光纤为何会损伤?浅谈一下光纤损伤阈值 - 筱晓小课堂光导纤维，简称光纤，其主要成分是高纯度的石英玻璃（SiO2）。在激光系统中被广泛应用于光信号传输。相较于空间光传输系统，光纤使得激光传输更加稳定，降低了系统维护成本。然而，光纤对于输入功率有一定的承受限度。在激光系统中，光纤作为激光的载体，是激光致伤的主要部件，超过损伤阈值的光功率会对光纤造成损伤。激光诱导损伤阈值（LIDT）激光诱导损伤阈值（LIDT）是光纤在激光作用下所能承受的最大光功率密度，是衡量光纤传输能力的重要因数。一般而言，损伤阈值包括理论损伤和实际损伤阈值。理论损伤阈值是在耦合条件和端面条件都非常好的情形下，保证光纤不被损坏的最大光功率密度；实际损伤阈值是指实际实验条件中光纤端面可能存在污损、耦合条件也并不理想的情形下，光纤所能承受的最大光功率密度。空气—玻璃界面损伤实验结果表明，光纤损伤主要发生在入射面处，例如空气—玻璃界面。利用珐兰接通两根光纤时，激光会从第一根光纤的端面中射出，经过空气层入射到下一根光纤的端面上。光功率过高时，可能会损坏光纤端面。下表给出了空气—玻璃界面的理论损伤阈值和“实际安全水平”空气—玻璃界面损伤阈值:激光类型理论损伤阈值实际安全水平连续激光（平均功率）1MW/cm2250kW/cm2脉冲激光（峰值功率）5GW/cm21GW/cm2如何估算光纤端面适用的功率水平以单模光纤为例，光通过光纤的横截面积称为有效面积，包括纤芯以及部分包层。有效面积可以通过模场直径（MFD）计算得出。例如，SMF-28E+康宁单模通信光纤在1260nm下工作的模场直径（MFD）大约9.2 µm，那么它的有效面积为：S=Pi×(MFD/2)2≈3.14×(9.2/2)2=66.44μm2=6.644×10-7cm2相关产品CSMF-28E+康宁单模通信光纤 截至波长 1260nm 纤芯直径 8.2umFOC-2.5/1.25/2.0 光纤清洁笔将功率密度与效面积相乘，即可估算出光纤端面适用的功率水平。值得注意的是，此计算假设的是光束具有均匀的强度分布，但其实，单模光纤中的大多数激光束都是高斯形状，使得光束中心的密度比边缘处更高，因此，这些计算值将略高于损伤阈值或实际安全水平对应的功率。与插芯相关的损伤此外光纤一般通过环氧树脂粘合到陶瓷插芯中，当光功率过高时，没有进入纤芯并在光纤中传播而散射到光纤的外层，会产生足够将环氧树脂融化的热量。除了空气玻璃界面的损伤机制外，光纤本身还存在两种损伤，包括弯曲损耗和光暗化损伤。弯曲损耗光在纤芯内传播入射到纤芯包层界面的角度大于临界角会使其无法全反射，光在某个区域就会射出光纤，这时候就会产生弯曲损耗。射出光纤的光一般功率密度较高，会烧坏光纤涂覆层和周围的松套管。光暗化光纤内的第二种损伤机制称为光暗化，随着曝光时间的增加，光纤内的衰减也会增加。光暗化经常发生在紫外或短波长可见光。在使用光纤进行实验前，需要利用端面检测仪检查光纤端面是否存在污损。下面两张图分别为被激光损坏的端面和未被损伤的端面。在使用光纤产品时，只有遵守了所有恰当的清洁和操作规范，损伤阈值的计算才会适用。

TDLAS技术是Tunable Diode Laser Absorption Spectroscopy（可调谐激光二极管光谱吸收)的简称。TDLAS技术的理论基础是比尔-朗伯定律，一束激光穿过被测气体时，当激光器的波长在被测气体某个吸收谱线位置时，气体分子会吸收光子而跃迁到高能级，表现为气体吸收了激光，使得激光在功率上有所衰减。TDLAS技术利用了可调谐半导体激光器的窄线宽和输出波长随电流和温度变化的特性，对气体分子某几个吸收峰进行扫描。