乌克兰和俄罗斯是全球重要的氖、氪和氙等稀有气体产地。这些稀有气体是钢铁制造过程中的附属产品，俄罗斯主要进行粗气分离，乌克兰负责精制并向全球输出。据统计，乌克兰供应了全球70%的氖、40%的氪和30%的氙。这三种气体是制造芯片的关键材料。氖气是光刻气中主要成分,90%以上的半导体级氖气供应来自乌克兰。氦氖(HeNe)激光器主要原料就是氦气氖气。这场俄乌战争让本来竞争脆弱的氦氖(HeNe)激光器可能要退出历史舞台。HENE Laser通常是精密仪器、测量装置和某些光谱应用的首选。它是在1960年发明的，从技术上讲，它是第一批具有非凡良好参数的激光器之一。机械和光学设计非常简单（除了用于制造管本身的复杂玻璃制品），但气体激光介质和整体结构提供了一些内在优势。但也有很多缺点……HeNe激光器优点■ 高相干长度这对于大多数气体激光器来说是非常典型的。在HeNe的情况下，相干长度从20 cm（对于多个纵向模式）到超过100 m不等。这一切都取决于设计中使用的腔体参数和反射镜和标准具。■ 稳定的中心波长HeNe激光器在空气中的典型发射波长约为632.816 nm。非常稳定的振荡频率■ 高光谱纯度HeNe激光介质具有多个发射峰，但相对容易迫使激光仅在一个发射波段中振荡。一旦完成，就无法检测到自发发射或其他波段的发射。良好的光束质量和对准。气体管越长，就越容易获得良好的高斯光束轮廓、良好的光束质量以及相对于激光器外壳非常好的角度和空间对准。■ 低成本氦氖激光器制造的深厚传统及其在首个条形码扫描仪和CD播放器等应用中的广泛传播一直在推动成本下降，现在2-3 mW输出功率的激光器成本通常低于几千元。考虑到上述良好且有用的特性，这很便宜。HeNe激光器缺点■ 寿命短氦原子对于降低完整激光器的激光阈值非常重要。但这些原子很小，往往会通过玻璃管的壁扩散。He原子的扩散是HeNe激光器寿命短的主要原因，通常在1000到10000小时的范围内，即24/7运行不到1年。这被认为是HeNe激光器在工业应用中的主要缺点。■ 预热时间长制造商可选典型的预热时间为10分钟。在某些需要连续操作的应用中，这可能不是一个大问题，但是在必须频繁打开和关闭激光器的情况下，这是一个很大的缺点，这通常意味着必须安装机械快门，打开激光曝光，即激光必须连续运行，这会进一步缩短使用寿命。■ 输出功率低大多数强大的氦氖激光器发出35到50 mW的输出功率。与某些半导体激光器的100 mW至200 mW TEM00输出相比，这是较低的。甚至频率稳定的633 nm激光器也会发出70 mW至100 mW的窄线宽功率。非常笨重。输出功率为35 mW的HeNe激光器长约1米。购买、储存或运输它不再具有成本效益。如此大但不是很强大的激光器通常用于科学实验室或一些复杂的全息应用。■ 高压HeNe激光器通常使用1500 V以上的电压。如此高的电压会对周围的人员和设备造成一定的风险。■ HeNe的替代品有哪些？半导体二极管激光器的输出功率在633 nm（约 30-40 mW）且波长可以选择在620-670nm之间接收客户自定义。但在替代氦氖激光器的情况下，30-40 mW是市场上强大的气体激光器的两倍。线宽目前可以做到1MHZ以内达到上百米的相干长度。HENE激光器与半导体激光器尺寸对比中心波长（＜1MHZ线宽）可选半导体633nm窄线宽出色的波长稳定性出色光束质量说到长寿命，标称功率为200 mW的638 nm激光器可以以1%的功率水平驱动，以匹配输出功率为2 mW的HeNe激光器。638 nm激光二极管在整个功率差中具有大约4 nm的偏移，因此在2 mW输出功率下，激光器将辐射大约633-634 nm的中心波长，这非常接近。最令人惊奇的是，这种激光二极管的使用寿命将呈指数级增长——从规定的5000小时到理论上的>100000小时。这就是让工业激光集成商立即感兴趣的原因。结论:HeNe激光器优点很多,但是工业应用难尽管氦氖激光器具有许多良好的固有特性，但通常不能满足当今工业环境的要求。24/7全天候运行的工业生产线都是关于坚固性和长寿命的，因此工业仪器制造商往往会为使用寿命更长、更易于更换和维护的激光器支付2到4倍的费用。与氦氖激光器的价格差异主要取决于半导体激光器有多少参数必须接近氦氖的性能。如果需要优秀的光束质量，则必须使用单模或保偏光纤来实现M2现实表明，要超越优秀的旧氦氖的性能很难或非常昂贵，但激光集成商愿意做出一些妥协，而且这种情况正在大规模发生——我们可以看到传统的氦氖激光器制造商停产。越来越多的半导体激光器出现在市场上，并在许多工业应用中成功取代了氦氖激光器。未来HeNe激光器似乎在某些校准应用中仍将作为参考，但我们不会在工业4.0中遇到它们。

筱晓光子的光纤可调谐环形激光器结构设计如下，SOA在谐振环中同时扮演泵浦源和增益介质的角色，激发的ASE光在谐振环中起振形成激光，可调滤波器控制激光增益在频域中的分布，最终起到调节激光波长的作用，光隔离器是为了避免谐振环中反向起振损坏器件。耦合器的分光比例还有优化的空间，对激光的线宽、功率都能起到优化的作用。SOA，相较980pump+掺铒的结构，具有响应速度快、体积结构小、自发辐射谱的波长范围大等优点。我们通过控制注入SOA的电流值，实现对该可调谐激光器功率的调节，经测试，该可调谐激光器的电流-功率关系图如下所示（在1550nm下测试）：关于可调滤波器器件，我们之前采用的是可调光栅滤波器，但是它的可调范围只有5nm，和SOA几十nm的增益谱不对应，而且容易损坏。因此，我们改用了MEMS可调滤波器（TOF），调节范围可以覆盖整个C波段，在调节速度和集成度上都具有优势。TOF有两个电压控制输入端，分别对应滤波范围向长波和短波方向移动，通过0-50V电压控制。我们对该激光器进行了一些初步的性能测试，测试结果如下：向长波移动的光谱图  向短波移动的光谱图  TOF不加电压的线宽图 (0.03nm)  TOF不加电压的波长长时稳定测试图  TOF加了38V电压下的线宽测试图(0.03nm)  TOF加了38V电压下的波长长时稳定测试图  (存在波长漂移的趋势，具体原因有待研究)  功率长时稳定性 

太赫兹(THz)波是指频率在0.1~10 THz(波长为3000～30μm)范围内的电磁波，在长波段与毫米波相重合，在短波段与红外光相重合，是宏观经典理论向微观量子理论的过渡区，也是电子学向光子学的过渡区，称为电磁波谱的“太赫兹空隙(THz gap)”。太赫兹(THz)波的波段能够覆盖半导体、等离子体，有机体和生物大分子等物质的特征谱；利用该频段可以加深和拓展人类对物理学、化学、天文学、信息学和生命科学中一些基本科学问题的认识。THz技术可广泛应用于雷达、遥感、国土安全与反恐、高保密的数据通讯与传输、大气与环境监测、实时生物信息提取以及医学诊断等领域。因此，THz研究对国民经济和国家安全有重大的应用价值。功率是光源最基本也是最重要的指标之一。筱晓光子的这款太赫兹功率计系统是一种自动校准的功率计，可测量频率范围为30 GHz 至 3 THz的自由空间波束。首先将波束入射功率计系统的头部窗口，窗口是一个由两个紧密平行的窗口组成的封闭充气单元，金属膜夹在他们之间的间隙。入射光束功率的已知分数（接近 50%）被金属膜吸收，其余部分会透过窗口或反射回来。同时，该功率计的校准基于方波调制，需要光源处于开关调制状态（斩波器或100%的功率调制），频率在10Hz到50Hz之间。薄膜吸收太赫兹光后，温度发生变化，继而在气室中产生压力差，由气室中的压力传感器感应压力信号后，通过锁相放大器放大信号最后呈现在计算机中。

筱晓光子AOL实验室④—— 利用直接吸收法测量甲烷在 中红外波段的吸收曲线 中红外光谱吸收技术在光谱吸收应用中具有很多优势。首先，气体在中红外波段的吸收峰普遍具有更高的吸收系数，在检测ppb浓度级别的气体时能发挥关键作用，在检测时也可以使用短光程气室，大大降低了光路调节的难度。另外，中红外波段有着更大的光谱范围，在一定程度上减小了不同气体在检测中的互相干扰。得益于中红外吸收谱线超高的吸收系数，我们可以使用直接吸收法，它利用激光器波长直接扫过被测气体的特征吸收区，采用的半导体激光光源的光谱宽度远小于气体吸收谱线的展宽，得到单线吸收光谱，不需要锁相放大器等复杂电路模块，简化了实验系统。本周我们使用空间光对穿技术，探测工业排气中的甲烷吸收峰。甲烷在3291nm附件有一个很强的吸收峰，因此我们选用了的ICL激光器，LD温度控制为20℃，电流扫描范围控制在50~70mA，将输出激光用一个中红外波段准直透镜准直后通过甲烷标准气室。甲烷标准气室长度为8cm，内部含有高浓度甲烷气体。激光穿过标准气室后，在激光输出端放置MCT光电探测器，将光信号转化为电信号。 将MCT的电信号接在示波器上，我们可以看到激光扫描区间有一处很强的凹陷，这就是甲烷在3291nm的吸收峰了。产品图片产品名称产品链接碲镉汞 MCT(HgCdTe) 热电冷却光电导 中红外光电导探测器http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=266ICL-DFB激光器http://www.microphotons.cn/?a=cp2&id=92

