非线性超声检测

IRF-S系列硫族化物非线性中红外光纤IRflex的非线性中红外光纤(IRF)，由超高纯度的硫系玻璃制成，是为生成和/或指导中波红外波长(MWIR)(2 - 10μm)而专门设计和制造的。一套基于光纤的硫系玻璃的相关专利已经授权给IRflex来自美国的海军研究实验室（NRL）。这些专利，结合IRflex经验丰富的团队，使IRflex找到了非线性中红外应用先进的解决方案。硫系玻璃由硫族元素的混合物：硫、硒和碲制成。由于其有很多有前途的性能，如传输中、远红外区域的光谱，较低的声子能量值，较高的折射率值，相对于硅有非常大的非线性，硫系玻璃光纤对于需要高功率激光传输、化学传感、热成像和温度监测的中红外应用来说，是理想的材料。商业可用，IRflex的IRF-S系列非线性中红外光纤，由超高纯度的硫系玻璃制成，是为生成和/或指导从1.5到6.5μm，具有高传输效率的中红外波长和约100倍的非线性石英玻璃光纤而专门设计和制造的。IRF-S-100和IRF-S-200多模光纤典型的光损失为0.05 db@3.3μm和0.08db@3.3μm，这是市场上最低的。 IRF-S-100光纤最初被设计是用于大功率红外对抗（IRCM）导弹防御激光器。IRF-S-5、IRF-S-7、 IRF-S-9和IRF-S-10单模纤维有广泛的传输范围（2 - 6μm）。考虑到他们约5、7、9和10μm的内芯直径以及0.3 - 0.32的数值孔径，对于相对截止波长大于1.988，2.930，3.560和4.380μm的光纤，阶跃光纤是真正的单模光纤。波长小于临界值的，对于整个的光纤传输范围，通过适当的耦合，发射光束在短光纤( 2m)上仍将保持单模(或稍多)。IRF-S-50多模光纤被开发来用于中红外组合器的制造。用我们的IRF-S-100作输出光纤，50/85μm内芯/包层的设计非常适合制作7 x1光纤组合器。优点非常低的损耗高功率处理强度机械灵活性高可靠性和重复性应用中红外激光光束传输红外光谱学化学传感科学和医学诊断红外成像系统非线性超连续谱的产生红外对抗(IRCM)商业可用的模型IRF-S系列中红外光纤内芯直径 (μm)包层直径(μm)操作波长 (μm)IRF-S-55 1001.5 - 3IRF-S-771401.5 - 4.4IRF-S-991701.5 - 5.3IRF-S-10101701.5 - 6.5IRF-S-5050851.5 - 6.5IRF-S-1001001701.5 - 6.5IRF-S-2002002501.5 - 6.5 参数传输范围 (μm)1.5 to 6.5典型的光损失 (dB/m)0.1@3.3 & 4.8 (μm)内芯/包层结构As2S3玻璃内芯折射率2.4有效数值孔径 (NA)0.28 - 0.32内芯不圆度 (%)1内芯/包层不圆度误差(μm)3拉伸测试 (kpsi)15 应用生物和化学剂检测化学传感定向红外对抗(IRCM)激光手术和医疗诊断非线性应用

高非线性光纤HNLF系列高非线性光纤不仅具有很高的非线性系数，同时还具有很小的群速度色散。该系列光纤采用高折射率差纤芯设计，纤芯外包围一层深度压缩的掺氟环层。HNLF有四种版本：色散斜率为0.019ps/(nm2km) 的版本，零色散斜率型版本，PM版本和为增加SBS阈值在核心掺铝的版本。 每一款都有很大的色散范围可供选择。产品特点 高非线性系数 多种类型可选 低熔接损耗产品应用 光再生 光采样 参量放大 紫外线光栅 脉冲压缩 超连续谱产生 波长转换技术参数订购信息HNLF-PM-LLLL-P-M-DDLLLL：长度(每50m间隔)(0050, 0100, 0150, .. 2000)P:尾纤类型：1 = SSMF with FC/APC Connectors 2 = SSMF with FC/PC ConnectorsM:包装类型：1 =29x175 mm线轴，带硅胶 2 =29x175 mm线轴，不带硅胶DD：1550 nm处的色散(ps/nm*km)z0 =0.0 ± 1.0p1 =1.0 ± 1.0p2 = 2.0 ± 1.0p3 = 3.0 ± 1.0p4 = 4.0 ± 1.0p5 = 5.0 ± 1.0

IRF-Se系列硫族化物非线性长波中红外光纤IRflex现在正把它的纤维产品家族延伸到长波红外光谱区。IRflex的IRF-Se系列硫族化物非线性长波中红外光纤，由额外的高纯硫族化物玻璃As2Se3制成，是为产生和/或指导中红外波长在1.5到10μm范围内具有高传输效率和1000倍的非线性石英玻璃纤维而专门设计和制造的。IRF-Se系列已经研发了IRF-Se-100、IRF-Se-150和IRF-Se-200可以用于商业销售的多模光纤模型。它们传输范围很宽，从1.5到10μm。典型的光学损失小于0.2 db@ 6.5μm，由于纯度极高的原因，核心不圆度不到1%，核心/保护层的同心度误差小于2μm。IRF-Se系列光纤可以做连接器或裸露的光纤使用。请注意IRF-Se系列光纤是研发光纤，更多的光纤正在研发中，更多的测试正在进行中。想了解IRF-Se系列的工业效用，请通过irflex@irflex.com联系IRflex。优点低损耗广泛的传输范围：1.5 - 10μm高功率处理强度 机械灵活性高可靠性和重复性应用中红外激光光束传输红外光谱学化学传感科学和医学诊断红外成像系统用于环境的气体监测设备非线性超连续谱的产生参数IRF-Se 系列IRF-Se-100IRF-Se-150IRF-Se-200内芯直径 (μm)100150200包层直径 (μm)170250250保护涂层直径 (μm)330450450内芯/包层结构As2Se3As2Se3As2Se3传输范围 (μm)1.5 to 101.5 to 8.51.5 to 9.5典型的光损失 (dB/m)0.58 @ 5.98(μm)0.168 @ 3.89 (μm)0.32 @ 2.5 (μm)内芯折射率2.72.7 2.7内芯不圆度 (%)111内芯/包层同心度误差 (μm)333拉伸测试 (kpsi)N/AN/AN/A应用生物和化学剂的检测化学传感激光手术和医疗诊断非线性应用

产品说明高非线性光子晶体光纤这在一个被大空气孔包围的小实心石英纤芯内传导光。此类结构的光学性质与悬浮在空气中的玻璃棒极为相似，都对光有很强的限制作用，也就是说，非线性系数大。通过选择合适的芯径，零色散波长可以在可见和近红外光谱的宽范围内选择，使此类光纤特别适合用二极管泵浦Nd(3+)激光器产生超连续谱辐射，或者光学交换和信号处理应用。产品特性单模纯石英纤芯泵浦源在1um范围内具有零色散特性应用范围光谱学频率计量学光相干层析成像（OCT）NKT Photonics SC-3.7-975 非线性光子晶体光纤 SC-3.7-975高非线性光子晶体光纤具有高非线性系数，在用975nm附近具有零色散特性，可用在1060nm激光器中。该光纤是专为使用高功率泵浦源产生超连续光谱优化设计的，由于优化了色散的特性，当使用高功率泵浦源时，只需要10-15m的此光纤就可以有效的产生倍频生成的光谱。该系列光纤同时和标准的单模光纤或永久单模光纤能很好的耦合，同时也可以对端面处理，加FC/PC连接器。 产品性能曲线图NKT Photonics SC-5.0-1040-PM 非线性保偏光子晶体光纤 SC-5.0-1040-PM 保偏非线性光子晶体光纤具有高非线性系数，在用1040nm附近具有零色散特性，可用在1060nm激光器中。该光纤是专为使用高功率泵浦源产生超连续光谱优化设计的，由于优化了色散的特性，当使用高功率泵浦源时，只需要10-15m的此光纤就可以有效的产生倍频生成的光谱。该系列光纤同时和标准的单模光纤或永久单模光纤能很好的耦合，同时也可以对端面处理，加FC/PC连接器。产品性能曲线图NKT Photonics SC-5.0-1040 非线性光子晶体光纤 由于优化了色散的特性，在使用脉宽为1ns，重复频率为5-10kHz,平均功率为几十毫瓦的中心波长为1064nm脉冲激光器时，只需要20m的该光纤就可以使转换效率接近100%，同时和标准的单模光纤或永久单模光纤能很好的耦合，同时也可以对端面处理，加FC/PC连接器。 产品性能曲线图技术参数参数SC-3.7-975SC-5.0-1040-PMSC-5.0-1040零色散波长975±15nm1040±15nm1040±10nm截止波长＜1000nm＜1000nm＜1000nm非线性系数18(W-1km)-1@1060nm11W(-1km)-1@1060nm11(W-1km)-1@1060nm衰减＜5dB/km(@1060nm)＜3dB/km(@1550nm)＜15dB/km(600nm)＜3dB/km(@1040nm)＜2.5dB/km(@1550nm)＜25dB/km(@600nm)＜3dB/km(@1040nm)＜2.5dB/km(@1550nm)＜15dB/km(@600nm)模场直径3.3±0.3um@1060μm4.3±0.2um@1060μm4.0±0.2um数值孔径0.25±0.05@1060μm0.20±0.05@1060μm0.20±0.05材料纯石英纤芯纯石英纤芯纯石英纤芯包层直径125±10um125±3um125±3um纤芯直径3.7±0.3um4.8±0.2um4.8±0.2um涂覆层直径245±10.0um244±10.0um244±10.0um涂覆层材料单层丙烯酸酯丙烯酸酯丙烯酸酯