该技术中采用的半导体激光光源，其谱宽远小于气体吸收谱线的展宽，因此TDLAS技术是一种高分辨率吸收光谱技术。CO2在2004nm位置附近有一组密集的吸收峰。因此，本次实验选用的光源为2004 nm DFB激光器，用来扫描CO2的吸收峰。将激光器安装于控制盒内，其输出的尾纤接入到反射式准直器内，准直器出射光经20 m光程后被金镜反射后原路返回到抛物面镜上。抛物面镜将激光聚焦到焦点上，将光电探测器放置于焦点位置处接收光信号。光电探测器将光信号转换成电信号输入给示波器。本次实验使用2004nmDFB激光器的温度—电流—波长调谐曲线为：在恒定的温度下，输出波长随着LD电流的增大而增大；在LD电流确定的情况下，输出波长随着温度的上升而增大。LD电流大小从Start点扫描到End点。在扫描过程中，当激光器输出波长在扫描过程中经过CO2吸收峰位置时，就会出现吸收凹陷。寻找吸收峰之前，先将电流范围设置的大一些，找到吸收峰以后可以慢慢缩小电流扫描范围。激光器可调谐温度范围为10—50℃。若初始温度为25℃，可将温度范围分为两个区间：10—25℃、25—50℃。缓慢调整温度在10—25℃内寻找吸收峰，若未寻找吸收峰，则吸收峰可能在25—50℃内。寻找到吸收峰后，缓慢缩小电流扫描范围。通过慢慢调整温控和扫描的电流范围来寻找吸收峰，示波器上观察到锯齿信号中出现吸收凹陷。找到吸收凹陷后，后续不在调整温度和电流的扫描范围。将光电探测器发出的电信号接入控制盒PREAMP IN接口， DAC OUT和TRIG OUT接入示波器。在信号不失真的前提下，增大正弦波幅值和增益倍数，观察解调后的二次谐波。本次实验选用了反射式准直器和抛物面镜。抛物线具有一条重要性质：位于抛物线焦点处点光源发出的光经抛物线反射，反射光线平行于抛物线的对称轴。将光纤接入反射式准直器后，光线从焦点处射向抛物面，出射光为平行光。得益于抛物线优良的光学性质，反射式准直器的工作范围较广，抛物面镜也能很好的将激光汇聚到光电探测器感光区域上。TDLAS激光气体分析综合控制器模块往期推荐筱晓小课堂 | 2024“稳”啦——激光光束指向稳定系统 筱晓小课堂 | DAS光纤传感系统搭建演示筱晓小课堂 | 光电探测器基本参数介绍筱晓小课堂 | 激光调制技术介绍筱晓小课堂 | 半导体激光二极管出厂前的8个测试步骤

紧凑型波长计体积小巧，可以手持操作；也可以通过波长计顶部的立柱安装孔固定在其他的装置上。它的感光区域周围有四个M3螺纹孔，可以安装直径为25mm的镜面。得益于轻量化的体积和重量，紧凑型波长计被用作大型测量设备的一部分而广泛使用。紧凑型波长计通过USB供电，使用时需要通过USB连接到电脑上；关闭波长计只需要断开USB即可。让待测激光照射到紧凑型波长计的感光面上，双击启动上位机软件。在软件窗口的顶部，显示了当前的连接状态；软件在显示中心波长的同时还能显示输入光强度水平，该强度级别范围从0%到99%，并随增益设置而变化。强度条的颜色反映了激光的颜色，以提供显示波长的快速合理性检查。拖动窗口底部的滑块可以改变增益，调整到当前的亮度。“自动”按钮将增益设置为-1，或自动增益模式。然后上位机软件会自动适应不断变化的光线水平。当紧凑型波长计断开连接、波长超出范围或入射光电平过高和过低时，指示灯将变为红色。点击Options，选择Expert Mode模式。在这种模式下，上位机软件的温度显示精度很高。同时显示cmd命令框。在cmd命令框，用户可以输入命令来访问紧凑型波长计的高级功能。紧凑型波长计的输入光可以是连续波和准连续波激光，也可以是窄光谱的非相干光。波长数据以1kHz数据速率提供，没有预热延迟。相关产品●紧凑型波长计 450-950nm 1kHz 分辨率2pm●快速波长计 1250-1650nm (182-240THz)●Bristol  激光光谱分析仪及高精度波长计 771系列往期推荐筱晓光子新品速递⑭——320nm Skylark 320NX激光器筱晓光子新品速递⑬—— 1550nm台式宽带可调谐滤波器（自主研发）筱晓光子新品速递⑫——高功率新型半导体PCSEL激光器筱晓光子新品速递⑪——小型脉冲光纤激光器筱晓光子新品速递⑩——高速激光二极管驱动器