筱晓光子的可调谐激光器 (tunable laser) 是指在一定范围内可以连续改变激光输出波长的激光器。这种激光器的用途广泛，可用于光谱学、光化学、医学、生物学、集成光学、污染监测、半导体材料加工、光器件特性评价、光集成回路测试、量子光学信息处理和通信。其中TSL-570是一款宽调谐范围，高输出光功率及高信噪比的高性能可调谐激光器。采用全新光学共振器设计，精确扫描速度高达200nm/s，亚皮米分辨率及精度。机型可覆盖从 1240 到 1640nm，输出光功率高达 20mW。全新密闭性激光共振器，可实现无跳模。在波长范围内，稳定输出光功率。TSL-570具有0.1pm的分辨率, Sub-pm的精度，且具有处于市场领先地位的超高信噪比90dB/0.1nm。TSL-570搭载Santec的光功率计 (MPM系列), 光开关 (OSU系列) 及偏振控制器(PCU系列)为波长相关损耗(WDL),偏振相关损耗(PDL)测量(扫描测试系统)提供测量基准及一站式方案。下图是我们测试的TSL-570的线宽，约为46.8kHz。 线宽测试图 同时我们还对TSL-570的波长和功率的稳定性进行了测试，时长约为1h，波长的抖动保持在1pm左右，功率抖动在0.5%左右。 波长稳定性测试图  功率稳定性测试图 此外，本产品还拥有两种扫描模式：连续扫描和步进扫描。每个模式下的one way和two way表示锯齿波型和三角波型的扫描方式。连续扫描：在可选波长范围内连续改变波长的模式。步进扫描：在可选的波长范围内以可选的步长改变波长的模式。这款L波段波长可调谐光纤激光器实现多达64个波长的连续激光输出(ITU-T标准波长，波长间隔100GHz)。集成了可调滤波器和高增益芯片，具有输出光功率高、线宽窄、波长精度高等特点。配置专用的驱动控制电路、高清晰彩色液晶屏，也可选配上位机软件，用户可方便地对波长做精确调谐。可用于DWDM系统研发、光纤激光、光纤链路、光学测试等领域。它和上面提到的TSL570不同，它不支持波长的的连续调节，而是以100GHz的步进进行控制，是专门为通信设计的。 可调谐激光器光谱图 

光放大器的问世是光通信发展史的一块重要里程碑。在没有光放大器的年代，想要克服远程通信的光功率衰减问题，则必须要设立专门的中继点，先将微弱的光信号转化为电信号，将电信号在电路中放大，再将电信号调制到新的载波激光上继续进行远程传输，从而变相地实现了光放大。这种光-电-光的结构成本高，能耗大，而且只能针对单个信道。光放大器出现后，这种光-电-光系统只需要一个光放大器替代即可。它不但同时支持多个信道的直接放大，而且成本较低，结构也简单。 光纤放大器原理图 光放大器的功能是提供光信号的增益，对输入的种子光功率进行放大，并尽可能地保持激光的其他参数不变。在泵浦作用下，光放大器的增益介质实现粒子数反转，在种子光的作用下进行受激辐射，这就是光放大器的原理，拉曼放大器等非线性放大器除外。从某种意义上讲，光放大器就是一台没有形成震荡反馈激光器。市面上的光放大器主要分为三类：掺杂光纤放大器、半导体光放大器、光纤拉曼放大器。其中掺杂光纤放大器在不同波段又分为EDFA(1550 nm)、PDFA(1300 nm)、TDFA(1400 nm)、YDFA(1000 nm)等。如今，EDFA已凭借着它的高增益，高稳定性，成为了光纤通信中的必备模块之一。半导体光放大器，简称SOA，它的结构和普通半导体激光二极管非常相似，也是一种重要的光放大器。SOA的放大增益在20dB左右，输出饱和功率范围在10dB左右，这两个指标都不如掺杂光纤放大器。但是，SOA也有它的优势：1、集成度高。这是SOA可以与光纤放大器抗衡的一大原因。它体积小，成本低，又具有半导体器件具备的可集成性，可以直接集成在很多器件的电路板上。 SOA产品图 2、工作波段。SOA的工作波段主要在850 nm、1300 nm、1550 nm。虽然在1550 nm波段，EDFA已经非常成熟，但是在没那么成熟的1300 nm、850 nm波段，SOA还是具有一席之地的。3、光开关。这也是SOA的产品特性之一。它除了能提供光增益以外，还可以同时作为一个高速光开关使用。打开电流泵浦，SOA放大光，关闭电流泵浦，SOA抑制光。如果我们将信息转化为电流信号，还可以直接通过SOA对激光进行调制。为什么SOA可以作为光开关，EDFA却不行呢？也不是不行，只是掺杂光纤中载流子寿命很长，SOA的调制速率是它所远不能及的。 SOA光脉冲调制图 SOA可以理解为一个高度集成化的光调制和光放大器串联模块，我们尝试将其放在了光纤分布式振动传感系统（DVS）中（详见之前的公众号文章），替代了原本的EDFA和AOM器件，降低了成本，简化了系统结构，仍有不错的实验效果。 DVS系统原理图 

ID OSA是一款具有pm量级光谱分辨率的C波段光谱仪，用于研发和生产测试应用，动态范围超过45dB，提供了一个用于光谱监测的低成本解决方案。两个不同灵敏度的输入端口覆盖可输入的功率范围超过90dB，可以对低功率的信号和高功率DWDM频带进行精确分析。该设备结构紧凑，坚固耐用，不含移动部件，不需要重新校准。可以通过USB或以太网接口与PC通讯，用自带软件或SCPI命令集来控制仪器，传输光谱信息。且软件支持远程控制，配置GUI界面，光谱扫描范围覆盖C波段，如下图所示（测量了一个DFB半导体激光器的光谱图作为参考）：软件支持远程控制，配置GUI界面，光谱扫描范围覆盖C波段。最大光谱采样分辨率，Cx2.5pm/(1550)^2=312.175MHz；分辨率带宽RBW，-3dB带宽，一般取-20dB处带宽除以20，0.3nm/20=15pm，Cx15pm/(1550)^2=1873.049MHz；最大输入光功率为24dBm，已经验证到20dBm。绝对频率精度指实际输出频率与设定频率之间误差大小。测试用1550nmDFB激光器，TEC温度设定25℃，LD电流设置30mA，利用Bristol 771B波长计定标，测得波长为1550.4979nm，该光谱分析仪测试结果为1550.4932nm，绝对频率精度为-4.7pm，Cx-4.7pm/(1550)^2=-0.587Ghz。杂散动态范围(SFDR)指载波频率(最大信号成分)的RMS幅度与次最大噪声成分或谐波失真成分的RMS值之比，12.265dB-（-34.334dB）=45.599dB输入光功率100mW，利用光环形器、光电探测器测得返回端电压信号10mV，用功率计定标为1.2uW，10Log（100000/1.2）=47.78dB产品图片产品名称产品链接ID-Photonic C波段光谱分析仪http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=183

TDLAS（Tunable Diode Laser Absorption Spectroscopy）它是利用激光器波长调制通过被测气体的特征吸收区，在二极管激光器与长光程吸收池相结合的基础上，发展起来的新的气体检测方法。TDLAS技术采用的半导体激光光源的光谱，宽度远小于气体吸收谱线的展宽，得到单线吸收光谱，因此TDLAS技术是一种高分辨率吸收光谱技术。本周我们使用空间光对穿技术，探测空气中的水分子吸收峰，从而检测到空气中水的存在。水的吸收峰在1392nm附近，我们选用了1392nmDFB激光器，LD温度控制为30℃，电流控制为25mA，将输出激光用一个大口径准直头转化为空间光准直输出。大口径准直头的准直性能很好，在几米内光斑半径几乎没有变化。在2米远的位置同样放置一个大口径准直头，用于采集传输而来的1392nm空间光，将其耦合进1550nm单模光纤进行光纤传输。在光纤跳线末端，连接一个PD光电探测器进行光电转换，最后通过电缆将电信号送入锁相放大器。装置图如下所示：锁相放大器输出的电压信号接在激光器的驱动模块上，用于调制激光频率。我们选择了一个4Hz正弦波和22kHz正弦波的叠加信号作为输出信号，其中4Hz电压信号幅度较大，为±350mV，用于扫描激光频率，保证它可以扫过水的吸收峰，22kHz的正弦波用于调制激光频率，幅度不用很大，主要是为了避开低频处的环境噪声，并使用解调的技术复现出水的吸收信号。下图是锁相放大器在本次实验中的配置信息，并且它内置了示波器可以直接呈现出解调后的波形，图中就是水分子在1392nm的吸收峰了。 产品图片产品名称产品链接模块式DFB激光器  1310/2050nm 输出功率2/10mWhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=243500 kHz / 5 MHz   锁相放大器http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=36060FC-L-4-M100-37  超大口径光纤准直器   （可见光波段）http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=2113

标准具，全称为法布里-珀罗标准具，又叫F-P标准具、Etalon，本质上是干涉仪的一种，它是由两个平行表面组成的一种干涉仪。标准具和尺子有很大的相似之处，尺子用来测两点之间的距离，标准具则用来测量激光在一段时间扫过的频率。尺子的最小计量单位是他的最小刻度间隔，普通刻度尺测到mm，游标卡尺、千分尺的刻度则更小，标准具也是如此，它的最小测量单元叫做自由光谱程（Free Spectral Range），下文简称为FSR。当一束扫频中的激光垂直入射标准具时，从标准具另一端输出的透射光功率将周期性地出现透射峰，如下图所示，两个峰之间的距离就叫FSR，它可以在波数、波长、频率三种单位之间进行换算。通常在购买标准具时，厂家会给出具体标准具的FSR参数，在使用时只需要计数，激光扫过了多少个FSR，就知道了激光刚刚改变了多少的频率。为了追求更精细的FSR，要么增加标准具的长度，要么增加传输介质的折射率，其根本，都是在增加光程。我们也可以使用波长计或吸收谱线等绝对频率测量设备对FSR进行测定。我们用2108.8nm激光器作为光源，用三角波对其光频进行缓慢扫描，频率0.1Hz，如下图所示：标准具透射光功率时域图激光频率时域图从结果可以得知，激光一次扫描扫过的波长为0.6894nm，扫过FSR共计46个，因此FSR = 0.6894nm/46=0.015nm，更换为波数单位：FSR = 0.6894/46/2108/2108*10^7 = 0.0337 cm-1