&bull 用于 800nm 和 1030nm 激光器变频的 BBO 晶体&bull 用于 1030nm 和 1064nm 激光器变频的 LBO 晶体&bull 在 1064nm、10ns 和 10Hz 情况下，高损伤阈值高达 10 J/cm2&bull 从 UV 到 IR 的广泛透明度范围通用规格涂层: AR CoatingPerpendicularity (arcmin):5表面质量:20-10产品介绍硼酸钡 (BBO) 或三硼酸锂 (LBO) 等非线性晶体用于激光源变频。BBO 晶体的厚度从 0.2mm 到 0.5mm 不等，以尽可能减少群速度的不匹配，是 Ti:Sapphire 和 Yb:doped 激光脉冲倍频或三倍频的理想材料。临界和非临界相位匹配的 LBO 晶体是 Nd:YAG 和 Yb:doped 激光器生成第二或第三次谐波的理想材料。具有 20-10 表面质量和 λ/10 (LBO) 或 λ/ 8 (BBO) 表面平整度的非线性晶体提供生成基本激光频率的谐波所需的广泛透明度和大范围非线性系数。每个晶体都有一层保护性的增透膜 (AR)，可以最大限度地减少反射，并限制在环境条件下起雾。产品信息Crystal Type尺寸 (mm)厚度 (mm)支架典型应用产品编码LBO3.0 x 3.0 +0.0/-0.110.00 +0.0/-0.1UnmountedTHG @ 1064nm, Type II11-174LBO3.0 x 3.0 +0.0/-0.110.00 +0.0/-0.1UnmountedSHG @ 1064 nm, Type I24-199LBO3.0 x 3.0 +0.0/-0.115.00 +0.0/-0.1UnmountedNCPM SHG @ 1064nm, T=150°C11-172LBO3.0 x 3.0 +0.0/-0.115.00 +0.0/-0.1UnmountedSHG @ 1064nm, Type I11-173LBO4.0 x 4.0 +0.0/-0.110.00 +0.0/-0.1UnmountedSHG @ 1064 nm, Type I24-200BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.20 +0.0/-0.1MountedTHG @ 800nm, Type I11-170BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.50 +0.0/-0.1MountedTHG @ 800nm, Type I11-168BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.10 +0.0/-0.1MountedSHG @ 800nm, Type I23-340BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.20 +0.0/-0.1MountedSHG @ 800nm, Type I23-341 BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.20 +0.0/-0.03MountedSHG @ 1030 nm, Type I24-196BBO6.0x 6.0 +0.0/-0.10.50 +0.0/-0.03MountedSHG @ 515 nm, Type I24-201BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.50 +0.0/-0.1 MountedSHG @ 800nm, Type I11-167BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.50 +0.0/-0.1MountedSHG @ 1030nm, Type I 11-169LBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.10.90 +0.0/-0.1UnmountedSHG @ 1030nm, Type I11-171BBO 6.0 x 6.0 +0.0/-0.11.00 +0.0/-0.1MountedSHG @ 800nm, Type I15-277BBO6.0 x 6.0 +0.0/-0.11.00 +0.0/-0.1 MountedSHG @ 1030nm, Type I15-278BBO10.0 x 10.0 +0.0/-0.10.50 +0.0/-0.1MountedSHG @ 800nm, Type I11-166KDP12.0 x 12.0 +0.0/-0.15.00 +0.0/-0.1UnmountedSHG @ 532 nm, Type I24-197KDP15.0 x 15.0 +0.0/-0.17.00 +0.0/-0.1UnmountedSHG @ 532 nm, Type I24-198

提供各种非线性晶体（LBO，BBO，KDP，DKDP，KTP，LiIO3等），激光晶体（Nd：YAG，Yb：KGW，Yb：KYW，Nd：KGW，Ti：Sapphire等），拉曼晶体（KGW，Ba（NO3）2，调Ｑ晶体等） ，尺寸，掺杂浓度，镀膜，切割方向等参数完全按照用户的需求制作。使用户百分百的满意。

