材料。 此外在其整个透光波段内, 也是在不同光学系统中所普遍使用的材料。硒化锌材料对热冲击具有很高的承受能力, 使它成为高功率CO2激光器系统中的极gao光学材料。硬度只是多光谱级ZnS的2/3, 材质较软易产生划痕, 而且材料折射率较大, 所以需要在其表面镀制高硬度减反射膜来加以保护并获得较高的透过率。在其常用光谱范围内, 散射很低。在用做高功率激光器件时, 需要严格控制材料的体吸收和内部结构缺陷, 并采用极小破坏程度的抛光技术和高光学质量的镀膜工艺。.硒化锌（ZNSE）色散棱镜,硒化锌（ZNSE）色散棱镜产品特点● 宽光谱透射范围● 高透射率产品应用● 用于激光● 医学● 天文学● 红外夜视等领域中技术参数透射波长范围:0.6 to 21.0 μm折射率:2.4028 at 10.6 μm反射损耗 :29.1% at 10.6 μm (2 surfaces)吸收系数 :0.0005 cm-1 at 10.6 μmReststrahlen Peak :45.7 μmdn/dT :+61 x 10-6/°C at 10.6 μm at 298Kdn/dμ = 0 :5.5 μm密度：5.27 g/cc熔点：1525°C (see notes below)热导率：18 W m-1 K-1 at 298K热膨胀：7.1 x 10-6 /°C at 273K硬度：Knoop 120 with 50g indenter比热容：339 J Kg-1 K-1介电常数 :n/aYoungs Modulus (E) :67.2 GPa剪切模量 (G) :n/a体积弹性模量 (K) :40 GPa弹性系数 :Not Available表观弹性极限 :55.1 MPa (8000 psi)泊松比 :0.28溶解度 :0.001g/100g water分子量 :144.33类别/结构 :FCC Cubic, F43m (#216), Zinc Blende structure. (Polycrystalline)No = Ordinary Rayµ mNoµ mNoµ mNo0.542.67540.582.63120.622.59940.662.57550.72.55680.742.54180.782.52950.822.51930.862.51070.902.50340.942.49710.982.49161.02.48921.42.46091.82.44962.22.44372.62.44013.02.43763.42.43563.82.43394.22.43244.62.43095.02.42955.42.42815.82.42666.22.42516.62.42357.02.42187.42.42017.82.41838.22.41638.62.41439.02.41229.42.41009.82.407710.22.405310.62.402811.02.400111.42.397411.82.394512.22.391512.62.388313.02.385013.42.381613.82.378114.22.374414.62.370515.02.366515.42.362315.82.357916.22.353416.62.348717.02.343817.42.338717.82.333318.22.3278透射曲线图二, 硒化锌（ZNSE）ATR全反射棱镜ZnSe 在红外元器件窗片透镜以及光谱分析ATR 棱镜领域有着广泛的应用。硒化锌(Zinc Selenide)对于CO2激光器的元器件也是一种良好的选择。在二氧化碳激光器工作的波段10.6 microns附近有着良好的透射率。硒化锌材料是一种黄色透明的多晶材料, 结晶颗粒大小约为70μm, 透光范围0.5-15μm。由化学气相沉积(CVD)方法合成的基本不存在杂质吸收, 散射损失急低。