激光器线宽，尤其是单频激光器的线宽，是指其光谱的宽度（通常指半高全宽，FWHM）,以我们的一款1550nm宽光谱激光器（SLD）为例，测量它一半高度的光谱宽度，就是这个激光器的线宽，大约为40nm。而窄线宽激光器的激光线宽在kHz量级，光谱呈针尖状，广泛用于传感，雷达，测试测量，通信以及常规研究等应用。目前，市面上的光谱仪没有哪一款分辨率是可以到kHz量级的。所以，用光谱仪直接测量窄线宽激光器线宽，是不可能测量出窄线宽激光器真正的光谱形状的。比如说，我们的DFB激光器，激光线宽应在2MHz，用光谱仪直接测量其光谱形状如下。然而，光谱仪显示激光器的线宽（3.0dB Width）为0.078nm，与实际情况相差甚远。这是因为我们使用的光谱仪本身的分辨率（Res）是0.07nm，它不可能测量出小于它本身分辨率的宽度。因此，这个0.078nm不是激光器的线宽，而是光谱仪自身的最小测量宽度。那么，如何测量窄线宽激光器真实的线宽呢？我们有许多间接的手段可以把窄线宽激光器的线宽呈现出来。线宽测量方法： 线宽测试系统图 我们采用延时自外差法对其线宽进行了测量，它是一种精准测量单纵模窄线宽激光器线宽较好的方法。对于延时自外差法系统,激光器发出的光波经耦合器分成两路，一路经过光纤延迟线，另一路经过声光调制器进行移频，两路光波自身光频非常大(可高达几百太赫兹以上)，但是经过移频，频移量有几十到几百兆赫兹，此时两路光频相差仅为频移量，远远小于光波本身频率，满足拍频条件。频谱分析仪测量的为相干叠加后得到的光电流谱线，此时可从延时光电流谱线测定窄线宽激光器的线宽。下图是我们近期对窄线宽激光的测试结果。测量-20dB处的线宽，然后除以20，也就是1.7kHz，就是激光器的线宽。 窄线宽激光器线宽测试图  LD-PD RIO相位噪声对比图 DVS系统：DVS系统，是光纤分布式振动传感系统，是将光纤本身作为传感器件，反馈光纤在不同位置的振动，温度，应力等变量，并实现精确定位的系统。这种系统采用的是φ-OTDR技术，对激光光源的线宽要求很高，最hao要达到kHz量级。下图是我们之前使用RIO窄线宽激光器研发的DVS低成本系统。使用的激光线宽越窄，识别的振动位置精度就越高。 DVS系统示意图 

光开关是一种具有一个或多个可选的传输端口的光学器件，其作用是对光传输线路或集成光路中的光信号进行物理切换或逻辑操作。根据不同的原理，可以分类为机械式光开关、电光开关、MEMS光开关、磁光开关、SOA式开关等，不过最终呈现的形式都是一样的，控制一条光路的开启和关闭。机械式光开关是比较容易理解的一种系统，通过物体的机械运动实现对光路的开启或关闭。但由于机械运动不可避免的磨损，决定了这种模式的设备寿命不长，容易损坏，同时机械运动的频率上限也十分有限，一般在kHz量级。MEMS是一个独立的智能系统，可大批量生产，其系统尺寸在几毫米乃至更小，其内部结构一般在微米甚至纳米量级。MEMS技术的目标是通过系统的微型化、集成化来探索具有新原理、新功能的元件和系统。MEMS光开关通过在硅晶上刻出微小的镜片，并且可以用电磁力控制微镜阵列转动，从而控制光的传输方向，并结合光耦合实现光的开关。电光开关是基于电光调制原理设计的：利用某些电光晶体，如铌酸锂晶体(LiNb03)、砷化镓晶体(GaAs)和钽酸锂晶体(LiTa03)的电光效应，当把电压加到电光晶体上时，电光晶体的折射率将发生变化，从而作用到通过该晶体的光波特性的变化，实现对光信号的相位、幅度、强度以及偏振状态的调制。利用电光效应制作的光开关，正是利用电光效应和干涉仪，将相位变化转换为强度变化，同时通过精密控制电压值，使得通过激光的强度正好在急大值和极小值两个位置。它的使用寿命远大于机械式光开关，调制频率可以达到GHz，调制速率在ns级别。我们的电光开关测试系统图如下：将光开关模块上电，散热系统开始工作；将1064nm激光从光开关的输入端接入，此时可以观测到正向输出端不通光，反向输出端通光；光开关模块中有一SMA输入端口，为开关调制信号的输入端，识别TTL电平。输入低电平时，光从反向端口输出，输入高电平时，光从正向端口输出。将其与信号源连接，输入脉冲信号，以视频中的信号为例：频率2MHz、高电平1.6V（输出阻抗50欧）、低电平0V、脉宽100ns；在正向输出端连接PD采集脉冲光信号，与信号源的信号比较。反向输出端则会得到反相结果；正向输出信号图反向输出信号图产品链接产品图片产品名称产品链接光学斩波器 (5Hz-20kHz)http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=367Agiltron 1x1,1x2 纳秒级超快光开关 1550nm 2Whttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=494美国 EOT 高速光电探测器(InGaAs/Si/GaAs) 830/1300/2000nmhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=534

可调谐激光器可以在一定的波长范围内连续调节激光器的输出波长，为科研和工作带来了很大的便利。实现激光波长调谐的原理大致有三种，第一种是通过某些元件（如光栅）改变谐振腔低损耗区所对应的波长来改变激光的波长，第二种是通过改变某些外界参数（如磁场、温度等）使激光跃迁的能级移动，第三种是利用非线性效应实现波长的变换和调谐（非线性光学、受激拉曼散射、光二倍频，光参量振荡）。我们采用第一种原理，通过将可调谐滤波器加入激光谐振腔的方式改变腔内的损耗曲线，系统原理图如下所示： 可调谐激光器内部结构图 SOA(Semiconductor O ptical Amplifier)是一种半导体结构的光放大器。它结构简单、体积小，便于与其他光器件进行集成，充分利用了现有的半导体激光器技术，制作工艺成熟，成本低、寿命长、功耗小。在该可调谐激光器谐振系统中，SOA同时提供了增益介质和泵浦源的功能。SOA驱动电路中集成了SOA光芯片的温控系统和电流控制系统，主要是防止光芯片在使用过程中的损坏，同时也提高了激光器的功率稳定性。可调滤波器控制了谐振腔中不同频段的损耗强度，可选择性地让自发辐射光在目标频率点进行受激放大，生成激光。以本文的可调滤波器为例，其可调滤波范围为1545~1557 nm。扫描滤波器的滤波范围并采集激光输出光谱，得到不同波段的激光输出光谱图如下： 可调谐激光器光谱图 同时，我们测试了该可调谐激光器的功率稳定性和波长稳定性，数据如下： 功率稳定性测试图  波长稳定性测试图 测得激光的线宽为57.3pm： 输出激光线宽测试图 相关产品：C波段SOA 非线性半导体光放大器   1550nm 14dBm (25mw）http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=166910:90 1x2全波段高功率单模光纤耦合器http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=9151310/1550nm单模光纤隔离器http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=112SOA激光驱动控制器http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=19021550nm可调谐光纤光栅滤波器http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=508

，是一种利用光的自准直原理将角度测量转换为线性测量的一种计量仪器。它广泛用于小角度测量、平板的平面度测量、导轨的平直度与平行度测量等方面。它是一种利用光的自准直原理测量平直度的仪器。当狭缝光源位于物镜的焦平面上时，光线将通过物镜折射为平行光束，再经由一垂直于光轴的平面反射镜将光束循原路反射回来。若是平面反射镜有偏斜，则放射光束聚焦后成的像，将偏离狭缝光源的原始位置。通过目镜读数，可测出反射镜对光轴垂直面的微小倾角。其内部结构如下图所示： 自准直仪内部结构图 它可以测量10m以内的镜面平面度，量程为±3.5 mrad，准确度不大于±5 urad。打开自准直仪和配套的平板热点，启动自准直仪APP后，等待自准直仪自动连接。当界面上显示connected后，用一片金属反射镜将准直输出光原路返回，便可以实时监测反射镜的垂直度。光电自准直仪