AgGaS2 (AGS) 红外非线性晶体√ZnGeP2√GaSe √AgGaSe2√ZnTe√AgGaS2由于具有独特的功能，ZnGeP2、 AgGaSe2、 AgGaS2、 GaSe 和 ZnTe作为光学非线性晶体，在中红外和远红外应用方面已经赢得了人们极大的兴趣。它们的应用包括:? 中红外波段OPO? 近、中红外波段频率转换? CO2 激光倍频? THz生成红外非线性晶体 具有大的有效光学非线性，宽的光谱和角度接收范围，透光范围宽，对温度稳定性和振动控制没有苛刻的要求，可以进行良好的机械加工（ GaSe除外）。其它晶体有 : CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSAgGaS2AgGaS2的透光波段为0.53至12 μm。虽然其非线性光学系数在上述提到的红外晶体中是最小的，但是其边缘为550 nm短波长高透光度被用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，也被大量应用于利用二极管、掺钛蓝宝石、Nd:YAG和红外燃料激光器进行的差频混频实验，直接红外对抗系统，以及CO2激光倍频。通过信号和飞秒OPO系统驻波的差频，硫镓银晶体薄片在中红外波段超短脉冲发生方面用的很普遍。 14 mm长镀增透膜和用于被Nd:YAG激光泵浦的OPO的AgGaS2晶体的透过光谱 AgGaS2晶体1型 OPO 和SHG调谐曲线ZnGeP2AgGaSe2GaSeZnGeP2晶体的透光波段为0.74至12 μm，其中有用的透光范围从1.9至10.6 μm。 ZnGeP2拥有最大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。它成功地应用于以下应用领域：? 通过与10.6 μm 波长混频的 CO2激光的上转换；? CO和 CO2 激光辐射的和频；? 脉冲式CO、CO2 和DF化学激光的高效倍频；饵和钬激光泵浦时的中红外OPO光的发生。Terahertzlabs 光 学 提 供 具 有 最 低 吸 收0.04 cm-1 @ 2.1 μm的ZnGeP2 晶体，更好的适应OPO或OPA应用，然后泵浦2.05-2.1 μm，镀增透膜。 ZnGeP2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 ZnGeP2晶体在2 μm附近的吸收光谱 15 mm长镀增透膜ZnGeP2晶体OPO@2.1 μm 的透过光谱AgGaSe2晶体的透光波段在0.73至18 μm波段之间。其有用透光范围0.9-16 μm及宽的相匹配能力，在被多种当前常用激光泵浦时，能为OPO应用提供极具潜力的应用。在2.05 μm的Ho:YLF激光泵浦下，已经获得2.5-12 μm的波长，以及在1.4-1.55 μm激光泵浦下，获得1.9-5.5 μm的非临界相位匹配操作。脉冲式CO2激光的高效倍频已经得到证明。 AgGaSe2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 18 mm长无镀膜AgGaSe2晶体的透过光谱 25 mm长镀增透膜的AgGaSe2晶体的透过光谱GaSe 晶 体 的 透 光 波 长 在 0 . 6 5 至18 μm之间. GaSe晶体已经成功的应用于以下方面：CO2 激光的高效倍频，脉冲式CO、CO2和DF化学 激光(λ = 2.36 μm)倍频，CO和CO2激光向可见光的上转换，通过钕和红外燃料激光器或(F-)-centre激光脉冲的差频混频产生红外脉冲，3.5–18 μm范围内 OPG光的发生，飞秒脉冲泵浦时0.2-5 THz范围的高效太赫兹发生。由于材料结构(沿(001)平面切开)限制了应用领域，为了得到特定相位匹配角的晶体切割是不可能的。 17 mm长无镀膜GaSe晶体的透过光谱 GaSe晶体Type 1 和Type 2 SHG调谐曲线 切割后的 GaSe晶体胶合在特殊环形支架上物理特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe晶体对称性四方四方四方六角立方闪锌矿点群42m42m42m62m43m晶格常数, ? a5.4655.99015.7573.7426.1037c10.77110.882310.30515.918-密度, g/cm34.1755.714.565.035.633光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe透光范围,μm0.74-120.73-180.53-120.65-180.65-17折射率@1.06 μm no3.23242.70052.45082.90822.7779ne3.27862.67592.39662.56765.3 μm no3.11412.61402.39542.83402.6974ne3.15242.58232.34212.459910.6 μm no3.07252.59152.34662.81582.6818ne3.11192.55852.29242.4392吸收系数, cm-1 @1.06um3.00.020.090.25-2.5um0.030.010.010.05-5.0um0.020.010.010.05-7.5um0.02-0.020.05-10.0um0.4-0.060.05-11.0um0.8-0.060.05-非线性光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe激光损失阈值, MW/cm260251028-@脉宽, ns1005020150-@波长, μm10.62.051.069.3-非线性, pm/V111433163-Type 1 SHG的相位匹配角@ 10.6 μm, deg76556714-Walk-off角@5.3 μm, deg 0.570.570.670.853.4-热学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe熔点, oC129885199812331295热膨胀系, 10-6/oK⊥17.5(a)23.4(c)12.59.08.0⊥9.1(b)18.0(d)---‖1.59(a)-6.4(c)-13.28.25-‖8.08(b)-16.0(d)---@ 293-573 K, b) @ 573-873 K, c) @ 298-423 K, d) @ 423-873 K计算折射率的SELLMEIER方程:晶体ABCDEF表达式ZnGeP2no8.04091.686250.408241.2880611.05-n2=A+Bλ2/(λ2-C)+Dλ2(λ2-E)ne8.09291.86490.414680.84052452.05-AgGaSe2no6.85070.42970.158400.00125--n2=A+B/(λ2-C)-Dλ2ne6.67920.45980.212200.00126--AgGaS2no3.39702.39820.093112.1640950.0-n2=A+B/(1-C/λ2)+D/(1-E/λ2)ne3.58731.95330.110662.33911030.7-GaSeno7.4430.4050.01860.00613.14852194n2=A+B/λ2+C/λ4+D/λ6+E/(1-F/λ2)ne5.760.3879-0.22880.12231.8551780ZnTeNo, ne9.920.425300.377662.6358056.5-n2=A+B/(λ2-C2)+D/(λ2/E2-1)可以根据客户要求提供的其它晶体有： CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSZnTe / 碲化锌: 碲化锌晶体在110方向被用于通过光整流过程来产生太赫兹。光整流效应是晶体的二阶非线性光学效应，也是一种特殊的差频效应。对于有一定带宽的飞秒激光脉冲，不同的频率分相互作用产生从0到几太赫兹的带宽。太赫兹脉冲的整流是通过碲化锌晶体另一个110方向内自由空间电光整流产生的。太赫兹脉冲和可见光脉冲在碲化锌晶体内直线传播时，太赫兹脉冲在碲化锌晶体内产生双折射，这一现象被线偏振可见光脉冲读出。当可见光脉冲和太赫兹脉冲同时在同一晶体内传播时，可见偏振光在太赫兹脉冲作用下产生旋光，用一个λ/4波片和一个分束偏振器以及一组平衡光电二极管，通过监控可见光脉冲从碲化锌晶体出射后的偏振旋转相对于太赫兹脉冲的一组延迟时间，就可以监测太赫兹脉冲的振幅轨迹。能够读出完整的电场、振幅和延迟，是时域太赫兹光谱的魅力之一。 碲化锌也被用于红外光学元件基板和真空沉积。我们可提供尺寸为?40x30 mm的光学元件。注意： 碲化锌含有微气泡，这并不影太赫兹的产生，然而，它们在晶体被照明时的投影下是可见的。我们不接受关于晶体内有气泡的投诉。如何订购：ZnGeP2 (ZGP) Crystals货号Size, mmθφ镀膜 标注 交货期TL-ZP-4017x5x15 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周TL-ZP-4027x5x20 mm54° 0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周 TL-ZP-4037x5x25 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm6周AgGaS2 (AGS) Crystals货号Size, mmθφ镀膜 标注含税单价交货期TAGS-401H5x5x1 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 19800 元1周TAGS-402H6x6x2 mm50°0°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 216450元联系我们TAGS-403H5x5x0.4 mm34°45°BBAR/BBAR @ 3-6 / 1.5-3 μmSHG @ 3-6 μm, Type 112300元1周TAGS-801H8x8x0.4 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μm DFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 126800元1周TAGS-802H8x8x1 mm 39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 123490元1周关于晶体选择列表仅供客户参考AuGaPLiNbO3PbSAgGa：ZnOLiFPIN-PMN-PT A-F系列G-H系列 L-N系列 P-Z系列 SrTiO3 (国产,进口,Ti面终止SrTiO3)BaTiO3GaAsLiAlO2SrLaAlO4

