环保节约道原子荧光仪

http://www.instrument.com.cn/show/Breviary.asp?FileName=C16224%2Ejpg&iwidth=200&iHeight=200 北京北分瑞利分析仪器（集团）公司 的 AF-640A环保/节约型双道原子荧光光谱仪(AF-640A)已参加“国产好仪器”活动并通过初审。自上市以来，这款产品已经被多家单位采用，如果您使用过此仪器设备或者对其有所了解，欢迎一起聊聊它各方面的情况。您还可以通过投票抽奖、参与调研等方式参与活动，并获得手机电子充值卡。【点击参与活动】 仪器简介： 非凡的升级扩展能力前瞻性的分析技术 可直接升级实现元素形态分析 可升级实现水样中超痕量汞分析 可升级实现气体中超痕量汞分析 “十一五国家科技支撑计划重大项目，“监测检测专用仪器产业化示范产出成果。(课题编号：2006BAK03A14)； 性能特点 具有中国自主知识产权的八项专利 ● 适用于各类样品中汞、砷、锑、铋、硒、碲、铅、锡、锗、锌、镉等11种元素的痕量或超痕量分析 ● 国内首创“高效除汞技术环保型原子荧光光谱仪，超大流量主动式捕集系统有效解决汞污染，净化实验室环境，保证操作的安全性 ●AF-640A（双道）可实现两个元素同时测定 ● 光源系统 ◆ 兼容使用任意灯厂的单阴极或双阴极空心阴极灯 ◆ 全新脉冲供电方式，有效地提高空心阴极灯稳定性，降低仪器的漂移 ◆ 双阴极空心阴极灯的主电流与辅助电流由微机控制自动匹配 ● 光学系统 短焦距透镜聚光的无色散闭光式光学系统 ● 样品导入方式 ◆ 完善的连续流动-间歇进样系统 独有的压力平衡模块提高测试结果的稳定性 ◆ 全新设计的汞分析增强模块极大地改善汞分析的灵敏度和稳定性 ◆ 蠕动泵进样系统，流速稳定、准确、可靠 ◆ 结构简单、流路清晰、操作方便 ● 氢化物/蒸气发生系统 ◆ 采用先进的静力式喷流型结构的三级气液分离装置 ◆ 在线氢化反应中可完全消除泡沫的影响，气液分离效果好，废液自动排出 ● 原子化系统 ◆ 采用“红外加热恒温控制石英炉原子化器 ◆ 控温精确，保证分析结果的稳定可靠 ◆ 具有抗氧化能力，安全可靠以及超长使用寿命 ◆ 国内首创“低温原子化技术，氩氢火焰自动点燃，提高被测元素的分析灵敏度，减少气相干扰，降低记忆效应 ● 气路系统 全新的集成阀岛式双气路流量自动控制，具有气路自动 保护，自动报警功能 功能扩展 AF－640A原子荧光光谱仪，凸显环保节约的先进理念，不但初次选购时多重的配置可满足不同样品分析，更为您日后分析技术的发展提供了方便快捷的现场升级接口技术 ● 选配PDI－10和引导式工作站系统升级模块，可实现As、Hg、Se等元素形态分析 ....【了解更多此仪器设备的信息】

气态自由原子吸收光源的特征辐射后，原子的外层电子跃迁到较高能级，然后又跃迁返回基态或较低能级，同时发射出与原激发波长相同或不同的发射即为原子荧光。原子荧光是光致发光，也是二次发光。当激发光源停止照射之后，再发射过程立即停止。原子荧光可分共振荧光、非共振荧光与敏化荧光等三种类型。图为原子荧光产生的过程。　　 A 起源于基态的共振荧光 起源于基态 正常阶跃荧光 起源于亚稳态　　B 热助共振荧光 起源于亚稳态 热助阶跃荧光 起源于基态