一、原理描述TDLAS（Tunable Diode Laser Absorption Spectroscopy）它是利用激光器波长调制通过被测气体的特征吸收区，在二极管激光器与长光程吸收池相结合的基础上，发展起来的新的气体检测方法。TDLAS技术采用的半导体激光光源的光谱，宽度远小于气体吸收谱线的展宽，得到单线吸收光谱，因此TDLAS技术是一种高分辨率吸收光谱技术。一氧化二氮：又称笑气，是一种无机物，化学式N2O，是一种危险化学品，呈无色有甜味气体，是一种氧化剂，在一定条件下能支持燃烧，但在室温下稳定，有轻微麻醉作用，并能致人发笑。笑气进入血液后会导致人体缺氧，长期吸食可能引起高血压、晕厥，甚至心脏病发作。此外，长期接触此类气体还可引起贫血以及中枢神经系统损害等。二、理论基础1、比尔-朗伯定律 一束激光穿过浓度为C的被测气体时，当激光器的波长和被测气体某个吸收谱线中心频率相同时，气体分子会吸收光子而跃迁到高能级，表现为气体吸收波段激光光强的衰减。2、波长调制光谱技术 A) 激光器的调谐特性 DFB激光器由于具有良好的单色性，窄线宽特性和频率调谐特性，DFB激光器能够很好的避免其他背景气体的交叉干扰，使检测系统具有较好的测量精度，因此被广泛的用于气体检测。 B) 谐波检测理论 通过对激光器的驱动电压加高频正弦电压信号，从而改变电流，使输出频率也按正弦规律变化。通过给激光器驱动加锯齿波电压，使其输出波长在气体吸收峰两侧扫描，利用锁相放大器调制并解调出谐波信号，进行气体浓度的测量。3、吸收谱线选取的原则 在进行气体检测时，对吸收谱线的选取非常关键，应考虑以下几个方面： （1）气体在选定的谱线处要有较强的吸收峰； （2）谱线波长对应的激光器光源技术要相对成熟； （3）在选定的吸收谱线处没有背景气体吸收的干扰，或吸收相对较弱，可以忽略。三、实验仪器1、4.56um高功率台式DFB-QCL量子级联激光器4.56um高功率台式DFB-QCL量子级联激光器是上海筱晓光子开发的可调谐连续光激光器，波长调谐范围可达30nm，准直输出功率高达180mW，能够满足气体传感分析测试、中红外测试光源等条件。台式DFB-QCL激光器模块内部集成了数字激光驱动、可调增益放大器、1f/2f数字锁相放大器、模拟输出温控单元，并可通过软件控制调谐激光器的温度和工作电流。我们的激光器准直输出功率稳定，波长稳定性好，是中红外高功率优秀测试光源。 光谱图  波长调谐曲线 2、2-15um碲镉汞（MCT）中红外光电探测器，带放大，带TECMCT-15-4TE放大探测器是一种热电冷却光电导HgCdTe(碲镉汞，MCT)探测器。这种材料对2.0到15 μm的中红外光谱波段光波敏感。半导体制冷片(TEC)采用一个热敏电阻反馈电路对探测器元件的温度控制在-30 °C，从而将热变化对输出信号的影响zui小化。为了获得zui佳效果，我们推荐将输出电缆(不附带)与一个50欧姆的终端连接。由于探测器是AC偶合的，因此它需要一个脉冲或斩波输入信号。交流耦合探测器不会看到未斩波的直流信号，因为它们只对强度变化而不是强度的绝对值敏感。3、中红外5米光程简波宽带气室    LD-PD简波宽带气室主要针对红外傅里叶等光谱技术应用。气室结构采用简波气室结构，探测光为中远红外非相干光源，针对高温和耐腐蚀需要，以方便被测气体的测量，开发了主体和光学组件均采用经过防腐蚀处理的特殊金属材料，可以在湿热腐蚀气体条件下长期稳定可靠工作，对包括SO2、NOx、VOCS、NH3、O2、CO、CO2、HCL、H2O等主要气体成分做精确的测量和分析，在包括主要大气污染物监测、燃烧煤烟气排放监控、垃圾焚烧排放监控、化工园区污染物监测以及工业在线控制等领域有广泛应用前景。四、实验测试本次实验使用4.56um高功率台式DFB-QCL量子级联激光器结合MCT中红外光电探测器测试中红外5米光程简波宽带气室中的N2O气体（1000ppm）。  系统示意图 操作步骤：1、 安装4.56um QCL激光器，准直输出到中红外5米光程简波宽带气室；   2、 中红外5米光程简波宽带气室另一端放置MCT探测器；3、 将MCT探测器BNC输出端接到4.56um QCL激光器的PREAMP前置放大端；4、 用一根SMA-BNC线连接示波器和4.56um QCL激光器的DACOUT模拟输出端；5、 用一根SMA-BNC线连接示波器和4.56um QCL激光器的TRIG OUT触发端；6、 打开激光器和探测器；7、 调节软件参数，在示波器上观察二次谐波信号波形、幅值等信息。过程分析：利用电脑端的控制软件调节电流和温度的大小对波长进行调谐，使激光器实现一定波长范围的扫描，使输出波长覆盖气体的吸收峰，锁相放大器提供高频正弦调制信号，使激光器输出频率得到正弦调制，激光器发出的光经过气体吸收池，通过探测器进入PREAMP端前置放大电路，再经过锁相放大器调制解调，通过DAC OUT 模拟输出端到示波器通道2，显示二次谐波的信号。整个过程中，我们通过调节软件中的各项参数，同时观察输出波形，使输出波形zui优。五、实验结果1、二次谐波波形及调制参数如下： 二次谐波  软件参数设置 2、验证分析：通过查询Hitran数据库得到在波数为2188.8cm-1到2189.8cm-1范围内的吸收谱线如下：吸收峰中心波长约为4.5677um，通过对比二次谐波幅值信息，与数据库相符合，由此验证是N2O气体。3、实验结论：通过测试，我们发现N2O浓度为1000ppm时，二次谐波幅值可达992mV，由此可以说明我们的TDLAS N2O分析系统，测试精度很高，可ppm量级。六、订购信息产品型号：TDLAS-4560-N2O 产品名称：近红外TDLAS N2O ppm级浓度分析系统 产品清单：#名称描述网址14.56um中红外量子级联激光器峰值工作波长4.56um，输出功率150mW，光谱宽度http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=5572中红外5米光程简波宽带气室有效光程5m，波长范围2-12um，输入zui大光功率500mW，插入损耗≤5dB，材质316L，气体口直径6mm，空间光接入http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=46532-15um碲镉汞(MCT)中红外光电探测器响应波长范围2-15um，光敏面大小2x2mm，工作带宽10Hz-14MHzhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=4184U盘含操作软件，产品操作手册/

原地址http://www.microphotons.cn/index.php?a=nrinfo&id=884系统所需器件RIO激光器(5kHz): http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=1230可调光衰减器: http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=854SOA光放大器: http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=1680光环形器: http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=25920km单模光纤(传感器件)索雷博光电探测器(内置放大模块)14pin激光二极管驱动信号发生器(调制SOA做光开关)示波器(数据采集装置)计算机(数据处理装置)由于DVS对光源线宽的要求非常高,目前我们只有在RIO激光器中才能看到比较良好的传感效果,dense light(50kHz)或DFB nl(100kHz)激光器均无法观测到传感振动信号。由于SOA种子光过大后脉冲性能不是很好，所以RIO输出后需要添加一个衰减器控制输入种子光功率在1mW（0dBm）左右，也可以可以稍微大一点，视SOA器件参数而定。我们的SOA调制频率能达到40MHz，脉宽可达10ns，用于DVS是完全足够的。10ns理论上对应的传感精度是1m。环形器可以换成50：50耦合器，只是功率会下降一点。PD探测器选用索雷博的放大可调探测器（PDA10CS2），将内置的放大倍数调节至30dB档，可以看到明显的分布式散射信号了。zui后对探测器的电压信号进行实时采集。AFG信号发生器同时分出一路触发信号给采集设备，实现同步采集。我们采用的是rigol示波器加matlab的方式进行采集。2022/08/26我们的DVS系统对比验证第一个是RIO的，第二个是LD-PD，25km光纤长度RIO和LD-PD窄线宽激光器在DVS中的效果比对视频RIO效果视频LD-PD效果视频  2022/07/132022/02/15添加了时间域单点振动判断的降噪DVS采集算法（matlab） clear  clc  delete(instrfind)%清空连接端口  len = 100000; ave = 20;%单次判定 时间域采样次数 tt=0.001; yu = 2; bil=1.1; offset=200;  send = ':wav:data? CHANnel1';%发送指令读取通道1数据 E = visa('ni','USB0::0x1AB1::0x0588::DS1ET184552667::INSTR'); E.InputBufferSize = len; fopen(E); for j = 1:ave%两次采样正好隔ave次平均后相减，     fprintf(E,send);     pause(tt) [data,len]=fread(E,len); wavepre(:,j) = offset-data(12:len-1); end subplot(2,1,1) p1=plot(wavepre(:,ave)); axis([0 len 0 220]) meanwav = bil*mean(wavepre,2)+yu; for j = 1:(ave - 1)  errorpre(:,j) =  F( ( wavepre(:,j) - meanwav).* ( wavepre(:,j+1) - meanwav)); end error = sum(errorpre,2); subplot(2,1,2) p2=plot(error); axis([0 len 0 ave]) %for i = 1:100000  %采集次数 i=1; while true %     fprintf(E,':run'); % fprintf(E,':stop');    % yu = mod(i-1,ave);%余数    fprintf(E,send);    [data,len]=fread(E,len);    wave = offset-data(12:len-1);    set(p1,'YData',wave);  error1 = F((wave -meanwav).*( wavepre(:,ave) - meanwav));%求差后归一化  errorpre = [ errorpre error1];  error = sum(errorpre,2); %  error = (wave - wavepre(:,yu+1));    set(p2,'YData',error);       title(i)       drawnow      i=1+i;    pause(tt) errorpre(:,1) = []; wavepre(:,1) =[]; %迭代数据 wavepre=[wavepre wave]; meanwav = bil*mean(wavepre,2)+yu; end fclose(E); function y = F(x) x(x>0) =0; x(x

继上次使用NPE技术生成1550 nm超快激光后，经过系统调整，该激光器的脉宽已经优化至697 fs。关于通过NPE技术生成超快激光的具体方案这里就不再叙述，感兴趣的朋友可以点击阅读我们的往期文章。得益于该激光器的全光纤结构，我们简单地对它进行了模块化，设计了如下金属模型作为激光器的外壳。封装以后，对激光的性能进行测试：（激光光谱图）自相关仪测得的脉宽图（约为697 fs）如果继续提高泵浦光功率，我们观察到光纤内的脉冲会发生分裂，因此，激光的光功率无法继续增大，我们测得的该激光器典型值为4mW。为了继续放大该飞秒激光的功率，我们使用了Liekki高浓度掺杂的掺铒光纤制作EDFA，光路图如下所示，虚线框内为已经集成好的超快飞秒激光，将其和980 nm的泵浦光利用WDM耦合共模通过Liekki高掺光纤，增益介质由于受激辐射效应释放和种子光同相位的光子，从而实现了激光功率的放大。zui后，再利用一个WDM将放大后的超快激光和剩余的泵浦光进行分离，后续还可以使用双向泵浦技术，进一步增加放大倍数。zui终，我们测试得到放大后的激光功率为20mW，放大倍数为5倍，测试放大后的激光脉宽，为915 fs，这可能是光纤内部的色散导致的。EDFA激光放大光路图放大后激光光谱图放大后的激光脉宽图（约为915 fs）直接光电探测的激光波形时域图（受限于探测器的边沿时间）