ZnGeP2 (ZGP) 红外非线性晶体√ZnGeP2√GaSe √AgGaSe2√ZnTe√AgGaS2由于具有独特的功能，ZnGeP2、 AgGaSe2、 AgGaS2、 GaSe 和 ZnTe作为光学非线性晶体，在中红外和远红外应用方面已经赢得了人们极大的兴趣。它们的应用包括:? 中红外波段OPO? 近、中红外波段频率转换? CO2 激光倍频 ? THz生成红外非线性晶体 具有大的有效光学非线性，宽的光谱和角度接收范围，透光范围宽，对温度稳定性和振动控制没有苛刻的要求，可以进行良好的机械加工（ GaSe除外）。其它晶体有 : CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSAgGaS2AgGaS2的透光波段为0.53至12 μm。虽然其非线性光学系数在上述提到的红外晶体中是最小的，但是其边缘为550 nm短波长高透光度被用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，也被大量应用于利用二极管、掺钛蓝宝石、Nd:YAG和红外燃料激光器进行的差频混频实验，直接红外对抗系统，以及CO2激光倍频。通过信号和飞秒OPO系统驻波的差频，硫镓银晶体薄片在中红外波段超短脉冲发生方面用的很普遍。 14 mm长镀增透膜和用于被Nd:YAG激光泵浦的OPO的AgGaS2晶体的透过光谱 AgGaS2晶体1型 OPO 和SHG调谐曲线ZnGeP2AgGaSe2GaSeZnGeP2晶体的透光波段为0.74至12 μm，其中有用的透光范围从1.9至10.6 μm。 ZnGeP2拥有最大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。它成功地应用于以下应用领域：? 通过与10.6 μm 波长混频的 CO2激光的上转换；? CO和 CO2 激光辐射的和频；? 脉冲式CO、CO2 和DF化学激光的高效倍频；饵和钬激光泵浦时的中红外OPO光的发生。Terahertzlabs 光 学 提 供 具 有 最 低 吸 收0.04 cm-1 @ 2.1 μm的ZnGeP2 晶体，更好的适应OPO或OPA应用，然后泵浦2.05-2.1 μm，镀增透膜。 ZnGeP2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 ZnGeP2晶体在2 μm附近的吸收光谱 15 mm长镀增透膜ZnGeP2晶体OPO@2.1 μm 的透过光谱AgGaSe2晶体的透光波段在0.73至18 μm波段之间。其有用透光范围0.9-16 μm及宽的相匹配能力，在被多种当前常用激光泵浦时，能为OPO应用提供极具潜力的应用。在2.05 μm的Ho:YLF激光泵浦下，已经获得2.5-12 μm的波长，以及在1.4-1.55 μm激光泵浦下，获得1.9-5.5 μm的非临界相位匹配操作。脉冲式CO2激光的高效倍频已经得到证明。 AgGaSe2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 18 mm长无镀膜AgGaSe2晶体的透过光谱 25 mm长镀增透膜的AgGaSe2晶体的透过光谱GaSe 晶 体 的 透 光 波 长 在 0 . 6 5 至18 μm之间. GaSe晶体已经成功的应用于以下方面：CO2 激光的高效倍频，脉冲式CO、CO2和DF化学 激光(λ = 2.36 μm)倍频，CO和CO2激光向可见光的上转换，通过钕和红外燃料激光器或(F-)-centre激光脉冲的差频混频产生红外脉冲，3.5–18 μm范围内 OPG光的发生，飞秒脉冲泵浦时0.2-5 THz范围的高效太赫兹发生。由于材料结构(沿(001)平面切开)限制了应用领域，为了得到特定相位匹配角的晶体切割是不可能的。 17 mm长无镀膜GaSe晶体的透过光谱 GaSe晶体Type 1 和Type 2 SHG调谐曲线 切割后的 GaSe晶体胶合在特殊环形支架上物理特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe晶体对称性四方四方四方六角立方闪锌矿点群42m42m42m62m43m晶格常数, ? a5.4655.99015.7573.7426.1037c10.77110.882310.30515.918-密度, g/cm34.1755.714.565.035.633光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe透光范围,μm0.74-120.73-180.53-120.65-180.65-17折射率@1.06 μmno3.23242.70052.45082.90822.7779ne3.27862.67592.39662.56765.3 μm no3.11412.61402.39542.83402.6974ne3.15242.58232.34212.459910.6 μmno3.07252.59152.34662.81582.6818ne3.11192.55852.29242.4392吸收系数, cm-1 @1.06um3.00.020.090.25-2.5um0.030.010.010.05-5.0um0.020.010.010.05-7.5um0.02-0.020.05-10.0um0.4-0.060.05-11.0um0.8-0.060.05-非线性光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe激光损失阈值, MW/cm260251028-@脉宽, ns1005020150-@波长, μm10.62.051.069.3-非线性, pm/V111433163-Type 1 SHG的相位匹配角@ 10.6 μm, deg76556714-Walk-off角@5.3 μm, deg 0.570.570.670.853.4-热学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe熔点, oC129885199812331295热膨胀系, 10-6/oK⊥17.5(a)23.4(c)12.59.08.0⊥9.1(b)18.0(d)---‖1.59(a)-6.4(c)-13.28.25-‖8.08(b)-16.0(d)---@ 293-573 K, b) @ 573-873 K, c) @ 298-423 K, d) @ 423-873 K计算折射率的SELLMEIER方程:晶体A BCDEF表达式ZnGeP2no8.04091.686250.408241.2880611.05-n2=A+Bλ2/(λ2-C)+Dλ2(λ2-E)ne8.09291.86490.414680.84052452.05-AgGaSe2no6.85070.42970.158400.00125--n2=A+B/(λ2-C)-Dλ2ne 6.67920.45980.212200.00126--AgGaS2no3.39702.39820.093112.1640950.0-n2=A+B/(1-C/λ2)+D/(1-E/λ2)ne3.58731.95330.110662.33911030.7-GaSeno7.4430.4050.01860.00613.14852194n2=A+B/λ2+C/λ4+D/λ6+E/(1-F/λ2)ne5.760.3879-0.22880.12231.8551780ZnTeNo, ne9.920.425300.377662.6358056.5-n2=A+B/(λ2-C2)+D/(λ2/E2-1)可以根据客户要求提供的其它晶体有： CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSZnTe / 碲化锌:碲化锌晶体在110方向被用于通过光整流过程来产生太赫兹。光整流效应是晶体的二阶非线性光学效应，也是一种特殊的差频效应。对于有一定带宽的飞秒激光脉冲，不同的频率分相互作用产生从0到几太赫兹的带宽。太赫兹脉冲的整流是通过碲化锌晶体另一个110方向内自由空间电光整流产生的。太赫兹脉冲和可见光脉冲在碲化锌晶体内直线传播时，太赫兹脉冲在碲化锌晶体内产生双折射，这一现象被线偏振可见光脉冲读出。当可见光脉冲和太赫兹脉冲同时在同一晶体内传播时，可见偏振光在太赫兹脉冲作用下产生旋光，用一个λ/4波片和一个分束偏振器以及一组平衡光电二极管，通过监控可见光脉冲从碲化锌晶体出射后的偏振旋转相对于太赫兹脉冲的一组延迟时间，就可以监测太赫兹脉冲的振幅轨迹。能够读出完整的电场、振幅和延迟，是时域太赫兹光谱的魅力之一。 碲化锌也被用于红外光学元件基板和真空沉积。我们可提供尺寸为?40x30 mm的光学元件。注意： 碲化锌含有微气泡，这并不影太赫兹的产生，然而，它们在晶体被照明时的投影下是可见的。我们不接受关于晶体内有气泡的投诉。如何订购：ZnGeP2 (ZGP) Crystals货号Size, mmθφ镀膜 标注 交货期TL-ZP-4017x5x15 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周TL-ZP-4027x5x20 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周 TL-ZP-4037x5x25 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm6周AgGaS2 (AGS) Crystals货号Size, mmθφ镀膜标注含税单价交货期TAGS-401H5x5x1 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 19800 元1周TAGS-402H6x6x2 mm50°0°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 216450元联系我们TAGS-403H5x5x0.4 mm34°45°BBAR/BBAR @ 3-6 / 1.5-3 μmSHG @ 3-6 μm, Type 112300元1周 TAGS-801H8x8x0.4 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 126800元1周TAGS-802H8x8x1 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 123490元1周关于晶体选择列表仅供客户参考A-F系列G-H系列 L-N系列 P-Z系列Al2O3GaTeLaAlO3PbWO4AlGaNLiTaO3PbF2AuGaPLiNbO3PbSAgGa：ZnOLiFPIN-PMN-PTAlN 单晶GdScO3LSATPMN-PTBaF2 GaSbLaF3SrTiO3 (国产,进口,Ti面终止SrTiO3)BaTiO3GaAsLiAlO2SrLaAlO4BGOGraphite(普通；热解)LGS 硅酸镓镧SrLaGaO4BSOGaSeLiGaO2Si(?超薄Si片)Bi2Te3GGG (Gd3Ga5O12)LGT钽酸镓镧SiC?(4H,6H,3C)Bi2Se3GeMgAl2O4 SBNBi2Se2TeHg(1-x)Cd(x)TeMgF2SiO2（玻璃和单晶）Bi2Te2SeInPMgOSi-GeBP 黑磷InAsMoSe2TiO2(锐钛矿型,金红石型)CdSInSbMoS2TbScO3CsI (TI)KH2PO4MoTe2TGGCaCO3KTaO3MgO:LiNbO3TeO2Cu（单晶）KTa 1-X NbXO3NdCaAlO4WTe2CdSeKClNaClWS2Ce:Lu2SiO5KTN Nb:SrTiO3CaF2ZnTeDyScO3ZnSeFe:SrTiO3

本产品由于具有独特的功能，ZnGeP2、 AgGaSe2、AgGaS2、 GaSe 和 ZnTe作为光学非线性晶体，在中红外和远红外应用方面已经赢得了人们极大的兴趣。它们的应用包括：中红外波段OPO，近、中红外波段频率转换，CO2 激光倍频，THz生成。红外非线性晶体 具有大的有效光学非线性，宽的光谱和角度接收范围，透光范围宽，对温度稳定性和振动控制没有苛刻的要求，可以进行良好的机械加工（ GaSe除外）。其它晶体有 : CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe,ZnS 技术参数1、AgGaS2 硫镓银晶体AgGaS2简称AGS晶体,中文名是硫镓银晶体,他的透光波段为0.53至12 μm。虽然其非线性光学系数在上述提到的红外晶体中是最小的，但是其边缘为550 nm短波长高透光度被用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，也被大量应用于利用二极管、掺钛蓝宝石、Nd:YAG和红外燃料激光器进行的差频混频实验，直接红外对抗系统，以及CO2激光倍频。通过信号和飞秒OPO系统驻波的差频，硫镓银晶体薄片在中红外波段超短脉冲发生方面用的很普遍。14 mm长镀增透膜和用于被Nd:YAG激光泵浦的OPO的AgGaS2晶体的透过光谱 AgGaS2晶体1型 OPO 和SHG调谐曲线2、ZnGeP2晶体(简称ZGP晶体),磷锗锌晶体 ZnGeP2磷锗锌晶体的透光波段为0.74至12 μm，其中有用的透光范围从1.9至10.6 μm。 ZnGeP2拥有最大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。它成功地应用于以下应用领域：■ 通过与10.6 μm 波长混频的 CO2激光的上转换；■ CO和 CO2 激光辐射的和频；■ 脉冲式CO、CO2 和DF化学激光的高效倍频；饵和钬激光泵浦时的中红外OPO光的发生。E K S M A 光 学 提 供 具 有 最 低 吸 收0.04 cm-1 @ 2.1 μm的ZnGeP2 晶体，更好的适应OPO或OPA应用，然后泵浦2.05-2.1 μm，镀增透膜。

ADM－300放射性检测仪(多功能射线检测仪) 世界最为广泛采用的军用放射性检测仪器系列，也广泛用于 核设施 环保 反恐 海关 辐射应急 商品检验 卫生 辐射防护等领域 包括ADM-300主机和一系列智能化探头，能够快速、灵活地配置实现多功能测量&alpha ／&beta ／&gamma ／中子／X射线辐射 结实、可靠，抗震抗电磁干扰设计，适合恶劣环境，满足军标规范要求 智能化探头可单独对探头刻度，并保存相关信息，实现探头与主机自由互换 智能探头包括： ABP 100 大面积&alpha ／&beta 闪烁探头 BGP 100 &beta ／&gamma 探头 BP 100 &beta 探头 GP110 宽量程&gamma 探头 GSP 100 NaI(Tl)&gamma 探头 NP 100 中子探头 PCD 100 密闭气体正比计数管&beta ／&gamma 探头 UWP100 水下&gamma 探头 XP100 低能X探头用于测量Pu XP 110 NaI(Tl)低能X射线探头 其它附件可供选择： 通信软件 手提箱 检查源与定位器 手柄 耳机 挎包 电源转换器 腰带 ADM－300便携式辐射检测仪 采用内置双GM管测量 &beta 和&gamma 辐射 采用&ldquo Time-to-count&rdquo 专利技术，实现宽量程和高精度&gamma 剂量测量，可从环境水平到事故水平跨9个量级，直到1000Sv/h不饱和。 结实、可靠，抗震抗电磁干扰设计，适合恶劣环境，满足军标规范要求 铸铝、抛光法郎外壳以及密封膜开关，使仪器易于去污 操作简单，6个密封膜按键，实现设置、控制等多种功能 LCD显示探头参数和测量结果，并具有背光显示功能 全量程可设报警阈值，并可按剂量限值设置报警 可存储100个以上数据，具有定标器和低电压数据保护功能 可与计算机通过RS232通信 &gamma 测量范围：0.1&mu Sv/h&ndash 100Sv/h，0.1&mu Sv&ndash 10Sv &gamma 能量响应：80keV&ndash 3MeV &beta 测量范围：0.1&mu Sv/h&ndash 50mSv/h &beta 能量下限：200keV 精度：± 10%。非线性：± 5% 响应时间：5s(0.1&mu Sv/h)，2s(0.1&mu Sv/h) 电池：100h(0.1Sv/h，25℃) 温度：-30 - +50℃ 湿度：95%(RH) 外形尺寸：101.6x44.5x190.5mm 质量：1.17kg