一、衍射光学元件简介衍射光学元件（Diffractive Optical Element，DOE）是近几年蓬勃发展的新兴光学元件。DOE通常采用微纳刻蚀工艺构成二维分布的衍射单元，每个衍射单元可以有特定的形貌、折射率等，对激光波前位相分布进行精细调控。激光经过每个衍射单元后发生衍射，并在一定距离（通常为无穷远或透镜焦平面）处产生干涉，形成特定的光强分布。衍射光学元件问世后在高功率激光、激光加工、激光医疗、显微成像、激光雷达、结构光照明、激光显示等等领域展现了巨大的应用潜力，其优势主要在于：1) 高效率。精确设计的衍射单元结构可以确保接近100%的激光能量被投射到所需要的图样上，效率大大高于掩膜等手段；2) 使用便利。衍射光学元件具备非常小的体积和重量，插入光路中即可使用；大多数情况下可配合标准的透镜、场镜、显微物镜等使用；3) 灵活性。得益于微纳加工技术的长足发展，DOE可以针对不同的激光器或不同的目标光强/位相分布进行订制。同时，DOE应用的光路结构非常简单，在使用中搭配不同的透镜，可实现不同几何尺寸的光斑。作为一种新型的光学器件，在选择/使用衍射光学元件时需要对它的特性有所了解。本文以以色列HOLO/ OR公司产品及技术为例，简要描述如何选择合适的DOE元件。二、衍射光学元件选型的基本原则根据不同的用途，DOE通常可以分为光束整形、分束、结构光、多焦、其他特殊光束产生等种类；每种品类有不同的原理、设计和应用特点。一般而言，在选择使用DOE元件之前需注意以下原则：1) 衍射光学元件产生的光束也不能违背光的传播规律；其构建的特定光强分布只能在一定景深范围内存在。因此在使用时，所需的光斑形貌、尺寸、工作距离、景深等有时不可兼得，需要做出权衡；2) 衍射光学元件通常依据激光的波长、光束口径、光束模式（M2）、近场强度分布来设计，因此在选择前应较为准确的测量这些参数。使用参数与设计参数不匹配将导致使用效果不佳甚至无法使用；3) 衍射光学元件对入射光的角度敏感，需要较好的光路调整精度和稳定性；4) 大部分衍射光学元件对入射激光的波前位相进行精密调控，因此光路中的其他部件如反/ 透射镜片，透镜等要使用高精度、低波差的器件，否则会影响最终的效果；5) 和常规透射光学元件一样，根据不同的波长、激光强度的要求，衍射光学元件可采用石英、玻璃、宝石、塑料与树脂、ZnSe等红外材料制作，也可镀增透膜。三、光束整形元件光束整形用DOE，可在工作面上实现指定的光斑形状（正方形、多边形、长条形、环形及圆形等）及能量分布(如平顶、高斯、环形、M型等）。1) 平顶光束发生器(Top hat generator)平顶分布应用在激光医美、激光加工、表面处理等多种场景中。平顶光束发生器可将单横模激光(高斯分布，M2图2：平顶光束发生器的使用及效果图平顶光束发生器的使用特点：· 适用于单横模高斯光束，M2 · 平顶发生器放置于高斯光束束腰时效果最佳；· 平顶发生器不能产生尺度小于衍射极限的光斑，通常为1.5倍~5倍衍射极限；· 平顶发生器在使用时，光学元件要求低波差，同时有效口径要在入射光束腰直径的两倍以上，最好2.5倍；· 目标光束形状及强度分布只能在一定的距离范围内保持，通常为光斑尺寸的一半；· 对入射光直径、入射光中心位置、入射角度等均较为敏感。