摘要报道了一种可实现低阈值自启动的全保偏九字腔光纤激光器。谐振腔结构中使用相移器降低锁模阈值，当泵浦功率达到120 mW时，便可实现自启动的传统孤子锁模，中心波长为1530 nm，脉冲宽度为614.6 fs。随后泵浦功率逐渐增大到470 mW，实现了从孤子脉冲到类噪声脉冲的转换，在该锁模状态下的激光器输出功率为63.2 mW，对应的类噪声脉冲能量为5.69 nJ。所搭建的激光器具有低锁模阈值、自启动的优势，并且仅通过调节泵浦功率就能够实现超快脉冲和高能量脉冲间的转换，具有广泛的应用价值。引言在过去的几十年中，被动锁模超快光纤激光器由于结构简单、体积小、脉冲极窄、易调谐等优点被广泛应用在光纤传感、光学频率测量、材料加工、长距离测距和自由空间光通信等领域[1-5]。然而早期的超快脉冲光源仅限应用在如实验室等非常稳定的环境，但是大量实际需求需要光源能够在不稳定甚至恶劣的条件下工作，如工厂、飞机、车间等。与普通光纤相比，保偏光纤具有更强的抵抗外界应力特性，从而保持腔内光脉冲的偏振状态不变。因此，由全保偏光纤器件组成的谐振腔结构可以在很大程度上屏蔽环境的干扰，例如振动或温度、湿度和气压的变化等。全保偏光纤激光器能够为多领域提供稳定的脉冲光源，因此开展对全保偏光纤激光器的研究和优化是具有实际应用价值的。全保偏光纤激光器可使用可饱和吸收体进行锁模，例如碳纳米管[6]、石墨烯[7]和可饱和吸收镜[8]。但是，可饱和吸收体材料通常具有局限性，它们的损伤阈值低，且化学性能会随着时间的推移而发生退化[9]。与饱和吸收体相比，非线性光学环形镜（NOLM）和非线性放大环形镜（NALM）锁模结构具有更高的损伤阈值和更短的响应时间，因此，NOLM和NALM锁模机制也引起了更多研究人员的关注[10-14]本文提出了一种基于NALM结构的全保偏九字腔光纤激光器。由于相移器的使用，降低了谐振腔的锁模阈值，在泵浦功率达到120 mW时便能够实现自启动的孤子锁模，所对应的脉冲宽度为614.6 fs，重复频率为11.1 MHz。之后逐渐增大泵浦功率到470 mW，实现了中心波长位于1530.2 nm的类噪声脉冲输出，调节泵浦功率后zui大输出功率为73.9 mW，对应的单脉冲能量为6.66 nJ。zui后将泵浦功率固定为600 mW，测量了激光器1 h的稳定性，证明该结构具有高度稳定性。整个保偏结构具有低阈值、可自启动、锁模模式可切换、输出的锁模脉冲能量高等优点，具有广泛的应用价值。1 相移器在NALM结构中降低锁模阈值原理实验中所使用的九字腔的工作原理如图1所示。该结构基于2×2耦合器，分光比为α：（1−α）。假设入射光从端口1进入结构，经过耦合器会分成两束相反方向的光，则逆时针方向对应光的透射方向，顺时针方向对应光的反射方向。在我们的实验结构中，透射方向对应着输出，反射方向的光在谐振腔内经过反射镜反射会再次以入射光进入双向环路中。九字腔结构的反射率与环中两个相反方向的光的非线性相移差之间的关系可以表示为[15-16]式中：Ein 和 Eout1 分别代表输入光和输出反射光的 强度; 和 表示非线性相移 差和线性相移;α 为耦合器分束比；L 是环路中光纤 的长度；n2 是非线性克尔系数；λ 是入射光的波长； R 是反射率。加入移相器实质是在环路中加入一 个线性相移 （ ），然后该结构中的反 射率与非线性相移差之间的关系变为 R = 2α(1−α) { 1+cos[ ∆φ0 +(1−2α)×∆φNL]}（3） ∆φNL ∆φNL ∆φNL 九字腔结构相当于人工可饱和吸收体，当脉冲 的反射率达到zui大值时，脉冲中心高能量部分被 反射，而脉冲两翼部分被透射从而实现对脉冲的 窄化作用，完成锁模。保偏九字腔激光器中反射 率与非线性相移差 之间的关系可用（3）式进行 数值模拟 ，其 中 α 为 0.5， Δφ0 为 −1/2  π。 如 图 2 所示，实线和虚线分别对应未插入相移器和插入 相移器后的关系曲线。当非线性相移差（ ）为 零时 ，它对应于连续光的工作状态 ，而较高的 可以对应于脉冲光的工作状态。在未使用相 移器时，为了达到反射率zui大值，谐振腔需积累大量的非线性相移差，一般会通过增加腔长和增大 泵浦功率来实现，使得激光器具有很高的锁模阈 值。在实验中，结构里插入了−1/2 π 的线性相移， 如图 2 所示，相当于使整个反射率曲线向右平移。 因此，腔内仅需积累所插入的线性相移量的非线 性相移差就能达到反射率的zui大值，从而实现锁 模阈值的降低。 2 实验结构与工作原理 低阈值、可实现锁模状态转换的全保偏九字 腔光纤激光器的实验结构如图 3 所示。实验结构 由一个环形腔和一个线性腔两部分组成。采用 980 nm 半导体激光器通过一个 980 nm/1550 nm 波 分复用器（wavelength division multiplexer, WDM）耦 合进 0.7 m 长的保偏掺铒增益光纤（ polarizationmaintaining  gain  erbium-doped  fiber,  Liekki,  Er80- 4/125-HD-PM, PM-EDF），增益光纤的群速度色散 为−29.3 ps/nm/km。环路中包含一段 15 m 的保偏 单模光纤和具有−1/2π 相位延迟的保偏反射型相移 器。相移器的使用可减小锁模所需要的非线性相 移差，从而缩短腔体长度。线形腔的尾端接入一 个光纤型反射镜，实现对环路反射出的光脉冲的 再次反射，作为输入光进入环路。环路与线性腔 通过 2×2 的 3 dB 耦合器相连构成九字腔从而实现 锁模，其中一个端口作为输出端。输出的锁模脉冲光谱通过分辨率为 0.02 nm 的光谱分析仪（ OSA, Yokogawa AQ6375）进行观 察。时域上的脉冲信号通过 2.5 GHz 示波器（OSC, Agilent DSO9254A）与 1.5 μm 的光电探测器组合来 观测。频域上的脉冲信号通过频谱分析仪（Agilent N1996A, FSA）观测 ，其频率探测范围为 100 kHz 至 3  GHz。可通过自相关仪 （SHG  FS  Photonics Technology Co.，Ltd.，FR-103XL）测量脉冲的自相 关曲线。 3 实验结果与讨论 实验中，泵浦功率增加至 120 mW 时，达到锁 模阈值实现了自启动锁模。激光器输出的锁模脉 冲的光谱如图 4（a）所示，光谱具有围绕中心波长 对称分布的 Kelly 边带，表明该激光器工作在传统 孤子锁模区域，其中心波长为 1530 nm，3 dB 带宽 为 5.2 nm。图 4（b）为脉冲序列图，脉冲的周期为 90.1 ns，与所用结构的腔长 18 m 相对应。图 4（c） 显示了孤子脉冲的自相关曲线 ，其半高全宽为 614.6 fs，假设由双曲正割形状拟合，通过计算可得 输出脉冲的时间带宽积为 0.41，接近于变换极限 0.315。图 4（d）为其频谱图，重复频率为 11.1 MHz，经计算符合腔长 18 m 和脉冲间隔 90.1 ns，表明锁 模处于基本锁模状态，信噪比为 57 dB。从图 4（d） 的插图可以看出，频率稳定并且没有调制，输出的 锁模脉冲的平均功率为 1.2 mW。 在实现孤子锁模后，逐渐增加泵浦功率，腔 体中的脉冲变得越来越不稳定。直到泵浦功率 增 加 至 470 mW 时获得了类噪声锁模脉冲 ，如 图 5 所示。随着泵浦功率的增加，腔内的非线性 也会迅速增大，非线性相移的过度积累会使每个短脉冲分裂成几个脉冲；同时，许多短脉冲又聚 集在一个长包络中[17]。研究显示，类噪声脉冲由 许多具有高峰值功率的超短脉冲组成，所以随着 泵浦功率的增加，谐振腔内的传统孤子脉冲转换 为类噪声脉冲。其光谱如图 5（a）所示，中心波长为 1530.2 nm， 3 dB 谱宽增加到 17.1 nm。图 5（ b）为 脉冲序列图，类噪声包络的持续时间为 471 ps，脉 冲间隔为 90.1 ns。验证矩形脉冲的类型可以测量 其自相关迹线，如图 5（c）所示，在宽基底上有一个相干峰，表明激光器工作在类噪声锁模状态， 通过高斯拟合，相干峰的半峰全宽约为 307.4 fs。 图 5（d）为类噪声频谱图，其具有 11.1 MHz 的重复 频率，信噪比为 60.7 dB。图 5（d）的插图为大范围 的射频（RF）频谱，在 RF 频谱图中未发现调制现 象，这表明激光器工作在稳定状态，在此状态下 的输出功率为 63.2 mW，脉冲能量为 5.69 nJ。当 泵浦功率从 420 mW 增加到 600 mW 时，输出功率 可由 63.2 mW增加到 73.9 mW，所对应的脉冲能量 由 5.69 nJ 增加到 6.66 nJ。 zui后将泵浦功率固定为 600 mW，并记录 1 h 内激光输出功率和重复频率的稳定性，如图 6 和 图 7 所示。由于采用全保偏结构，输出光功率的峰 峰值（PPV）波动小于 1.9%，重复频率的峰峰值波动 小于 1.6%，证明了激光谐振腔的高度稳定性。4 结论 提出了一种具有低阈值、自启动的全保偏光纤激光器。由于结构中相移器的使用降低了谐振 腔的锁模阈值，实现了从孤子锁模到类噪声脉冲 的转换。泵浦功率达到锁模阈值 120 mW 时，获得 了中心波长为 1530 nm、3 dB 带宽为 5.2 nm 的孤 子锁模脉冲。在泵浦功率增加到 470 mW 后，可获 得 位 于 1530.2 nm 的类噪声脉冲 ，脉冲能量为 5.69 nJ。zui后记录 1 h 内激光输出功率和重复频率 的稳定性，输出光功率的峰峰值波动小于 1.9%，重 复频率的峰峰值波动小于 1.6%，证明了整个结构 具有高度稳定性。该保偏光纤激光器具有阈值 低、可自启动、锁模模式可切换、输出的锁模脉冲 能量高等优点，在超连续谱的产生、材料加工和光 纤传感等领域具有广泛的应用价值。 参考文献： JONES  R  J,  DIELS  J  C.  Stabilization  of  femtosecond lasers for optical frequency metrology and direct optical to radio  frequency  synthesis[J]. 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总览4.56um高功率台式DFB-QCL量子级联激光器是上海筱晓光子开发的可调谐连续光激光器，波长调谐范围可达30nm，准直输出功率高达180mW，能够满足气体传感分析测试、中红外测试光源等条件。台式DFB-QCL激光器模块内部集成了数字激光驱动、可调增益放大器、1f/2f数字锁相放大器、模拟输出温控单元，并可通过软件控制调谐激光器的温度和工作电流。我们的激光器准直输出功率稳定，波长稳定性好，是中红外高功率优秀测试光源。技术参数一,光谱图二,功率曲线三,功率稳定性四.波长稳定性五,光斑六、TDLAS气体分析七,温度电流波长调谐曲线激光准直输出，通过10cm直通气体吸收池，然后打到MCT探测器上，探测到的信号接入PREAMP前置放大端，再经过锁相放大器调制解调，通过DACOUT模拟输出端输出二次谐波信号。 软件参数设置：二次谐波波形图：10%浓度CO200ppm浓度CO