由于对10.6μm波长光的吸收很小, 因此成为制作高功率CO2激光器系统中光学器件的优选材料。 此外在其整个透光波段内, 也是在不同光学系统中所普遍使用的材料。硒化锌材料对热冲击具有很高的承受能力, 使它成为高功率CO2激光器系统中的优秀光学材料。硬度只是多光谱级ZnS的2/3, 材质较软易产生划痕, 而且材料折射率较大, 所以需要在其表面镀制高硬度减反射膜来加以保护并获得较高的透过率。在其常用光谱范围内, 散射很低。在用做高功率激光器件时, 需要严格控制材料的体吸收和内部结构缺陷, 并采用极小破坏程度的抛光技术和高光学质量的镀膜工艺。硒化锌（ZNSE）ATR全反射棱镜,硒化锌（ZNSE）ATR全反射棱镜产品特点● 宽光谱透射范围● 高透射率产品应用● 用于激光● 医学● 天文学● 红外夜视等领域中技术参数透射波长范围:0.6 to 21.0 μm折射率:2.4028 at 10.6 μm反射损耗 :29.1% at 10.6 μm (2 surfaces)吸收系数 :0.0005 cm-1 at 10.6 μmReststrahlen Peak :45.7 μmdn/dT :+61 x 10-6/°C at 10.6 μm at 298Kdn/dμ = 0 :5.5 μm密度：5.27 g/cc熔点：1525°C (see notes below)热导率：18 W m-1 K-1 at 298K热膨胀：7.1 x 10-6 /°C at 273K硬度：Knoop 120 with 50g indenter比热容：339 J Kg-1 K-1介电常数 :n/aYoungs Modulus (E) :67.2 GPa剪切模量 (G) :n/a体积弹性模量 (K) :40 GPa弹性系数 :Not Available表观弹性极限 :55.1 MPa (8000 psi)泊松比 :0.28溶解度 :0.001g/100g water分子量 :144.33类别/结构 :FCC Cubic, F43m (#216), Zinc Blende structure. (Polycrystalline)三, 紫外波段 LiF 氟化锂光学晶体棱镜（0.104μm - 7μm）Microphotns的LiF(氟化锂)晶体在真空紫外线区域中显示出优异的透射率。它用于可见光和0.104μm - 7μm的红外线的窗口，棱镜和透镜。氟化锂晶体对热冲击敏感，并在400°C受到大气水分子影响。另外辐照产生色心。应采取适度的预防措施，防止水分和高能量辐射损伤。氟化锂在600°C软化，可以稍微弯曲成半径板。材料可以沿着(100)和较少见的(110)切割。虽然光学特性好，但结构不完善，切割困难。高品质的氟化锂通常用改良的布里奇曼技术生长。氟化锂显示出良好的光学特性。它可以用于真空紫外线，可见光和红外线中的窗口，棱镜和镜头。由于其对称晶格结构，氟化锂也可以用作X射线衍射装置。氟化锂晶体（LiF）属于立方晶系，解理面为（100）面，具有优良的光学性能，尤其在深紫外波段。随着近年来深紫外技术的发展，氟化锂晶体以其在深紫外波段高的透过率和短的截止波长受到越来越多的关注。紫外波段 LiF 氟化锂光学晶体棱镜（0.104μm - 7μm）,紫外波段 LiF 氟化锂光学晶体棱镜（0.104μm - 7μm）产品特点● 从110nm到7μm的良好透射 ● 光学各向同性，中等硬度● 吸水性，在水中无法溶解 ● 对热冲击敏感，沿(100)切割产品应用● 深红外光谱分析● 紫外激光传输● CO2激光器● 红外光学● 外延基片技术参数物理性质晶格类型cubic立方体晶格常数&angst a=4.026密度g/cm32.64熔点℃870折射率@ 1.0μmn=1.387传输范围μm0.12-6LiF窗口规格光谱范围UV, VIS, IR表面质量60-40 S&D通光孔径90% of the