原子荧光光谱的产生　　气态自由原子吸收光源的特征辐射后，原子的外层电子跃迁到较高能级，然后又跃迁返回基态或较低能级，同时发射出与原激发波长相同或不同的发射即为原子荧光。原子荧光是光致发光，也是二次发光。当激发光源停止照射之后，再发射过程立即停止。　　原子荧光的类型　　原子荧光可分共振荧光、非共振荧光与敏化荧光等三种类型。图为原子荧光产生的过程。　　其中，对（a）～（d）的详解见下表。　　(a) (b) (c) (d)　　A 起源于基态的共振荧光 起源于基态 正常阶跃荧光 起源于亚稳态　　B 热助共振荧光 起源于亚稳态 热助阶跃荧光 起源于基态　　⑴ 共振荧光　　　气态原子吸收共振线被激发后，再发射与原吸收线波长相同的荧光即是共振荧光。它的特点是激发线与荧光线的高低能级相同，其产生过程见图中之A。如锌原子吸收213.86nm的光，它发射荧光的波长也为213.861 nm。若原子受热激发处于亚稳态，再吸收辐射进一步激发，然后再发射相同波长的共振荧光，此种原子荧光称为热助共振荧光。见图(a)中之B。　　⑵ 非共振荧光　　当荧光与激发光的波长不相同时，产生非共振荧光。非共振荧光又分为直跃线荧光、阶跃线荧光、anti-Stokes（反斯托克斯）荧光。　　（i）直跃线荧光　　　激发态原子跃迁回至高于基态的亚稳态时所发射的荧光称为直跃线荧光，见图（b）。由于荧光的能级间隔小于激发线的能级间隔，所以荧光的波长大于激发线的波长。如铅原子吸收283.31nm的光，而发射405.78nm的荧光。它是激发线和荧光线具有相同的高能级，而低能级不同。如果荧光线激发能大于荧光能，即荧光线的波长大于激发线的波长称为Stokes荧光；反之，称为anti-Stokes荧光。直跃线荧光为Stokes荧光。　　（ii）阶跃线荧光　　　有两种情况，正常阶跃荧光为被光照激发的原子，以非辐射形式去激发返回到较低能级，再以发射形式返回基态而发射的荧光。很显然，荧光波长大于激发线波长。例钠原子吸收330.30nm光，发射出588.99nm的荧光。非辐射形式为在原子化器中原子与其他粒子碰撞的去激发过程。热助阶跃荧光为被光照射激发的原子，跃迁至中间能级，又发生热激发至高能级，然后返回至低能级发射的荧光。例如铬原子被359.35nm的光激发后，会产生很强的 357.87nm荧光。阶跃线荧光产生见图（c）。　　（iii）anti-Stokes荧光　　　当自由原子跃迁至某一能级，其获得的能量一部分是由光源激发能供给，另一部分是热能供给，然后返回低能级所发射的荧光为anti-Stokes荧光。其荧光能大于激发能，荧光波长小于激发线波长。例如铟吸收热能后处于一较低的亚稳能级，再吸收451.13nm的光后，发射410.18nm的荧光，见图（d）。　　(3) 敏化荧光　　　受光激发的原子与另一种原子碰撞时，把激发能传递给另一个原子使其激发，后者再以发射形式去激发而发射荧光即为敏化荧光。火焰原子化器中观察不到敏化荧光，在非火焰原子化器中才能观察到。 在以上各种类型的原子荧光中，共振荧光强度最大，最为常用。　　量子效率与荧光猝灭　　受光激发的原子，可能发射共振荧光，也可能发射非共振荧光，还可能无辐射跃迁至低能级，所以量子效率一般小于1。 受激原子和其他粒子碰撞，把一部分能量变成热运动与其他形式的能量，因而发生无辐射的去激发过程，这种现象称为荧光猝灭。荧光的猝灭会使荧光的量子效率降低，荧光强度减弱。许多元素在烃类火焰中要比用氩稀释的氢—氧火焰中荧光猝灭大得多，因此原子荧光光谱法，尽量不用烃类火焰，而用氩稀释的氢—氧火焰代替。