平顶光束发生器的主要应用：· 激光加工与处理：微孔，钻孔，焊接，切割，划线，熔蚀· 医学与美容· 激光显示· 打标与印刷2) 光束匀化器 (Optical Diffuser/ Homogenizer)光束匀化器也可产生各种形状、能量均匀分布（或特定分布）的光斑。与平顶光束发生器将高斯光束变为平顶分布不同，光束匀化器将非均匀、不规则分布的光斑均匀化；平顶光束发生器适合单模（M2图3：光束匀化器的使用示意图光束匀化器通常以“漫射角(diffusion angle)”来表征准直光束经过器件后的发散能力。可以选配不同焦距的透镜来实现不同的投射面积。光束匀化器的使用特性：· 对纵向摆放位置、横向偏移不敏感；· 入射角度偏差会导致零级轻微增加；· 对入射光尺寸、偏振不敏感；对光学元件的质量无特殊要求；· 对M2 较小的单模激光匀化效果不佳，有干涉条纹，但图样边沿清晰；对M2 较大的多模激光匀化效果很好，但边沿略模糊。图4 光束匀化器对单模（左）、多模（右）激光的匀化效果针对单模激光如有匀化要求，一般推荐使用平顶发生器，在不能使用平顶发生器的场合（如光斑M2较小，但强度分布不规则），HOLO/ OR 提供“高均匀度”系列产品来提升均匀性。图5 标准（HM）与高均匀（HH）产品对TEM00激光的匀化效果光束匀化器的主要应用：· 激光光强匀化，整形· 加工与处理：打孔，熔蚀，打标，划线，焊接· 医美· 准分子激光器光束整形· 热斑抑制3) 环形发生器环形发生器用于产生环状强度分布的光斑。常用的环形发生器有涡旋位相板、衍射锥透镜、多环发生器等。图6 涡旋位相板、衍射锥透镜、多环发生器产生的图样涡旋位相板（Spiral Phase Plate, Vortex）涡旋位相板在高斯光束的波前上，沿圆周方向施加0 - 2π连续变化的位相；具备涡旋位相的光束，在远场或透镜焦面形成空心的环状光强分布。沿圆周方向旋转一周，位相在0 - 2π连续变化的次数称为涡旋位相板的“拓扑荷”或“拓扑阶”。相同焦距情况下，阶次越高的位相板，形成的环尺度越大。图7：上：1~4阶涡旋位相板的表面形貌（相延）示意图下：1 ~ 4阶涡旋位相板形成的远场强度分布图涡旋位相板通常配合透镜使用。其在使用中的注意事项和特性如下：· 输入光需要TEM00单横模；所有光学元件要求低波差；· 1阶涡旋位相板将高斯光束变为轴对称TEM01模；· 1阶涡旋位相板在焦平面形成的圆环尺度与高斯光束的衍射极限相当；· 圆环分布只在焦平面前后一段距离（约为光斑尺寸的一半）保持；· 对光束中心对位、倾斜均敏感；较大的输入光斑有助于降低敏感度。除了产生环形结构外，涡旋光本身的位相特征也被很多物理实验所利用。Holo/ or 公司还提供一种矩形涡旋位相板，对光束尺寸不敏感、对离焦、偏心敏感度较低。如光源为多模激光，需要产生环形结构，可采用衍射锥透镜。环形发生器（涡旋位相板）的主要应用：· 天文学· 光镊· 加密· 显微与超分辨显微· 光刻衍射锥透镜（Diffractive Axicon）锥透镜被广泛用于激光加工中产生贝塞尔光束，以实现较大的焦深。在锥透镜上加以衍射光学技术，可将准直光变换为圆锥面上传输。经过透镜成像，可以实现环形光斑。如用于点光源，可形成沿轴向分布的焦线。对光束直径、衍射锥透镜的位置加以调整，可实现不同的直径以及不同的粗细的环：图9 调节环形结构的粗细（上）以及直径（下）衍射锥透镜的特征：· 环宽度为衍射极限量级（折射/多层型为1.75倍衍射极限，二元衍射结构为1倍）· 中心偏差、角度偏差敏感；· 光束口径、M2、偏振不敏感；衍射锥透镜的主要应用：· 原子陷俘· 直线加速器等离子体产生· 环形光斑眼科手术· 太阳光聚光器· 激光锥镜腔· 激光钻孔/ 微孔· OCT· 角膜手术· 望远镜 多环发生器Holo/ or 可提供多达上百环的环形光束发生器。