diameter直径公差+0, -0.1 mm厚度公差±0.1表面平整度λ/4 @ 633 nm平行公差3 arcmin光学级抛光规格Ⅰ定向公差 1°厚度/直径公差±0.10 mm表面平整度(λ-2λ) @632nm波前畸变(2-4)λ @632nm表面质量80/50平行10ˊ垂直60ˊ通光口径90%倒棱0.2×45°光学级抛光规格Ⅱ定向公差 0.5°厚度/直径公差±0.10 mm表面平整度(λ/2-λ/4) @632nm波前畸变(1-2)λ @632nm表面质量60/40平行1ˊ垂直30ˊ通光口径90%倒棱0.2×45°光学级抛光规格Ⅲ定向公差 0.2°厚度/直径公差±0.02 mm表面平整度(λ/4-λ/6) @632nm波前畸变(λ-λ/2) @632nm表面质量40/20平行45〞垂直20ˊ通光口径90%倒棱0.2×45°尺寸图：25.4 x 25.4 x 25.4mm 60° equiliateral dispersing prism.Polished three faces材料透射特性曲线：型号及订购氟化锂晶体窗口订购型号订购型号规格(D×L)(mm)透射率@100nmS/D材料等级LIFRISM25.4-6025.4 x 25.4mm 60° Prism58%（typ.60%）40/20VUVLIFRISM15-4515 x 15 x 15mm 45° Right angle prism58%（typ.60%）40/20VUV

一、产品型号：SPA-4000二、所属品牌：Sairon Tech三、产品简介： SPA-4000棱镜耦合仪利用波导耦合原理可以测量薄膜或体块材料的折射率和薄膜厚度以及其热光系数，波导损耗等。对于许多薄膜及光波导用途，提供了比以椭圆光度法或分光光度法为基础的传统仪器更独特的技术。四、产品特性： 1. 中/厚膜膜厚折射率(尤其是光波导)的优质选择 2. 可同时高分辨测量薄膜厚度或者光损 3. 可测量双膜结构中的单膜厚度及折射率 4. 独特的气压耦合方式,不需要加耦合液 5. 无需预先知道膜厚与折射率。 6. 体材料或基底材料的高精度折射率测量 7. 各向异性/双折射测量（TE和TM能力） 8. 快速表征 9. 可用于波长范围内的许多激光器（632.8nm~1550nm）五、技术指标： 测量指标范围折射率折射率测量范围1.0 to 2.45折射率精度0.001折射率分辨率±0.0005厚度厚度测量范围0.4?-20?厚度精确度±（0.5%+50?）厚度分辨率±0.01?体材料(仅测折射率)折射率精度0.0005折射率分辨率±0.0001三维折射率样品旋转台范围-90°至90°折射率分辨率±0.0025厚薄膜厚度测量范围2?-150?液体(仅测折射率)折射率测量范围1.0 to 2.4折射率精度± 0.0005热光系数温度测试范围室温－150℃波导损耗测量测量限度below 0.05dB/cm六、应用范围：§ 光通信系统的光学元件 - 光学开关 - 用于WDM的可变光衰减器（VOA）（波分复用） - 低光传播损耗§ 塑料光纤（POF） - 用于光通信的塑料光纤放大器（POFA） - 用于波导的高温聚合物§聚合物 - 研究聚合物的铬性质 - 信息显示和处理 - 存储材料§ 纳米器件：MEMS，微电子

一、型号：SPA-4000二、品牌：韩国Sairon Tech公司三、产品简介： SPA-4000棱镜耦合仪利用波导耦合原理可以测量薄膜或体块材料的折射率和薄膜厚度以及其热光系数，波导损耗等。对于许多薄膜及光波导用途，提供了比以椭圆光度法或分光光度法为基础的传统仪器更独特的技术。四、产品特性： 1. 中/厚膜膜厚折射率(尤其是光波导)的优质选择 2. 可同时高分辨测量薄膜厚度或者光损 3. 可测量双膜结构中的单膜厚度及折射率 4. 独特的气压耦合方式，不需要加耦合液 5. 无需预先知道膜厚与折射率 6. 