总览筱晓光子的光纤准直器经过预对准，用于准直从FC/APC接头光纤出射的光，并具有限制衍射的性能。这些光纤准直器没有运动部件，结构紧凑，方便集成到已有的装置中。因为非球面透镜会产生色差，所以有效焦距(EFL)与波长有关。设计波长是指与理想光束发散角对应的波长。有些设计波长下的准直器具有不同的准直光束直径。与特定的单模光纤跳线连接时，能够准直设计波长的光。此外，非球面透镜镀两面都镀有增透膜，最大限度地减少表面反射(请查看增透膜曲线标签)。对于某些应用，准直器也能用于增透膜波长范围内的其它波长。请参考每种准直器的理论发散角曲线确定是否适合您的应用。这些准直器的工作稳定范围从-40°C到93°C。请注意，这些准直器不能在真空中使用。如需定制对准波长、工作温度或真空兼容性,请联系我们定制。   产品特点● 光纤准直器，带FC/APC接头(2.2 mm宽键)，用于单模跳线● 对准波长从405 nm到4.55 µm● 根据波长不同，准直光束直径从0.63 mm到4.05 mm● 每个准直器都经过出厂对准● 简化光纤耦合探测系统● 无磁不锈钢外壳兼容窄键和宽键FC/APC插头技术参数参数单位数值备注焦距指Ding波长(nm)nm1150.00其他波长可以定制插入损耗dB≤0.21550nm,30mw,DFB校正波长 (nm): nm1550.00@25摄氏度1310.00有效孔径 CAmm5.5全温：-40-+75℃有效焦距 EFLmm11.0防护罩直径mm11.00防护罩长度mm17.1数字孔径 NAN/A0.25其他光纤类型可选涂层:BBAR   (1050-1600nm)连接器FC回波损耗（进光/出光）dB＞60/55dB最大操作功率W2工作温度℃-5-70℃存储温度℃-40-85℃基底D-ZK3 折射率 nd:1.586 有效焦距/有效孔径直径比2.00 波长范围1050 - 1600RoHS:符合标准测试光源1550nm   LD-PD台式光源封装尺寸(mm)如下图备注：*.有所指标皆为未不含接头指标，切仅在以上波长，偏振态和温度下确保有效**.指标若有更改，恕不另行通知。关于镀膜产品结构FC/APC尺寸FC/PC尺寸SMA尺寸如何使用产品应用● 光纤放大器● WDM & DWDM 系统● 光纤设备● 光纤激光器订购信息NIR-CLM- W□□□□-S○- XXW□□□□：Wavelength0850:850nm0980:980nm*****1064:1064nm1310:1310nm1550:1550nmS○：NA&EFLN3E10=NA0.37,EFL=10.1mmN5E8= NA0.5,EFL=8mmN4E6=NA0.4,EFL=6.24mmN2E11=NA0.25,EFL=11mmN1E15=NA0.16,EFL=15.29mmXX: Connector TypeFA= FC/APCFP= FC/PCSA=SMA 635/780/1310/1550nm FC/APC光纤准直器 , 635/780/1310/1550nm FC/APC光纤准直器

总览 利用红外玻璃精密模压的非球面透镜可用于近红外、中红外和远红外（SWIR、MWIR、LWIR）波段，适用于准直、耦合以及量子激光器 (QCL) 的耦合。近红外/中红外/远红准直透镜，较高的数值孔径。  近红外、中红外、远红外激光器中尽可多的收集光能，包括量子激光器 (QCL) 。 非球面透镜可用单透镜取代复杂的多透镜系统，并可提供高品质红外光束，用于传感和分析测量。红外准直透镜也可直接压铸进金属外壳中，从而无需胶水来装配透镜。压铸进金属外壳除了可简化装配流程，同时保证了透镜和其他组件的密封性。     产品特点   ● 高数值孔径，最佳收集效率● 紧凑的单透镜设计● 衍射限制设计● RoHS 认证 技术参数   透射波长范围:0.6 to 21.0 μm0.85 to > 20 micron (1)(3)折射率:2.4028 at   10.6 μm2.653 @   10 microns (1)反射损耗 :29.1% at 10.6 μm (2   surfaces)32% @ 10 microns吸收系数 :0.0005   cm-1 at 10.6 μmn/aReststrahlen   Peak :45.7 μmn/adn/dT :+61 x   10-6/°C at 10.6 μm at 298K5.0 x   10-5 K-1dn/dμ = 0 :5.5 μmn/a密度：5.27 g/cc6.2 g   cm-3 (2)熔点：1525°C (see notes below)1092 °C热导率：18 W   m-1 K-1 at 298K6.2   W.m-1.K-1 at 293 K热膨胀：7.1 x 10-6 /°C at   273K5.9x10-6 K-1 at   293 K硬度：Knoop 120   with 50g indenterKnoop 45   (3)比热容：339 J Kg-1 K-1210 J.kg-1.K-1 at   293 K介电常数 :n/a11 @ 1MHzYoungs Modulus (E) :67.2 GPa36.52 GPa剪切模量 (G) :n/an/a体积弹性模量 (K) :40 GPa25 GPa弹性系数 :Not   AvailableC11=53.51;   C12=36.81; C44=19.94表观弹性极限 :55.1 MPa (8000 psi)5.9 MPa (3)泊松比 :0.280.41溶解度 :0.001g/100g waterInsoluble in water分子量 :144.33240.02类别/结构 :FCC Cubic, F43m (#216),   Zinc Blende structure. (Polycrystalline)Cubic ZnS (110) cleavage注1：警告：镉盐是应该考虑毒性的，所以操作时候务必小心。No = Ordinary RayµmNoµmNoµmNo0.542.67540.582.63120.622.59940.662.57550.72.55680.742.54180.782.52950.822.51930.862.51070.902.50340.942.49710.982.49161.02.48921.42.46091.82.44962.22.44372.62.44013.02.43763.42.43563.82.43394.22.43244.62.43095.02.42955.42.42815.82.42666.22.42516.62.42357.02.42187.42.42017.82.41838.22.41638.62.41439.02.41229.42.41009.82.407710.22.405310.62.402811.02.400111.42.397411.82.394512.22.391512.62.388313.02.385013.42.381613.82.378114.22.374414.62.370515.02.3665透射曲线图镀膜透射率 产品应用   ● 深红外光谱分析● 远红外激光传输● X射线检测● 红外光学● 外延基片 ZNSE硒化锌中远红外非球面透镜（镀增透膜3-10um） , ZNSE硒化锌中远红外非球面透镜（镀增透膜3-10um）