KTA 砷酸氧钛钾(KTiOAsO4)非线性晶体是近年来发展起来的一种用于非线性光学和电光器件应用的优良光学非线性晶体。与KTP相比，这些非线性光学和电光系数更高，并且它们还具有显著降低2.0-5.0μm区域吸收的额外好处。大的非线性系数与宽的角度和温度带宽相结合。砷酸盐的其他优点是较低的介电常数、较低的损耗角正切和比KTP小几个数量级的离子电导率。这些砷酸盐的单晶具有化学和热稳定性，不吸湿，并且对高强度激光辐射具有高度抗性。KTA晶体在二次谐波产生（SHG）、和差频率产生（SFG）/（DFG）、光学参量振荡（OPO）、电光调Q和调制以及作为光波导的衬底方面具有重要作用。基于这些晶体的OPO器件是可靠的固态可调谐激光辐射源，其能量转换效率超过50%。KTA有很高的伤害阈值。皮秒染料激光在10-20 GW/cm2的水平下未观察到光学损伤。这种晶体是用高温熔剂技术生长的。 技术参数主要特性复合物KTiOAsO4透光率, μm 0.35 – 5.5非线性系数, pm/Vd31= 2.76 d32= 4.74 d33= 18.5对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数, ?a=13.103, b=6.558, c=10.746典型反射系数1064 nm532 nmnx=1.7826, ny=1.7890, nz=1.8677nx=1.8293, ny=1.8356, nz=1.9309光学损坏阈值, GW/cm21064 nm(t=10 ns)1.5电光系数, pm/Vr13=15, r23=21, r33=40莫氏（Mohs）硬度5光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig20/10应用中间红外区域1 - 5.5μm的光学参量振荡器(OPO) 在1 - 5.5μm的红外中间区域产生不同的频率（DFG） 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

所属类别：? 激光器 ?超连续谱激光器/supercotinuum所属品牌：法国Leukos公司产品简介：超连续谱(Supercontinuum，SC)是指当一束高强度的短脉冲通过非线性材料时，经过一系列非线性效应与线性色散的共同作用，使得出射光中产生许多新的频率成分，从而使频谱得到极大展宽的一种现象。超连续谱激光器（Supercontinuum Sources）又称超连续激光器、超连续光源、白光激光器。Leukos公司生产的SM系列激光器可覆盖420~2400nm的广阔的光谱范围，此外，Leukos生产的SM-5-HE是目前世界上唯一一家具有高单脉冲能量的激光器。特点：光谱覆盖420~2400nm高达10KW的峰值功率单模输出亚纳秒脉冲主要应用：光谱学 （Spectroscopy）光学相干层析技术（Optical Coherence Tomography, OCT）共聚焦显微分析（Confocal Microscopy）流式细胞仪（Flow cytometry）激光雷达（Light Detection and Ranging，LIDAR）光学器件检测（Optical component testing）一些可选项：1、准直输出（外加一个宽带准直镜）。2、同步输出（外部的输出触发器）。3、紫外拓展（可拓展到350-2000nm）。技术指标:

BBO晶体非线性晶体倍频晶体(?-BaB2O4)产品介绍 BBO晶体非线性晶体倍频晶体(?-BaB2O4，?-硼酸钡）是一种优异的光学非线性晶体。它具有宽相位匹配范围、高非线性（约为KDP的6倍）、高光损伤阈值、良好的机械和温度稳定性等特性。这种三角形单轴晶体具有0.19至3.3μm的宽透明度。其有用的透射范围（5％/ cm）为0.21至2.1μm，并且已经证明其对于产生低至约0.21μm的二次谐波辐射有效。它对于宽可调光学参量振荡器（OPO）和放大器（OPA）也很有用。自相关应用可以低至0.19um。其出色的红外透射和宽热接收带宽可实现高平均功率OPO/OPA操作。 BBO晶体相对较窄的角度接收带宽（特别是在UV中）可能限制其在涉及激光的某些应用中的有用性，所述激光具有小于衍射极限的光束质量。在大多数情况下，其温和的吸湿性不限制其有用性。 BBO非线性晶体(?-BaB2O4)广泛的相位匹配性使其成为Nd：YAG和其他Q开关/锁模固态激光器的通用应用的理想选择。当使用可调谐的Ti：蓝宝石，Alexandrite紫翠玉石或染料激光器时，BBO可用于产生从近红外到紫外线的可调辐射。这种高功率、广泛可调的激光辐射有许多应用，包括光谱学、医学、材料处理、非线性光学、激光雷达、遥感和光化学。在商业市场中，基于BBO的固态非线性系统可以与染料激光器竞争，并且具有降低操作成本和在大频率范围内更方便调谐的优点。典型应用： • Nd：YAG激光器的谐波产生（SHG、THG、4HG，5HG） • Ti: Sapphire 钛蓝宝石激光器、飞秒振荡器、飞秒放大器的SHG、THG产生 • OPO的可调固态激光器（泵浦355,532或1064 nm） • 染料激光器光源SHG、SFG的UV输出 • 用于超短脉冲（ps和fs）激光器的自相关测试主要规格：可根据客户要求提供不同规格:800nm钛蓝宝石飞秒激光器SHG/THG BBO倍频晶体：PN BBO-TX/XHG08- LW -TX尺寸，mm厚度，mmΘ，degΦ，deg镀膜 BBO-T1SHG08-66×60.05/0.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nm BBO-T1SHG08-88×80.05/0.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-1010×100.05/0.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-1212×120.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-1515×150.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-2020×200.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290 P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-2222×220.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1THG08-66×60.01/0.02/0.05/0.1/0.2/0.5/144.390P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-88×80.01/0.02/0.05/0.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-1010×100.01/0.02/0.05/0.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-1212×120.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-1515×150.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-2020×200.1/0.2/0.5/144.390P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-2222×220.1/0.2/0.5/144.390P/P @ 400-800/266Type 1, SHG @ 800 nm,Θ=29.2°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）：10fs-0.05；20fs-0.1；50fs-0.2；100fs-0.5；200fs-1Type 1, THG @ 800 nm, Θ=44,3°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）: 10fs-0.01；20fs-0.02；50fs-0.05；100fs-0.1；200fs-0.2 1030nm飞秒激光器SHG/THG/FHG BBO倍频晶体：PN BBO-TX/XHG10-LW-TX尺寸，mm厚度，mmΘ，degΦ，deg镀膜BBO-T1SHG10-6-TX6×6 0.5/1.0/1.5/2.023.490AR/AR @ 515+1030 nmBBO-T1SHG10-8-TX8×80.5/1.0/1.5/2.023.490AR/AR @ 515+1030 nmBBO-T1SHG10-10-TX10×100.5/1.0/1.5/2.023.490AR/AR @ 515+1030 nmBBO-T1THG10-6-TX6×60.15/0.25/0.4/0.5532.590AR/AR @ 1030+515/343 nmBBO-T1FHG10-6-TX6×60.1/0.15/0.2/0.35090P/P @ 515/257 nmType1, SHG @ 1030 nm,Θ=23.4°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）：50fs-0.5；100fs-1；150fs-1.5；200fs-02Type1, THG @ 1030nm, Θ=32.5°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）: 50fs-0.15；100fs-0.25；150fs-0.4；200fs-0.55Type1, FHG @ 1030nm, Θ=50°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）: 50fs-0.1；100fs-0.15；150fs-0.2；200fs-0.3 BBO晶体非线性晶体倍频晶体(?-BaB2O4)特性：类型BaB2O4晶体结构三角, 3m光学对称负单轴(none)晶架群R3c密度3.85 g/cm3莫氏硬度5光学均匀性?n = 10-6 cm-1 “0”水平透射区域189 – 3500 nm1064 nm处线性吸收系数 0.1% cm-1折射率none1064 nm1.65511.5426532 nm1.67501.5555355 nm 1.70551.5775266 nm1.75711.6139213 nm1.84651.6742Sellmeier方程(λ, μm)no2 = 2.7366122+0.0185720 / (λ2-0.0178746)- 0.0143756 λ2ne2 = 2.3698703+0.0128445 / (λ2-0.0153064)- 0.0029129 λ2相位匹配范围 Type 1 SHG410 – 3300 nm相位匹配范围Type 2 SHG530 – 3300 nm离走角55.9 mrad (Type 1 SHG 1064 nm)非线性系数d22 = ± 2.2 pm/V d15 = d31 = ± 0.08 pm/V 损伤阈值（TEM00） 0.5 GW/cm2 at 1064 nm, 10 ns~ 50 GW/cm2 at 1064 nm, 1 ps 200 GW/cm2 at 800 nm, 100 fs, 50 Hz上海屹持光电技术有限公司