多环发生器较为适合轴对称3-D形貌的照明，因此常用在3-D形貌仪以及机器视觉领域。4) 其他光束整形器M型光束发生器针对线扫描应用中，高斯型/平顶型光斑会导致中心过曝的情况，导致刻槽两端为弧形。M型光束发生器在工作面上构建中心弱、边缘强且锐利的光斑，避免这种情况发生。图10：M型光束线扫描强度分布（左）及光斑形貌（右） 四、衍射分束器（多光束衍射元件）衍射分束器将准直光束分为一维排列或二维排列的多个光束，每个光束保持原来的特征，以不同的角度出射。衍射分束器本质上是光栅结构，其出射角满足光栅方程。通过精心的设计二元或多元的衍射单元结构，可实现各路输出之间的能量分配。复杂的衍射分束器可产生大角度的宽场照明以及特定图样的光斑分布。一维或二维阵列光束，通过透镜聚焦后可形成焦点阵列，用于高功率激光并行加工。图11：衍射分束器的示例，从左至右：二维分束器、光束取样、编码结构光1）分束器图12 左：奇/偶数分束器的光束分布；右：分束器配合透镜构成聚焦阵列分束器在选择时首先需要考虑所需要的出射光束数量、分布（一维或二维）、全角、分离角等因素。常规的分束器提供等角度分离，功率/能量均分。特殊的角度和能量分配也可以订制。分束器适用于单横模或多横模激光，对光束的偏离不敏感，同时适应各种光束形貌。2）光束取样器光束取样器用于对高功率激光进行取样，其+1、-1级衍射光斑分配少量功率并保持原光束的传输特性，以便对高功率激光进行监控和测试；而零级则集中了主要的能量。图11中间图样展示了光束取样器的功能和效果。3）结构光发生器结构光发生器可以产生各种订制的光强分布：形状，纹路，周期......。通过将结构光透射到凹凸不平的表面，通过测量其光强分布的形变，可以计算目标不同位置的深度、运动等。结构光发生器在3-D成像（如人脸识别），3-D传感（如自动驾驶激光雷达），机器视觉与计算视觉方面有广阔的应用前景。图13 显示了结构光发生器产生的部分规则光强分布；图11右图则展示了通过结构光发生器产生的复杂二维编码。图13 结构光发生器产生各种规则分布示例五、焦点衍射元件与前述几类衍射元件主要在特定工作面或一定景深范围内，产生横向（垂直于激光传输方向）平面的光强分布不同，焦点衍射元件用于激光聚焦后纵向（沿激光传输方向）的特定分布。根据传播定律，任何光束在聚焦后只能在一定传播距离内（通常是瑞利长度）内保持焦斑的尺寸，超过这个范围光束将发散。在激光切割、钻孔等应用中，当加工深度较大时，这种特性常常造成困扰。焦点衍射元件应运而生，通过衍射光学构成能够在较长传播距离内保持能量集中度的聚焦特性，保证激光加工的质量。这方面的器件主要有多焦点DOE、贝塞尔DOE等。1）多焦点衍射元件图14 五焦点衍射元件（左）；两种不同器件的使用方式（右）多交点DOE在光轴方向产生多个焦点，每个焦点都可具备衍射极限的尺度，并分配一定比例的激光能量（通常为等分）。这种分布保证了在一定纵深范围内，各个焦点处激光具备同样的功率/能量密度。如图14 （左）所示，多焦点DOE有两种类型；一种类型集成了聚焦透镜功能，其焦距、焦点间距是固定的；第二种类型由DOE产生多焦点效应，而焦距、焦点间距由附加透镜决定。多焦点衍射元件对入射光的位置、角度均敏感。多DOE主要用于眼科、光学传感器、激光切割与钻孔、并行变焦系统、显微等。2）贝塞尔衍射元件贝塞尔衍射元件产生贝塞尔光束，经过聚焦后具备比高斯光束更长的景深，同时具备更大的光斑直径。