总览MgF2能很好地透过VUV区域到莱曼-阿尔法氢线（121nm）甚至更远。氟化镁主要用于UV光谱，并且对于准分子激光具有很好的应用。MgF2通过真空Stockbarger技术在各种直径的铸块中生长。 氟化镁是一种坚韧的材料，并且抛光良好。 因此，它可以工作到高标准。 MgF2具有微弱的双折射性质，并且通常提供垂直于窗面切割的光轴。   产品特点● 高数值孔径，优秀收集效率● 紧凑的单透镜设计● 衍射限制设计● RoHS 认证技术参数透射波长范围:0.12 to 7 μm (1)折射率:No 1.413   at 0.22 μm (4)反射损耗 :5.7% at 0.22 μm (2 surfaces)吸收系数 :40 x   10-3 cm-1 at 2.7 μmReststrahlen Peak :20 μm (1)dn/dT :2.3   (para) 1.7 (perp) at 0.4 μm (1)dn/dμ = 0 :1.4 μm密度：3.18g/cc熔点：1255°C热导率：21 (para)   33.6 (perp) W m-1 K-1 at 300K (3)热膨胀：13.7 (para) 8.9 (perp) x 10-6 /K (1)硬度：Knoop 415比热容：1003 J Kg m-1 K-1介电常数 :4.87   (para) 5.45 (perp) at 1MHz (1)Youngs Modulus (E) :138 GPa (2)剪切模量 (G) :54.66GPa   (2)体积弹性模量 (K) :101.32 GPa (2)弹性系数 :C11=140   C12=89 C44=57 C13=63 C66=96 (2)表观弹性极限 :49.6 MPa (7200 psi)泊松比 :0.276 (2)溶解度 :0.0002g/100g water分子量 :62.32类别/结构 :Tetragonal P42/mnm (#136) Rutile Structure. Can cleave on c-axis but not easily.注1：警告：镉盐是应该考虑毒性的，所以操作时候务必小心。No = Ordinary Ray    Ne = Extraordinary RayµmNoNeµmNoNeµmNoNe0.11371.78050.11491.74200.11791.68000.11981.65100.1211.6281.6320.1301.5661.5680.1401.50951.5230.1501.4801.4940.1601.4611.4750.1701.4481.4620.1801.4391.4530.1901.4311.4440.2001.4231.4370.2201.4131.4260.2481.4031.4160.2571.4011.4140.2661.3991.4120.2801.3961.4090.3001.3931.4050.3301.3891.4020.3371.3891.4010.3501.3871.4000.3551.3861.3990.4001.3841.3960.5461.3791.3900.7001.3761.3881.0871.3731.3851.5121.3701.3822.0001.3681.3792.51.3641.3753.0301.3601.3703.5711.3541.3644.0001.3491.3594.5461.3411.3505.0001.3341.3435.5561.3241.3326.0601.3141.321透射曲线图产品应用● 深红外光谱分析● 紫外激光传输● X射线检测● 红外光学● 外延基片 紫外光准直氟化镁正透镜 0.12-7um（氟化镁MgF2 平凸透镜/双凸透镜） , 紫外光准直氟化镁正透镜 0.12-7um（氟化镁MgF2 平凸透镜/双凸透镜）

总览MgF2能很好地透过VUV区域到莱曼-阿尔法氢线（121nm）甚至更远。氟化镁主要用于UV光谱，并且对于准分子激光具有很好的应用。MgF2通过真空Stockbarger技术在各种直径的铸块中生长。 氟化镁是一种坚韧的材料，并且抛光良好。 因此，它可以工作到高标准。 MgF2具有微弱的双折射性质，并且通常提供垂直于窗面切割的光轴。   产品特点● 高数值孔径，优秀收集效率● 紧凑的单透镜设计● 衍射限制设计● RoHS 认证技术参数透射波长范围:0.12 to 7 μm (1)折射率:No 1.413   at 0.22 μm (4)反射损耗 :5.7% at 0.22 μm (2 surfaces)吸收系数 :40 x   10-3 cm-1 at 2.7 μmReststrahlen Peak :20 μm (1)dn/dT :2.3   (para) 1.7 (perp) at 0.4 μm (1)dn/dμ = 0 :1.4 μm密度：3.18g/cc熔点：1255°C热导率：21 (para)   33.6 (perp) W m-1 K-1 at 300K (3)热膨胀：13.7 (para) 8.9 (perp) x 10-6 /K (1)硬度：Knoop 415比热容：1003 J Kg m-1 K-1介电常数 :4.87   (para) 5.45 (perp) at 1MHz (1)Youngs Modulus (E) :138 GPa (2)剪切模量 (G) :54.66GPa   (2)体积弹性模量 (K) :101.32 GPa (2)弹性系数 :C11=140   C12=89 C44=57 C13=63 C66=96 (2)表观弹性极限 :49.6 MPa (7200 psi)泊松比 :0.276 (2)溶解度 :0.0002g/100g water分子量 :62.32类别/结构 :Tetragonal P42/mnm (#136) Rutile Structure. Can cleave on c-axis but not easily.注1：警告：镉盐是应该考虑毒性的，所以操作时候务必小心。No = Ordinary Ray    Ne = Extraordinary RayµmNoNeµmNoNeµmNoNe0.11371.78050.11491.74200.11791.68000.11981.65100.1211.6281.6320.1301.5661.5680.1401.50951.5230.1501.4801.4940.1601.4611.4750.1701.4481.4620.1801.4391.4530.1901.4311.4440.2001.4231.4370.2201.4131.4260.2481.4031.4160.2571.4011.4140.2661.3991.4120.2801.3961.4090.3001.3931.4050.3301.3891.4020.3371.3891.4010.3501.3871.4000.3551.3861.3990.4001.3841.3960.5461.3791.3900.7001.3761.3881.0871.3731.3851.5121.3701.3822.0001.3681.3792.51.3641.3753.0301.3601.3703.5711.3541.3644.0001.3491.3594.5461.3411.3505.0001.3341.3435.5561.3241.3326.0601.3141.321透射曲线图产品应用● 深红外光谱分析● 紫外激光传输● X射线检测● 红外光学● 外延基片 紫外光准直氟化镁正透镜 0.12-7um（氟化镁MgF2 平凸透镜/双凸透镜） , 紫外光准直氟化镁正透镜 0.12-7um（氟化镁MgF2 平凸透镜/双凸透镜）

总览 筱晓光子的光纤准直器经过预对准，用于准直从FC/APC接头光纤出射的光，并具有限制衍射的性能。我们的准直器比市面上Lightpath或者Thorlabs具有更小的插入损耗，更强的准直能力。我们的设计理念是拥有更小的光斑尺寸更大的传输距离。这些光纤准直器没有运动部件，结构紧凑，方便集成到已有的装置中。因为非球面透镜会产生色差，所以有效焦距(EFL)与波长有关。设计波长是指与理想光束发散角对应的波长。有些设计波长下的准直器具有不同的准直光束直径。与特定的单模光纤跳线连接时，能够准直设计波长的光。此外，非球面透镜镀两面都镀有增透膜，最大限度地减少表面反射(请查看增透膜曲线标签)。对于某些应用，准直器也能用于增透膜波长范围内的其它波长。请参考每种准直器的理论发散角曲线确定是否适合您的应用。这些准直器的工作稳定范围从-40°C到93°C。请注意，这些准直器不能在真空中使用。如需定制对准波长、工作温度或真空兼容性,请联系我们定制。     产品特点   ● 光纤准直器，带FC/APC接头(2.2 mm宽键)，用于单模跳线● 对准波长从405 nm到4.55 µm● 根据波长不同，准直光束直径从0.63 mm到1.5 mm● 每个准直器都经过出厂对准● 简化光纤耦合探测系统● 无磁不锈钢外壳兼容窄键和宽键FC/APC插头 技术参数   1、FC8°斜面连接器将常规准直器应用于斜面光纤时，照射出的光轴会偏移，但是当该准直器与8°斜面光纤一起使用时，光轴是垂直的，任意角度都可使用斜面连接器。型号校准镜片适用光纤亮度分布参考値：照射最小点径(1/e2)焦距类型芯径(Mm)形状出射径WD : 50mmWD : 100mmWD : 150mmWD : 200mmWD : 300mmWD : 500mmWD : 1000mmWD : 2000mmSBC3.5/DD4.04SMF(NA=0.1)3.5 〜8正态φ0.65φ0.06φ0.12φ0.18φ0.28φ0.4φ0.7φ1.5--G50(NA=0.2)50随机φ0.4φ0.16φ0.34φ0.5φ0.7φ1.1φ1.8----SBC3.5/DD6.256.25SMF(NA=0.1)3.5 〜8正态φ1.02φ0.04φ0.07φ0.11φ0.14φ0.22φ0.35φ0.7φ1.5G50(NA=0.2)50随机φ0.6φ0.1φ0.2φ0.3φ0.4φ0.6φ1φ2--SBC3.5/DD8.08SMF(NA=0.1)3.5 〜8正态φ1.27φ0.03φ0.06φ0.08φ0.12φ0.18φ0.3φ0.6φ1.3G50(NA=0.2)50随机φ0.8φ0.08φ0.17φ0.25φ0.36φ0.5φ0.9φ1.9φ42、长距离光纤准直器我公司特制的准直器光纤输出光束适用于10米及以上的距离。距离小于10m时，可选用单模光纤Φ1mm以下、多模光纤Φ1.5mm以下的最小点径。3、适用于斜面或平面光纤我公司的光纤准直器从可见光到近红外区域的插入损耗低于0.5 dB 。4、如何使用 产品应用   ● 光纤放大器● WDM & DWDM 系统● 光纤设备● 光纤激光器● TDLAS FC/APC小光斑光纤准直器（＜1mm） , FC/APC小光斑光纤准直器（＜1mm）

总览筱晓光子的光纤准直器可以在很长的距离内准直到衍射极限点。但他们也可以将光束聚焦到微米大小的点，在大的距离。这对于遥感来说是非常理想的特性，在遥感中，你想要增加信号强度，而不是准直光束给你的信号强度。FC系列光纤准直器可在350nm到2000nm之间使用，可处理更高的功率。也提供所有熔融石英版本。如下图表显示了1到10米和10到30米的光斑大小。   通用参数适用于单模光纤参数名称FC3FC5FC7FC10FC20通光孔径:3.5 mm6.5 mm7 mm11.5 mm23.5 mm光斑尺寸*:1 mm2.1 mm3 mm5.5 mm11.5 mm发散角:波前误差在1/e^2 rms:接头类型:FC or FC/APC standard可调准直80 tpi80 tpi80 tpi80 tpi可调是否锁住yes材料:Stainless Steel重量12 g45 g28 g85 g286 g*由于光纤NA和波长的变化，光束尺寸是近似的。在1/e2点处使用635nm处的光纤，NA=0.13的单模光纤测试。安装举例：光斑距离测试：小口径光纤准直器（光斑测试距离以及尺寸大小）大口径光纤准直器（光斑测试距离以及尺寸大小）如何使用：附件包括安装适配器和各种光纤。安装适配器FC5R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC3 和 FC5 环形适配器FC7R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC7 环形适配器。FC10R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC10 环形适配器。FC20R-2.0用于 2 英寸光学安装座的 FC20 环形适配器。产品特点● 可调焦距● 光路中无环氧树脂● 无荧光● 任意距离的干净高斯光束● 低波前误差● 非常高的传输● 标准的FC或FC/APC插座● 350纳米至2300纳米无磁不锈钢外壳兼容窄键和宽键FC/APC插头产品应用● 激光雷达● 干涉测量● 共焦显微镜● 光镊● 细胞术● 扫描● 直接写入TDLAS产品实拍图尺寸图 可调焦小光斑光纤准直器(激光遥测仪用)350-600/600-1000/1000-1700/1500-2300nm , 可调焦小光斑光纤准直器(激光遥测仪用)350-600/600-1000/1000-1700/1500-2300nm  