GaSe（硒化镓）晶体的太赫兹振荡能达到有非常宽的频域，至41THz。GaSe是负单轴层状半导体晶体，拥有六边形结构的62m空间点群，300K时禁带宽度为2.2eV。GaSe晶体抗损伤阈值高，非线性系数大（54pm/V），非常合适的透明范围，以及超低的吸收系数，这使其成为中红外宽带电磁波振荡的非常重要的解决方案。因宽带太赫兹振荡和探测使用的是低于20飞秒的激光光源，GaSe发射-探测系统能获得与ZnTe可比的甚至更好的结果。通过对GaSe晶体厚度的选取，我们可以实现对THz波的频率可选择性控制。注：GaSe晶体的解理面为(001)，因此对该晶体使用的一个很大限制在于质软，易碎。 技术参数主要特性复合物GaSe透光率, μm0.62 – 20非线性系数, pm/Vd22 = 54 @10.6 μm 对称度六方晶系, 6m2 point group晶胞参数, ?a=3.74, c=15.89典型反射系数 10.6 μm 5.3 μmno=2.6975, ne=2.3745 no=2.7233, ne=2.3966光学损伤阈值, MW/cm21064 nm (t=10 ns)30离散角, °5.3 μm4.1应用10.6 μm激光辐射二次谐波的产生中红外区域高达17μm的光学参量振荡器、光学参量放大器、DFG等 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

BBO 或 beta-BaB2O4或β-BaB2O4是一种非线性光学晶体，它结合了许多独特的特性。这些特性包括宽透明度和相位匹配范围、大非线性系数、高损伤阈值和出色的光学均匀性。因此，BBO 为各种非线性光学应用提供了有吸引力的解决方案。技术参数 主要特性复合物 β-BaB2O4透光率, μm0.189 - 2.6非线性系数, pm/Vd22=2.2, d15=0.16对称度三方晶系, 3m point group 晶胞参数, ?a=12.519, c=12.723典型反射系数1064 nm532 nmno=1.5980, ne=1.5432no=1.6139, ne=1.5555光学损坏阈值, GW/cm2 1064 nm(t=10ns)1-2二次谐波截止Type I Type II411 nm 527 nm离散角, °Type I, 1064 nm3.2温度验收, °C*cmType I 1064 nm55莫氏（Mohs）硬度4.5光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig10/5应用YAG激光器的2次，3次，4次，5次谐波产生；Ti: Sapphire 和翠绿宝石激光器的2次谐波产生使用OPO的可调谐固态激光器（泵浦功率为355,532或1064nm）使用可调谐染料激光器的SHG和SFG的高效紫外光源 皮秒和飞秒激光系统中的自相关器(薄晶体中) 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

用于生牛乳、生羊乳、生鲜乳、复原乳、消毒灭菌乳、乳粉等乳品中多种抗生素残留的定性检测。2．试剂盒原理本试剂盒基于GB/T 4789.27《鲜乳中抗生素残留检测》研发而成，其检测原理是利用微生物生长受到抗生素抑制来实现样品中多种抗生素的广谱定性检测。该试剂盒包括一块微孔板，微孔内注有分布了嗜热脂肪芽孢杆菌孢子和酸碱指示剂的培养基。当待测样品加入微孔板后，置于65 ℃培养时，孢子萌发，细菌生长并代谢产生酸，使得微孔中的酸碱度降低，从而导致培养基中酸碱指示剂由紫色变为黄色。如果待检的乳样品中含有高于检出限的抗生素残留，则微生物的生长被抑制，微孔中的颜色不发生变化。

基于准相位匹配（QPM），使新的波生成和xx型谱是困难的或不可能的工程实现由传统的非线性材料。xx型芯片和全谱（LN、LT：氧化镁：镁和适当的非线性频率转换计划）（DFG SFG，倍频、OPO，收购，联合，一个CAN，等），实现期望的输出波长（紫外/可见到/从太赫兹光谱反演和特殊功能（），两个频谱转换。频谱工程等）有效。 HCP提供以下全光谱configurations xx型散装芯片来满足你的应用要求和规格。我们可以帮助你设计结构合适的外加电压和外加电压为选定的时间获得所需的材料/ PPLT极化相匹配指定的操作温度和光谱.思考与输入和输出功率/能量/脉冲以及它们的光谱特性。请为您的特殊要求，也具有挑战。 Ref-1: Materials and Application Wavelength?Ref-2: Chip StructureRef-3: Conversion ConfigurationRef-4: Dimension and Surface Specification _______________________________________________________________________________________???什么是 PPXX 技术 PPXX is an advanced technology for high efficiency and arbitrary wavelength conversion based on making engineered microstructure on the ferroelectric materials.2. 非线性波长转换Nonlinear wavelength conversion means the phenomenon that input light generates new wavelength via passing through the nonlinear material. For the common 2nd order nonlinearity, photon energy of the related wavelength is defined to be conserved as the relation below: Here are the commonnonlinear process appellations and its expression of frequency relation respectively.3. 相位匹配条件To have high conversion efficiency, the photon momentum should be conserved as well. Otherwise, incorrect phase will lead to destructive interference causing very low efficiency. The relation of photon momentum conservation is shown as below, which is called the phase matching condition. 4.双折射相位匹配(BPM)Typically, due to the material feature of dispersion, phase matching condition could only be achieved in the birefringence material, which has different refractive index of its o-polarization (perpendicular to the optical axis) and e-polarization (parallel to the optical axis).The phase matching condition could be achieved by changing temperature or the incident angle on the birefringence material with correct polarization. Two types of phase matching condition are shown as below: Type I: The polarization of the two low frequency photon is the same, i.e.Type II: The polarization of the two low frequency photon is different,i.e.5. 准相位匹配（QPM）和周期性极化（PP） Quasi phase matching is a technique that the photon momentum conservation is achieved through additional artificial structure. The structure could provide an extra vector Kg which matches the momentum conservation as below. Periodical poling is a special technique to form periodical microstructure on the ferroelectric material with a designed Kg. Not only the spatial walk-off issue in BPM material becomes eliminated through QPM technique but the phase matching temperature could also be designed. Moreover, the type of phase matching condition (Type 0), which is never existing in BPM (Birefringence phase matching) could be demonstrated through QPM. Type 0 is bringing about several tens of times for conversion efficiency enhancement.6. 什么样的色散方程，我们使用的折射率计算？We simulate the refractive index according to the reference below, which is the most appropriate function through our experience.Gayer, O., et al, "Temperature and wavelength dependent refractive index equations for MgO-doped congruent and stoichiometric LiNbO3." Appl. Phys. B 91, 343-348(2008)7. 如何计算 QPM 期?First you will need the information of the refractive index to calculate the wave vector mismatch of the involved wavelength. For example (up-conversion): Then, the QPM period equals to Which the final wave vector mismatch is canceled 8. 如何实现最优转换效率? To achieve the optimal conversion efficiency, the incident light should be focused on the center of the chip with the focusing condition L/b~2.84, where L is the chip length, b is the Gaussian beam focusing parameter. The above condition is for SHG/SFG only and with the assumption of Gaussian beam M2=1. For DFG, the optimal condition is more complicated and will change according to the wavelength, for further study, one can read the reference below.T. -B. Chu andM. Broyer, "Intracavity cw difference frequency generation by mixing three photons and using Gaussian laser beams." J. Phys. (Paris) 46, 523 (1985)9. How to know the acceptance of the chip?The phase matching spectrum is the square of a sinc function We know that once we design a QPM period for a target wavelength conversion, , and then we could calculate the wave vector mismatch near the designed wavelength to see when the becomes large enough that the square of sinc function becomes smaller than 0.5. 10. 如何实现波长调谐?There are two ways for wavelength tuning. One is changing the period, the other one is changing the temperature (because the refractive index is a function of temperature).Typically, the temperature tuning could not have wide tuning range, so we have special structures - multiple and fan-out, to achieve broadband wavelength tuning. Multiple structure is a chip with multiple channel, each channel has different period, through the change of the incident channel and modifying the temperature, one can achieve large tuning range then a single period chip.Fan-out structure is a chip with continuous period change in the width. One can tune the phase matching wavelength through moving the chip without changing the temperature.