图15 高斯光束（下）与贝塞尔光束（上）经过相同透镜后的焦斑轴向分布贝塞尔衍射元件可直接插入激光加工系统或显微系统中使用，不改变原有的焦距，牺牲一定的横向聚焦特性，得到更长的焦深。与常规聚焦一样，贝塞尔光束的焦斑尺寸和焦深也受激光原有的激光光斑直径、发散角影响。3）其他焦点衍射元件l DeepCleave 超快激光玻璃切割专用模组图16 Deepcleave 玻璃切割专用DOE DeepCleave为专门为玻璃切割开发的模组。针对玻璃或其它透明、硬脆材料，超快激光切割是最好的方法之一。当切割厚度达到0.5mm以上式，需要考虑焦斑的焦深。DeepCleave可以实现在1~2mm范围内1.8微米束腰的光斑，尤其适合超快激光玻璃切割应用。图16（左）显示了DeepCleave（蓝色）与常规贝塞尔DOE（红色）产生的焦斑的能量密度沿光轴的分布。DeepCleave可提供相当长距离内均一的激光强度。双波长DOE与消色差透镜双波长DOE通常用于可见的HeNe激光与远红外CO2激光的色差矫正。通过在平凸透镜的平面增加衍射单元，可以实现CO2激光与HeNe激光的焦点重合，满足医学应用需求；而衍射光学的F-Theta透镜则可以同时实现两种激光的焦距矫正与场矫正，无需在扫描头中配置双波长透镜。在部分高功率激光应用中，需要使用1064nm、532nm、355nm共轴激光。常规的透镜因为色差无法实现三个波长共焦，而胶合消色差透镜组则有损伤阈值低、温度导致色差、消球差不便以及体积冗大的缺点；采用衍射光学元件可以实现单片消色差、消球差的功能。图17 CO2/HeNe双波长衍射光学透镜（左）及高功率三波长消色差透镜（右）的功能示意小 结通过对激光波前位相在微米尺度的控制，衍射光学元件能够生成各种位相分布，主要可实现：1）像面上几乎任意形状和分布的光斑；2）特殊的位相分布；3）特殊的焦斑轴向分布；4）数个波长的色差矫正。实现这些功能的同时，衍射光学元件具有体积小、损伤阈值高、使用简单等优势。衍射光学元件在激光加工、光学显微、成像、生物医学、显示与印刷、3-D成像和遥感等等领域有巨大的应用，并将有越来越多的应用被开发出来。下一期将介绍衍射光学元件的部分应用。

本篇着重介绍筱晓光子半导体激光器的波长稳定性、线宽、偏振消光比和光束质量四个测试项目。一、波长稳定性激光器由于不同光芯片之间的差异、驱动电流和温控的波动等因数，导致输出波长会有小幅度的波动。测试波长稳定性是为了考量激光器输出波长的波动范围、偏离目标波长值的大小是否在可接受范围内。波长稳定性测试适用于DFB激光器。筱晓光子实验室使用FWM1216近红外高精度激光波长计测试激光波长稳定性，FWM1216可以通过LAN与计算机交互，界面非常直观和简洁，可轻松配置系统和显示所有信息，同时支持波长和功率测试，操作较为方便。FWM1216采用全固态结构，非机械运动部件光学设计，测试速度快：1kHz 刷新速率，适合瞬态波长和功率测试。1,使用网线连接计算机与波长计，使二者之间能够通讯。2,测试开始前，波长计需要预热约45分钟，预热完成后进行校准，预热指示灯和校准指示灯均由红色变为绿色。3,在计算机上点击软件，点击软件右下角的connect，软件界面右侧，可设置单位、波长范围、平均次数和触发频率。4,应用程序可自动适配合适的波长检测范围，测试开始后，软件开始记录测试数据，显示屏上可读取实时的波长和功率值。涉及仪器Bristol 近红外高精度激光波长计 520-1700nm 771B-NIR-FA快速波长计 1250-1650nm (182-240THz)二、激光线宽激光线宽，指激光光源发射光谱的半高全宽,一般适用于窄线宽激光器，是光源单色性的量度，精确测量激光器的线宽对于评价单频激光器的性能非常重要。