体材料或基底材料的高精度折射率测量 7. 各向异性/双折射测量（TE和TM能力） 8. 快速表征 9. 可用于波长范围内的许多激光器（405nm~1550nm）五、技术指标： 测量指标范围折射率折射率测量范围1.0 - 2.45折射率精度±0.0005(最高±0.0001)折射率分辨率±0.0003(最高±0.00005)厚度厚度测量范围0.4um - 30um厚度精确度±（0.5%+5nm）厚度分辨率±0.03%体材料(仅测折射率)折射率精度±0.0005折射率分辨率±0.0001三维折射率样品旋转台范围-90°至90°折射率分辨率±0.0025厚薄膜厚度测量范围2um - 150um液体(仅测折射率)折射率测量范围1.0 to 2.4折射率精度± 0.0005热光系数温度测试范围室温－150℃波导损耗测量测量限度0.05dB/cm六、应用范围：§光通信系统的光学元件 - 光学开关 - 用于WDM的可变光衰减器（VOA）（波分复用） - 低光传播损耗§塑料光纤（POF） - 用于光通信的塑料光纤放大器（POFA） - 用于波导的高温聚合物§聚合物 - 研究聚合物的铬性质 - 信息显示和处理 - 存储材料§纳米器件：MEMS，微电子

A. 格兰-泰勒棱镜(无侧窗): Glan-Taylor Polarizer命名规则:OPGT外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比入射角范围外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPGT25.4-10-02027格兰泰勒棱镜&alpha -BBO200-270＜1x10-66.0° 25.41018.5OPGT25.4-10-0407格兰泰勒棱镜&alpha -BBO400-700＜1x10-66.0° 25.41018.5OPGT25.4-10-0730格兰泰勒棱镜&alpha -BBO700-3000＜1x10-66.0° 25.41018.5OPGT25.4-10-0323格兰泰勒棱镜Calcite350-2300＜5x10-57.7° 25.41018.5B. 格兰激光棱镜(单侧窗): Glan Laser Prisms命名规则:OPGL外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比入射角度范围外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPGL25.4-10-02027格兰激光棱镜&alpha -BBO200-270＜1x10-66.0° 25.41031.0OPGL25.4-10-0407格兰激光棱镜&alpha -BBO400-700＜1x10-66.0° 25.41026.0OPGL25.4-10-0730格兰激光棱镜&alpha -BBO700-3000＜1x10-66.0° 25.41025.9OPGL25.4-10-0323格兰激光棱镜Calcite350-2300＜5x10-57.7° 25.41026.2C. 格兰-汤姆逊棱镜: Glan-Thompson Prisms命名规则:OPGM外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比角度范围外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPGM25.4-10-0323格兰-汤姆逊棱镜Calcite350-2300＜5x10-514-16° 25.41033.0OPGM25.4-10-0323B格兰-汤姆逊棱镜Calcite350-2300＜5x10-525-28° 25.41038.0D. 渥拉斯顿棱镜: Wollaston Prisms命名规则:OPWT外径-内径-波长范围(微米数表示) 型号名称材料波长范围消光比光线分离角度外框直径(&phi d)通光孔径(&phi a)长度LOPWT25.4-10-0323渥拉斯顿棱镜Calcite350-2300＜5x10-5＞15° 25.41018.5