分析离解度较低、难以用电导检测器检测的PK＞7的离子。具有直流安培、脉冲安培、积分安培三种检测方式，普遍适用于氰根、碘离子、硫离子、糖类等的检测。尤其是对糖类的检测，传统方法存在选择性差、灵敏度低、与色谱梯度淋洗不兼容、线性范围窄等缺陷，使用安培检测器可完美解决以上问题，简便快捷、分离效果好、无需衍生、灵敏度高。安培检测器检测特有四电位波型技术；电极清洗彻底，重现性好，电极寿命长；符合国家标准要求，被美国分析化学协会等国际组织广泛认可。以上产品信息仅供参考，详细参数请咨询本店客服或技术人员

AGS 硫镓银晶体(silver thiogallate硫没食子酸银)是一种优质的红外非线性晶体材料，具有三波非线性作用(OPO)的优良性能。透光范围为0.53-13um, AgGaS2晶体在550um处具有高透光性，具有广泛的应用，可以用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，半导体激光，钛宝石激光，Nd：YAG和IR染料激光的各种差频, 覆盖3-12um波段，此外,还实用于定向红外对抗系统(DIRCMS）和各种波长CO2激光倍频。AGS 硫镓银对中红外激光的倍频效率高,可用于光学参量放大和光学参量振荡以及差频产生，应用波长可达到中红外的17 μm。 技术参数应用中红外辐射的高效倍频光学参量振荡和放大，不同频率产生到高达12μm的中红外区域各向同性点附近区域的光学窄带滤波器 (0.4974 μm at 300 K) 主要参数复合物AgGaS2透明度, μm0.47 – 13非线性参数, pm/Vd36 = 12.6 @ 10.6 μm 负单轴晶体no ne (at λ 0.497 μm ne no)对称性 四方晶系, -42m point group晶胞参数, ?a=5.757, c=10.311典型反射指数10.6 μm 5.3 μmno=2.3475, ne=2.2918 no=2.3945, ne=2.3406光学损伤阈值, MW/cm2 1064 nm (t=10 ns)350离散角, °5.3 μm0.76热导系数 k, WM/M°C1.5室温带隙, eVEg = 2.73在各向同性点的光活性 ρ = 522deg/mmn0= ne, λ = 0.4974 μm0.2透明度级别的远红外吸收边缘0.86 THz 346 μm光学元件参数定位精度, arc min 30平行度, arc sec 30平整度546 nmλ/4表面质量, scratch/dig30/20 可提供大/长光学元件，请发送您的要求。我们能够根据客户的规格提供合适的减反射/保护等涂层，可根据要求应用反射率曲线。

非线性光学晶体三硼酸锂（LiB3O5或LBO）具有一系列独特的特性：从VUV到IR的宽透明范围、高光学损伤阈值、高有效非线性系数和非临界相位匹配可用性、非常小的走离(walk-off)。采用改进的高温熔剂法生长LBO晶体。LBO在0.16和3.3μm处具有带边(band edges)。其有效透射范围（5%/cm）为0.21至2.3μm。但是，如果可以接受更高的吸收，LBO通过允许更深的UV混合来补充BBO。它还允许标称1.0-1.3μm I型SHG的温度可控非临界相位匹配（NCPM）。LBO还为II型SHG（0.8-1.1μm）和THG（0.95-1.2μm）提供室温准NCPM（角度调谐，同时保持=90°），这是一种独特的性能，部分归因于其双轴性。LBO较低的双折射将其UV相位匹配限制在某些较长波长辐射的组合上，但它也具有明显较大的角度接收带宽，从而降低了对源激光器的光束质量要求 技术参数主要特性 复合物LiB3O5透光率, μm 0.16 – 2.6非线性系数, pm/Vd31 = 0.67 d32 = 0.85对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数 a=8.447, b=7.3798, c=5.1408 ?典型反射系数1064 nm 532 nmnx=1.5656, ny=1.5905, nz=1.6055 nx=1.5785, ny=1.6065, nz=1.6212光学损坏阈值, GW/cm21053 nm(t=10 ns)2.5截止二次谐波三次谐波554 nm794 nm离散角, °Type IType II0.430.22莫氏（Mohs）硬度6 定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig20/10 应用 应用于YAG: Nd, YAG: Ho, Ti: Sapphire, 翠绿宝石激光器二次谐波的产生应用于YAG: Nd, Ti: Sapphire,翠绿宝石激光器三次谐波的产生光学参量放大器OPA与光学参量振荡器OPO（泵浦功率为308、355、532和1064 nm） 皮秒和飞秒激光系统中的自相关器(薄晶体中) 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

LISe 硒铟锂 (LilnSe2) NIR-IR近红外非线性晶体通过定向凝固生长单晶。典型的生长晶体长约 20 毫米，直径约 10 毫米，呈深红色。晶格常数被确定为a = 7.218 埃， b= 8.441 ?，c = 6.772 ?，粉末 X 射线衍射。通过差热分析确定熔点为904℃。LiInSe 的能带隙2在室温下，通过光传输测量估计为 1.88 eV。典型的室温电阻率为 2.67 × 1011 Ω cm 具有 n 型电导率。双轴硒化锂铟（LiInSe 2或 LISe）非线性光学晶体的光谱透明度范围和高双折射使人们能够实现所有广泛使用的中红外激光器的倍频。它们的效率与AgGaS 2 晶体的效率相同，是LiInS 2晶体的效率的两倍。LiInSe 2晶体的优势在于可以创建由近红外固态激光器（特别是 Nd:YAG 激光器）辐射泵浦的中红外参量光振荡器，其效率比 AgGaS 2高一倍以上和 LiInS使用了2个晶体。还值得注意的是，LiInSe 2 晶体在飞秒脉冲频率转换方面的潜在优势超过了所有已知晶体，无论是在中红外区域，还是在飞秒 Ti：蓝宝石和 Cr：镁橄榄石激光的辐射直接转换到中红外区域. 技术参数主要特性复合物LilnSe2透光率, μm0.43– 13.2 非线性系数, pm/Vd31=11.78, d24=8.17 @2.3 μm 对称度斜方（晶系）, mm2 point group 晶胞参数, ?a=7.192, b=8.412, c=6.793 带隙, eV2.86典型反射系数10.0 μm 5.0 μmnx=2.2015, ny=2.2522, nz=2.2566 nx=2.2370, ny=2.2772, nz=2.2818用于SHG的基频x-y, Type II, eoe2.73 –8.24x-z, Type I, ooe2.08 – 12.4y-z, Type II, oeo2.73 – 3.07y-z Type II, oeo7.66 – 8.24Total interval covered2.08 – 12.4光学损坏阈值, GW/cm21064 nm (t=10 ns)~40 热导率k, WM/M°Ckx=4.73 ± 0.3 ky=4.67 ± 0.3 kz=5.45 ± 0.3室温带隙, eV Eg = 2.730.2透明度级别的远红外吸收边缘1.24 THz at 240 μm 光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/4表面质量, scratch/dig30/20 应用Ti: Sappire 激光泵浦下的光学参量振荡器 （范围 1 – 13 μm）中红外(2-13μm)的差频产生 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

LGS 是一种最近提出的 IR 新型非线性材料，具有纤锌矿型结构，UV 透射率低至 0.32。OPO、OPA、DFG 获得 mid-IR。LiBC 2族晶体具有一组重要的物理参数，如带隙大、二光子吸收低、透光范围宽，包括太赫兹窗口、低群速度失配、高导热率、低热膨胀系数各向异性、等，这导致在宽光谱范围内的可调谐激光系统中有效使用。 技术参数主要特性复合物LiGaS2透光率, μm0.33 – 11.6对称度mm2带隙, eV4.15非线性极化率, pm/V (at 2.3 μm)d31=5.8 d24=5.1 d33= -10.70.2透明度级别的远红外吸收边缘μm92THz3.25光学损坏阈值, MW/cm21064 nm (t=14 ns)240热导系数 k, WM/M°C6-8 calc.光学倍频截止1.47 - 7.53 光学元件参数复合物LiGaS2定位精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/4 表面质量, scratch/dig30/20 下载