总览筱晓光子的光纤准直器可以在很长的距离内准直到衍射极限点。但他们也可以将光束聚焦到微米大小的点，在大的距离。这对于遥感来说是非常理想的特性，在遥感中，你想要增加信号强度，而不是准直光束给你的信号强度。FC系列光纤准直器可在350nm到2000nm之间使用，可处理更高的功率。也提供所有熔融石英版本。如下图表显示了1到10米和10到30米的光斑大小。   通用参数适用于单模光纤参数名称FC3FC5FC7FC10FC20通光孔径:3.5 mm6.5 mm7 mm11.5 mm23.5 mm光斑尺寸*:1 mm2.1 mm3 mm5.5 mm11.5 mm发散角:波前误差在1/e^2 rms:接头类型:FC or FC/APC standard可调准直80 tpi80 tpi80 tpi80 tpi可调是否锁住yes材料:Stainless Steel重量12 g45 g28 g85 g286 g*由于光纤NA和波长的变化，光束尺寸是近似的。在1/e2点处使用635nm处的光纤，NA=0.13的单模光纤测试。安装举例：光斑距离测试：小口径光纤准直器（光斑测试距离以及尺寸大小）大口径光纤准直器（光斑测试距离以及尺寸大小）如何使用：附件包括安装适配器和各种光纤。安装适配器FC5R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC3 和 FC5 环形适配器FC7R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC7 环形适配器。FC10R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC10 环形适配器。FC20R-2.0用于 2 英寸光学安装座的 FC20 环形适配器。产品特点● 可调焦距● 光路中无环氧树脂● 无荧光● 任意距离的干净高斯光束● 低波前误差● 非常高的传输● 标准的FC或FC/APC插座● 350纳米至2300纳米无磁不锈钢外壳兼容窄键和宽键FC/APC插头产品应用● 激光雷达● 干涉测量● 共焦显微镜● 光镊● 细胞术● 扫描● 直接写入TDLAS产品实拍图尺寸图 可调焦小光斑光纤准直器(激光遥测仪用)350-600/600-1000/1000-1700/1500-2300nm , 可调焦小光斑光纤准直器(激光遥测仪用)350-600/600-1000/1000-1700/1500-2300nm    

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总览筱晓光子的光纤准直器可以在很长的距离内准直到衍射极限点。但他们也可以将光束聚焦到微米大小的点，在大的距离。这对于遥感来说是非常理想的特性，在遥感中，你想要增加信号强度，而不是准直光束给你的信号强度。FC系列光纤准直器可在350nm到2000nm之间使用，可处理更高的功率。也提供所有熔融石英版本。如下图表显示了1到10米和10到30米的光斑大小。   通用参数适用于单模光纤参数名称FC3FC5FC7FC10FC20通光孔径:3.5 mm6.5 mm7 mm11.5 mm23.5 mm光斑尺寸*:1 mm2.1 mm3 mm5.5 mm11.5 mm发散角:波前误差在1/e^2 rms:接头类型:FC or FC/APC standard可调准直80 tpi80 tpi80 tpi80 tpi可调是否锁住yes材料:Stainless Steel重量12 g45 g28 g85 g286 g*由于光纤NA和波长的变化，光束尺寸是近似的。在1/e2点处使用635nm处的光纤，NA=0.13的单模光纤测试。安装举例：光斑距离测试：小口径光纤准直器（光斑测试距离以及尺寸大小）大口径光纤准直器（光斑测试距离以及尺寸大小）如何使用：附件包括安装适配器和各种光纤。安装适配器FC5R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC3 和 FC5 环形适配器FC7R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC7 环形适配器。FC10R-1.0用于 1 英寸光学安装座的 FC10 环形适配器。FC20R-2.0用于 2 英寸光学安装座的 FC20 环形适配器。产品特点● 可调焦距● 光路中无环氧树脂● 无荧光● 任意距离的干净高斯光束● 低波前误差● 非常高的传输● 标准的FC或FC/APC插座● 350纳米至2300纳米无磁不锈钢外壳兼容窄键和宽键FC/APC插头产品应用● 激光雷达● 干涉测量● 共焦显微镜● 光镊● 细胞术● 扫描● 直接写入TDLAS产品实拍图尺寸图

总览Microphotons大批量高性能的非球面透镜用低成本来生产，为数码像机市场带来了颠覆性的变化。但是这种技术被局限于可见光和近红外的应用，主要是因为大部分的红外材料都是晶休结构的。锗硫系玻璃的优越性能让中远红外透镜的模压变成了现实。我们的的红外模压非球面透镜是有别于传统的金刚石车削或是抛光，可提供高性能，高性价比的红外非球面透镜。采用非球面透镜可以大大地减少光学系统中的透镜数量，尤其是在热成像系统中。传统的锗透镜或硒化锌透镜，由于每次只能加工一个，以及加工中的不稳定性导致一致性相对较低，从而耗费了大量的时间和财力。我们的红外模压非球面透镜，拥有高重复性和高一致性，保证了大规模的批量生产。筱晓的红外模压非球面透镜，将红外透镜设计到衍射极限，可以解决复杂的光束整型和宽波段范围内的消色差。   产品特点● 低成本——模压红外非球面透镜可以大批量低成本的生产透镜，来满足日益增长的红外相机和探测器市场的需求；● 高质量——非球面透镜可以广泛的应用于激光和成像系统中，从而提高产品的质量；● 高性能——和目前在用的红外材料相比，锗硫系玻璃拥有更好的热稳定性能，在高达130°C的环境中，只有很小温漂和不变的透过率；技术参数尺寸偏差±0.0006" (± 0.015 mm)厚度偏差0.030 mm is typical - 0.100 mm   max表面质量80/50通光孔径90% Outer DiameterWedge Angle材料Chalcogenide   Glass (BD2)镀膜曲线图（L/M/S系列）S系列近红外透射曲线M系列中红外透射曲线远红外透射曲线尺寸图产品应用● 深红外光谱分析● 紫外激光传输● CO2激光器● 红外光学● 外延基片 中红外激光准直透镜（1-12.0 µm） , 中红外激光准直透镜（1-12.0 µm）

总览 Microphotons大批量高性能的非球面透镜用低成本来生产，为数码像机市场带来了巨大性的变化。但是这种技术被局限于可见光和近红外的应用，主要是因为大部分的红外材料都是晶休结构的。锗硫系玻璃的优越性能让中远红外透镜的模压变成了现实。我们的的红外模压非球面透镜是有别于传统的金刚石车削或是抛光，可提供高性能，高性价比的红外非球面透镜。采用非球面透镜可以大大地减少光学系统中的透镜数量，尤其是在热成像系统中。传统的锗透镜或硒化锌透镜，由于每次只能加工一个，以及加工中的不稳定性导致一致性相对较低，从而耗费了大量的时间和财力。我们的红外模压非球面透镜，拥有高重复性和高一致性，保证了大规模的批量生产。筱晓的红外模压非球面透镜，将红外透镜设计到衍射极限，可以解决复杂的光束整型和宽波段范围内的消色差。     产品特点   ● 低成本——模压红外非球面透镜可以大批量低成本的生产透镜，来满足日益增长的红外相机和探测器市场的需求；● 高质量——非球面透镜可以广泛的应用于激光和成像系统中，从而提高产品的质量；● 高性能——和目前在用的红外材料相比，锗硫系玻璃拥有更好的热稳定性能，在高达130°C的环境中，只有很小温漂和不变的透过率； 技术参数   尺寸偏差±0.0006" (± 0.015 mm)厚度偏差0.030 mm is typical - 0.100 mm   max表面质量80/50通光孔径90% Outer DiameterWedge Angle材料Chalcogenide   Glass (BD2)镀膜曲线图（L/M/S系列）S系列近红外透射曲线M系列中红外透射曲线远红外透射曲线尺寸图 产品应用   ● 深红外光谱分析● 紫外激光传输● CO2激光器● 红外光学● 外延基片 中红外激光准直透镜（1-12.0 µm） , 中红外激光准直透镜（1-12.0 µm）

总览筱晓光子的准直器产品具有足够宽的带宽，高回损，低偏振相关损耗的光学性能，这些性能特点使之能广泛应用于各种激光系统。同时，我们也能非常方便的提供各种光斑尺寸，工作距离，产品尺寸等客户定制的产品类型。   产品特点● 低插入损耗● 光路无胶● 结构紧凑● 高可靠性和稳定性技术参数参数单位数值备注工作波长nm1310 or 1550其他波长可选带宽nm60透镜类型N/AC-lens / G-lens光纤类型N/ASMF-28e+其他光纤类型可选工作距离mm5.5 +/- 0.5 (标准品)其他距离可定制插入损耗dB0.15 (Typ.)      0.20 (Max.)一对儿准直器损耗回波损耗dB60光功率mW500光斑尺寸mm0.35 (Typ.)      0.50 (Max.)2 at 1/e2工作温度0C-5 ~ 70可定制更宽温度范围存储温度0C-40 ~ 85 尺寸(ФD x A) mmФ    3.20 × 9 (with metal tube) 可依据要求定制Ф2.78 × 9 (with glass tube)Ф1.65 × 6 (with glass tube)Lens 外露mm1.0~2.0可依据要求定制光纤头外露mm0~2.0可依据要求定制尺寸规格产品应用● 光纤器件及模块● 自由空间光路集成● 光学测试系统● 传感系统订购信息 1310/1550nm单模光纤准直器 , 1310/1550nm单模光纤准直器