JAI公司的Apex系列相机是具有高度的RGB彩色处理性能的3CCD面阵相机，可满足各行各业对机器视觉的高水准的需求。采用的棱镜技术，可将入射光分割成RGB各波长，再投射到高精度配置的各CCD。搭配有高分辨率成像芯片，可进行高精度的边缘检测，可识别检测对象的细微部分，是色选、食品药品类应用，或系统集成客户的选择。产品特性：1、高精度的色彩还原性2、的分光感度特性3、高空间分辨率4、棱镜技术光谱曲线：高颜色还原相机JAI APEX系列相机，采用新型的三棱镜分光技术，分辨率覆盖0.3M~3.2M，帧速覆盖12fps~120fps，是一款拥有高色彩还原特性的面阵棱镜相机。该相机可满足各行各业对机器视觉中颜色的高水准需求。采用的棱镜技术，将入射光分割成RGB三色成像，获得极其的色彩还原能力。

日本西格玛角锥棱镜可以反射所有射入的光线，返回到原来入射方向的棱镜。可以作为激光测长机的反射器（反射镜）使用。角锥棱镜是为了测量月球与地球的距离而开发的，阿波罗宇宙飞船着陆月球时，角锥棱镜被设置在月球表面。 角锥棱镜经过精密加工，可以高精度返回光线。 测量中即使稍微改变角锥棱镜的倾斜度，返回光的倾斜度也不会改变，光线会返回到测量仪器的检测器中。 为了抑制入射出射面的反射损失，另外备有蒸镀防反射膜的CCB-M型。日本西格玛角锥棱镜共同指标角锥棱镜功能说明图注意?光束入射到角锥棱镜时，光束能够正确地以与入射角度相同的角度返回。光束的入射位置偏离角锥棱镜的中心时，光束将从中心的另一侧在偏离中心相同距离的位置射出。?角锥棱镜的3个反射面交叉的棱线有倒角，入射出射面观察时可以看到6根不反射光束的呈放射状棱线。使用细的激光光束时，请不要使光束接触到这6根棱线。?无膜面沾有指纹或污渍时，即使是大于临界角，有时也不会形成全反射。请不要使无膜面接触到任何物品。?角锥棱镜的全反射面反射时会产生相位差，返回光的偏光特性会发生很大的变化。另外备有偏光特性的变化小的中空角锥反射镜（RCCB）。日本西格玛角锥棱镜外形图透过率波长特性（参考数据）日本西格玛角锥棱镜选型表

JAI公司的Fusion系列2CCD相机，采用的光学棱镜技术，能够帮用户得到误差＜1/4 px的图像，2CCD的独特设计也使得需要多次拍摄完成的图像处理仅需一次即可完成。更可大幅度减少所配套的镜头和光源等附属品使用，地帮助用户降低系统的成本费用。Fusion系列相机是具有高度的RGB+NIR彩色处理性能的2CCD面阵相机，可满足各行各业对机器视觉的高水准的需求。采用的棱镜技术，可将入射光分割成RGB+NIR，再投射到高精度配置的各CCD，1台相机2个角色，通过多光谱图像技术，可将此前需要多次操作才能完成的检测步骤简化为1次完成。双传感器的高动态范围设计，使得该系列相机不需要进行垂直的高动态范围图像的压缩处理，因此与采用一个传感器高动态范围型相机相比，噪声更低。产品特性：1、双CCD棱镜技术；2、RGB+NIR通道配置；3、高动态范围；4、多光谱图像技术。光谱曲线：双CCD近红外相机JAI Fushion系列相机，采用新型的双棱镜分光技术，分辨率覆盖0.8M~1.3M，帧速30fps，是一款拥有近红外分光的面阵棱镜相机。Fusion系列相机可以将入射光分别投射至2片传感器上，可同时进行可见光区域和近红外光区域的检测。使用一台相机，不仅可以检测物体的外观，还可以通过近红外光区检测物体内部的缺陷或获取特别的信息。