磷酸氧钛钾（KTiOPO4或KTP）是一种优良的非线性晶体。它具有高的光学质量、宽的透明范围、相对较高的有效倍频系数（约为KDP的3倍）、极高的光学损伤阈值、宽的接受角、小的走离(small walk-off)以及宽波长范围内的I型和II型非临界相位匹配（NCPM）。KTP是Nd:YAG激光器和其他掺钕激光器倍频最常用的材料，特别是在低或中等功率密度下。KTP的特性使其作为电光调制器以及光波导器件（包括相位调制器、幅度调制器和定向耦合器）具有优越性。 技术参数主要特性复合物KTiOPO4透光率, μm0.35 – 4.5非线性系数, pm/Vd31 = 2.0 d32 = 3.6对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数, ?a=12.818, b=6.404, c=10.596典型反射系数1064 nm 532 nmnx=1.7381, ny=1.7458, nz=1.8302 nx=1.7785, ny=1.7892, nz=1.8894 光学损坏阈值, GW/cm21064 nm (t=10 ns)~1电光系数, pm/Vr13=9.5, r23=15.7, r33=36.3莫氏（Mohs）硬度5 光学元件参数 定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6 表面质量, scratch/dig20/10应用近红外区高达4μm的光学参量振荡器（OPO）在高达4μm的近红外区域产生不同频率（DFG）1.064μm辐射产生的二次谐波（SHG） 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

Dragon? Series超快钛宝石多通激光放大器— Ultrafast Ti:sapphire Amplifiers具有可变频率的短脉冲高能量激光放大器冷却方式是它的独特优势可通过计算机调节重复频率:1kHz 到3kHz，平均功率可达 6W5kHz 到 15kHz，平均功率可达4.5W脉宽从22fs到25fs单级脉冲使用简单方便应用范围光谱仪泵浦-探测技术中红外到近紫外材料研究超快成像阿秒脉冲发生器告辞谐波发生器独特优势短脉冲，高能量? 为非线性过程提供更高的峰值功率? 高重复频率缩短数据采集时间泵浦探测光谱? OPA的理想产品? 更高的能量，整齐的短脉冲，使光参量放大器（OPA）更高效技术参数：

苯有害气体检测管/气体检测管/苯快速检测管由上海书培实验设备有限公司为您提供，产品型号齐全，量多从优，欢迎客户来电咨询选购。苯有害气体检测管/气体检测管产品介绍： 比长式气体检测管原理及使用方法 原理 CO、CO2、H2S、O2、SO2、NH3等检测管的基本测定原理为线性比色法，即被测气体通过检定管与指示胶发生有色反应，形成变色层（变色柱），变色层的长度与被测气体的浓度成正比。 苯有害气体检测管/气体检测管使用方法：一：各种检测管都可与CZY-50型气体检定管用圆筒型正压式采样器等配套使用。 二：用于测定现场用空气冲洗采样器后，取一定体积的现场空气，把检定管两端切开，用短胶管将检定管的下端（浓度标尺有“0”的一端）连接在采样器（检定器）的出气口上，按规定时间匀速通过检定管，然后按检定管变色柱（或变色环）上端指示的数字，直接读取被测气体的百分浓度。 注意事项：保存温度不超过40℃使用者必须是经过正规培训的专业检测人员。采样量与进气速度必须与检测管型号相匹配。产品严禁日光照射，需放在避光保存于阴凉干燥处专用检定器必须定期检验，以确保测量结果的准确性。气体检测管出现裂隙或断尖等现象时应视为报废，不可再用。苯有害气体检测管/气体检测管产品用途： 适用于煤炭、电力、化工、冶金、地质勘探和医药、科研等行业和部门气体分析，迅速测定空气中有害气体浓度的工具。

LGSe是一种新型非线性红外材料，具有纤锌矿型结构，紫外透射率可降至0.38。LiBC2基团中红外晶体的OPO、OPA、DFG具有一组重要的物理参数，如带隙大、双光子吸收低、透明范围宽(包括THz窗镜)、群速度失配低、导热系数高、热膨胀系数各向异性低等，从而可以有效应用于宽光谱范围的可调谐激光系统。 技术参数主要特性复合物LiGaSe2透光率, μm0.37 – 13.2对称度mm2带隙, eV (300K)3.57非线性极化率, pm/V (at 2.3 μm)d31=9.9 d24=7.7 @2,3 μm0.2透明度级别的远红外吸收边缘μm218THz1.37热导率k, WM/M°C4.8-5.8 calc.光学倍频截止1.57 - 11.72光学元件参数 定位精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/4表面质量, scratch/dig30/20

AgGaSe2晶体,中文名硒镓银晶体,简称AGSe晶体。中红外激光倍频有效的晶体材料，对中红外激光的倍频效率高,是有效的非线性激光晶体之一.还同时具有三波非线性作用(OPO)的优良性能。 ' AGSe晶体透光范围为0.73-18μm,AgGaSe2晶体可用波段位于0.9-16μm。采用目前成熟的激光泵浦，AGSe晶体的OPO呈现宽阔的红外可调谐性能。用Ho:YLF2.05μm泵浦AgGaSe2晶体获得2.5-12μmOPO调谐光源 用1.4-1.55um调谐光源泵浦的非临界相位匹配OPO输出1.9-5.5um调谐光源 早在1982年,就已经实现了脉冲CO2激光的有效倍频 上述系统的输出波段还可以用和频或差频混频的方法(SF/DFM)予以扩充。AGSe晶体可用于光学参量放大和光学参量振荡以及差频产生，应用波长可达到中红外的17 μm。 技术参数主要特性复合物AgGaSe2透光率, μm0.76 – 18单轴负晶no ne (at λ 0.804 μm ne no)非线性系数, pm/V d36 = 39.5 @10,6 μm 对称度四方晶系, -42m point group典型反射系数10.6 μm5.3 μmno=2.5915, ne=2.5582 no=2.6138, ne=2.5811光学损坏阈值, MW/cm22000 nm (t=30 ns)13离散角, °5.3 μm0.68热导系数 k, WM/M°C1.1频带隙能量, eV1.8光活度 ρ = 7deg/mm 在各向同性点, μmn0= ne, λ = 0.804 光学元件参数定位精度, arc min 30平行度, arc sec 40平面度546 nm λ/4表面质量, scratch/dig30/20 应用有效中红外辐射二次谐波的产生 中红外区域高达17μm的光学参量振荡器、光学参量放大器等各向同性点附近区域的光学窄带滤波器(300 K时为0.804 μm) 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

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HSDC 由熔融石英池体和可拆卸的毛细管组成。通过池体的光路用黑色熔融石英制造，显著减少了杂散光，并限定了二极管阵列分光光度计的内部尺寸。反射性内部具有“光管”的功能，保证几乎 100% 的光通过。这些性能增强了二极管阵列检测器的线性范围和无与伦比的光谱精确度。宽的线性范围可以在一次分析中实现对 0.1% 的杂质和主成分的定量。HSDC 的功能对于保持良好的峰形不可或缺。毛细管独特的几何尺寸保证了与池体的密封连接。这些毛细管的末端内径为锥形，外径有倒角。 信噪比提高 10 倍 检测器线性范围超过 2000 mAU，可用于准确定量分析 可拆解的设计有利于快速更换毛细管，并降低操作成本 特殊的毛细管几何尺寸保证了峰的对称性 完整的二极管阵列光谱功能 适合于所有安捷伦的 CE 仪器

高灵敏度检测池 安捷伦高灵敏度检测池——使灵敏度提高一个数量级的技术飞跃——为毛细管电泳中常见的灵敏度不够问题提供了解决方案。从而大大增强毛细管电泳在手性药物杂质分析、生物样品和环境中的目标化合物分析等方面的应用。宽线性范围可在一次分析中对主成分和 0.1% 的杂质同时进行定量。这将有助于对所有杂质进行测定，特别是分析手性剩余物。Agilent CE 系统的高灵敏度检测池与标准毛细管相比，不仅提高了10 倍以上的灵敏度，而且将线性范围扩展到2000 mAU 以上，提供了卓越的光谱功能。这些改进受益于专利微型机电技术，它将检测光程从75 μm 扩展到1200 μm，同时大大减少了杂散光。高灵敏度检测池的设计包含熔融石英池体和可拆卸的毛细管。通过检测池的光路使用黑色熔融石英制造，这大大减少了杂散光，确定了二极管阵列光谱仪的通光孔。此外，内部反射功能就像一个“光管”，保证进入检测池的光几乎100% 都被传导。这些特性大大增强了线性范围和卓越的二极管阵列检测器光谱性能。安捷伦高灵敏度检测池的特点信噪比提高10 倍检测器线性范围超过2000 mAU，可用于准确定量分析可拆卸的设计有利于快速更换毛细管，并降低操作成本特殊的毛细管几何尺寸保证了峰的对称性完整的二极管阵列光谱功能适合于所有安捷伦的CE 仪器订户信息：高灵敏度检测池说明G7100 CE部件号G1600 CE部件号高灵敏度检测池工具包G7100-68723G1600-68723包括检测池、一对内径为75μm的入口毛细管（72cm）和出口毛细管（8.5cm）、毛细管支架盒、装配用具（3个具有密封垫的装配螺丝，2个装配帽）、清洗溶液和CE附带的CD-ROMCE 池接头工具包—G1600-63200包括 3 个接头螺丝、2 个接头帽更换检测池—G1600-60027检测池清洗溶液，1 L—5062-8529