日本西格玛道威棱镜通过道威棱镜观察图像时，图像呈现上下颠倒。而且旋转道威棱镜时，图像的旋转量为2倍。用于需要旋转调节图像等的用途。 经过精密加工，几乎没有光轴的偏离。 为了使像的口径（A×B）完整，不产生缺损地精密设计加工长度（D）。 另外备有可用于激光实验等的面型精度λ/4型。日本西格玛道威棱镜共同指标功能说明图注意?旋转道威棱镜得到正立图像时，正立图像的左右呈镜面对称。?使用道威棱镜的高倍观察系统中，可能会存在色差。?由于实际测量D尺寸时内含倒角，会比目录产品尺寸短一些。尺寸公差依据底面和2个斜面组成的梯形的底边长定义。?棱镜的底面（无镀膜面）弄脏时，观察图像上有时会映有污渍。请不要使棱镜的底面接触到任何物品。日本西格玛道威棱镜外形图日本西格玛道威棱镜技术指标日本西格玛道威棱镜透过率波长特性（参考数据）道威棱镜支架｜DBH 可以旋转道威棱镜的固定支架。元件的光轴和支架的旋转中心被调整在一起。道威棱镜支架选型表

Thorlabs 等边色散棱镜 PS850 其它通用分析高折射率zui大色散的低阿贝Vd数材料：F2、N-F2、N-SF11、CaF2或ZnSeThorlabs的等边色散棱镜由F2、N-F2、N-SF11、氟化钙或硒化锌制成，可选的尺寸范围从10 mm到50 mm。这些棱镜产生的杂散光比衍射光栅少，因而消除了光栅中常见的的高阶问题。色散棱镜一般以最小偏向角使用。在最小偏向角条件下，感兴趣的入射光通过棱镜时与底面平行，而且相对于各自界面的棱镜面法线测量时，入射角等于折射角，更多信息请查看等边色散棱镜教程标签。最小偏向角时，由于入射角接近布儒斯特角，因此可实现最大的通光孔径，并降低P偏振光的反射损耗。对于S偏振光，可以使用定制增透膜减少表面反射。等边色散棱镜，F2(385 nm - 2 µ m)F2是一种火石玻璃，在可见光和和近红外光谱范围内有出色的性能。它具有高折射率和低阿贝数，非常适合用于等边色散棱镜。与N-SF11相比，它有出色的耐化学性和略高的透过率。偏振效应对于以最小偏向角入射到色散棱镜的P偏振光(蓝线)，右图所示曲线表明只有很小部分的P偏振光在棱镜表面反射。因此，使用由F2制成的棱镜时，即使表面没有镀增透膜，P偏振光的透过率依然很高。

五角棱镜PPB系列通过镜面的2次反射，使镜面对称的反射图像变换为与物体相同的正立图像。在照相机进化为数码相机之前，为了使图像不形成镜面对称，使用五角棱镜将物体发出的光线直角偏转。五角棱镜PPB系列也作为激光喷墨器的直角标 即使进入棱镜的入射角有些改变，相对入射光线总是以90°射出。 与使用2个反射镜相比，使用棱镜的内部反射不会产生角度的偏离，整体结构紧凑。五角棱镜PPB系列共同指标功能说明图注意?用溶剂擦拭黑漆时，有溶解脱落的可能。?由于棱镜铝膜的内面反射会有1面12%，2面23%左右的反射率损失。入射出射的效率为77%左右。五角棱镜PPB系列外形图技术指标

产品名称：Metricon棱镜耦合器2010-M产品型号：2010-M产品介绍：Metricon 2010/M 型棱镜耦合器利用先进的光波导技术快速准确地测量介质和聚合物薄膜的厚度和折射率/双折射率以及散装材料的折射率。性能特点：◆通用性Model 2010/M 数据分析软件是完全通用的，几乎可以测量任何薄膜，而无需了解薄膜或基材的光学特性。◆折射率精度、分辨率和稳定性棱镜耦合技术为薄膜测量提供比任何其他薄膜测量技术更高的折射率精度和分辨率。此外，由于折射率测量仅对棱镜的耦合角和折射率敏感（不随时间变化），因此棱镜耦合测量随时间推移非常稳定，无需定期校准 2010/M。◆对折射率随波长变化引起的误差不敏感每张薄膜的折射率随波长变化。在依赖分光光度法（干涉与波长）的技术中，如果不能准确了解整个波长范围内薄膜的折射率变化，将会导致很大的误差。此外，许多薄膜的折射率与波长曲线高度依赖于薄膜沉积条件。对于此类胶片，Model 2010/M 的单色测量具有明显的优势。如果确定各种波长的折射率，则 2010/M 型可以配置多达五个激光器，并且可以在不到五秒的时间内从单个折射率测量中生成连续的折射率与波长曲线。◆相对于椭圆仪的优势由于椭圆仪数据随薄膜厚度呈周期性变化，单波长椭圆光度法需要预先了解薄膜厚度，精度为 ±75 至 ±125 nm，具体取决于薄膜指数。直接进行厚度测量的 Model 2010/M 不需要事先了解薄膜厚度。此外，在某些周期性厚度范围内，使用单波长椭圆光度法进行折射率测量是不可能的。使用 2010/M，一旦薄膜厚度超过某个min阈值（通常为 300-500 nm，取决于薄膜/基材类型），就可以获得全精度指数测量值。多波长椭圆偏振仪为准确的薄膜测量提供了可能性，但数据分析非常复杂，通常只有在对样品的光学参数有广泛的了解的情况下才能获得好的结果。◆材料色散的简单“光谱”测量2010/M 型测量离散激光波长的指数，通常配备 1-5 个激光器。对于具有三个激光器的系统，Metricon 开发了专有软件，使用新颖的拟合技术计算（在短短几秒钟内）在扩展波长范围（例如 400-700 nm 或 633-1550 nm）内极其准确的折射率与波长曲线。四个或五个激光系统分别在 400-1064 和 400-1550 nm 范围内提供准确的色散曲线。在大多数情况下，在中间波长下计算的指数值提供的准确度实际上与用激光在该波长下测量的指数相同。◆透明基材的测量2010/M 型可用于测量透明基材上的薄膜，即使薄膜和基材之间的折射率匹配相对接近。此外，棱镜耦合技术对来自基板背面的反射不敏感，而这对于椭圆偏光法和其他薄膜测量技术来说通常很麻烦。◆内部自洽性检查如果膜厚超过 500-750 nm，则对膜厚和指数进行多次独立估计，并显示这些多次估计的标准差。只要测量标准偏差很低（厚度通常为 0.3%，折射率通常为 0.01%），就不太可能出现明显的误差。没有其他技术可以对每个测量的有效性提供类似的“置信度检查”。◆更轻松、更准确地测量散装材料的折射率 2010/M 可以在 x、y 和 z 方向测量从 1.0 到 3.35 的折射率，并且测量是全自动的，并且没有传统折光仪常见的操作员主观性。2010/M 不需要使用脏乱、有毒或腐蚀性的匹配液，可以处理光学平整度或抛光度相对较差的样品（甚至可以测量轻微倒圆的铸造“斑点”）。参数：◆指数精度：±.0005（差情况）。折射率精度主要受到确定测量棱镜的角度和折射率的不确定性的限制。对于具有合理光学质量的样品，如果使用高分辨率台并且用户愿意对每个棱镜执行简单的校准程序，则可以实现 ±.0001-.0002 的折射率精度。NIST、熔融石英和其他标准可用于指数校准。◆索引分辨率：±.0003（坏情况）。对于具有合理光学质量的样品，使用高分辨率旋转台可将折射率分辨率提高至 ±.00005。◆厚度精度：±(0.5% + 5 nm)◆厚度分辨率：±0.3%◆工作波长：低功率 (0.8 mw) He-Ne 激光器 (632.8 nm)，CDRH II 类。可选择用于测量较薄薄膜的较短波长（405、450、473、532、594 nm）和用于光纤/集成光学应用的近红外（830、980、1064、1310、1550 nm）波长。可选来源将 CDRH 安全等级更改为 IIIa 或 IIIb。◆典型测量时间：标准表 10-25 秒，高分辨率表 20-75 秒。◆测量面积：当胶片和测量棱镜在大约 8 平方毫米的面积上接触时，实际测量的胶片面积只有 1 毫米直径。◆折射率测量范围：使用标准棱镜，可测量折射率2.65及以下的薄膜和块状材料。可以使用专用棱镜进行高达 3.35 的折射率测量。◆产地：美国应用：◆光波导◆散装/基底材料/液体的折射率测量◆表面等离子体激元 (SPR) 和波导传感器◆纳米材料的表征◆测量色散◆聚合物/聚酰亚胺/光致抗蚀剂◆薄膜和本体聚合物材料的折射率/双折射率/取向◆显示技术材料◆LED材料◆环氧树脂、凝胶和其他折射率匹配材料的折射率测量◆磁性薄膜磁头材料◆厚膜测量◆等离子体氮化物或氮氧化物◆多层膜◆金属和其他半导体上的薄膜