线宽测试采用自外差延时拍频的方法，测试示意图如下图所示，使用的测试仪器为RSA5032频谱仪和筱晓光子自研的线宽分析仪。让测试激光通过隔离器后接入线宽分析仪，测试激光被分束器分为两路。一路进入延时光纤，延时光纤的长度为50 km，在测量线宽为4kHz以上的激光时都是足够的。另外一路进入声光调制器(AOM)。随后两束激光经和束器接入到光电探测器，光电探测器输出的电信号被频谱仪所检测。1,在频谱仪上根据线宽分析仪中AOM的移频值设置好中心频率。2,Span初步设置为100MHz，后续可在根据实际情况精细化调整。3,为减小误差，设置平均次数对频谱曲线进行平滑化处理。4,将扫描频率设置为10KHz，此时扫描速度既不会太快也不会太慢。5,受限于频谱仪的分辨率，选择测量-20dB处的宽度，在将其换算为线宽涉及仪器窄线宽激光线宽测量系统/线宽分析仪 1300-1700nm三、偏振消光比当激光器选用保偏光纤输出时，需要测试偏振消光比。通过将输出激光的偏振性能映射到庞加莱球上，我们可以直观地观测到输出激光的偏振性能。椭圆度和方位角表征了激光Ex、Ey两个电场分量的相位差;半径表征了光的偏振度。接入激光后，缓慢增大光功率直至偏振消光比测试仪可以探测到激光。测试时，将光纤绕成环形，轻轻拉伸光纤，PER测试应用程序可以自动拟合出偏振消光比的最小值minPER。涉及仪器SK010PA 紫外/近红外偏振分析仪 UV/UVIS/VIS/NIR/IR四、光束质量光束质量一般用M2光束质量因子来衡量，M2因子被称为激光光束质量因子或衍射极限因子，它被定义为:对于理想高斯光束，有M2=1，光束质量最好。以633nm TLD 窄线宽激光器测试结果为例：实际光束M2均大于1，表征了光束衍射极限的倍数。光束质量因子M2表示为：让光束通过无相差透镜，光束会汇聚在大约透镜焦距位置处，对成像方的光路进行切片式测量，得出透镜后激光光路的相关参数，结合透镜变化公式便可得出光束真实的参数信息。由于实际光束的X方向束腰位置和Y方向束腰位置大多在不同位置，X方向上的发散角和Y方向上的发散角也大小不同，所以光束质量因子M2分为MX2和MY2，针对某一方向都有响应的光斑中心，光斑直径，激光发散角，瑞利长度等参数。1,将M2 Beam On U3 M2分析仪两个USB接口连接电脑，打开软件。2,安装激光器，光纤输出接口接到准直器上。同时准直器离M2透镜最好有1米以上的距离，打开激光器3,对齐光束（可以用热感应卡或激光显示卡来辅助对光），在软件上观察激光光束非常接近X&Y十字线目标图像窗口4,在软件界面上打开M2图标，同时设定Z轴位置:选择“Setup”,接下来设置“Start Position”为0mm, “Stop Position”为280mm,“Step”为2mm5,右下角Control界面一般Gain选择5-10左右，调整一下曝光，Filter Wheel界面一般选择ND500（测试时主要根据光束调整这三项参数）6,点击Start图标，开始测试7,测试完成后，点击homing图标，电机返回原位置。涉及仪器DUMA M2 Beam U3光束质量分析仪 350–1600nm

本周开始详细介绍筱晓光子半导体激光器测试项目，本篇着重于激光功率-电流-电压曲线测试（PIV）测试、激光功率稳定性测试、激光光谱图测试、（DFB）温度-电流-波长调谐曲线测试。  一,激光功率-电流-电压曲线 (P-I-V曲线)测试P-I-V曲线测试适用于筱晓光子所有的半导体激光器，它是随着电流的变化，实时检测功率和电压的值，绘制出功率随电流的变化关系（P-I）和电压随电流的变化关系（V-I）。P-I-V曲线测试中使用的是筱晓光子自主研发的自动测试程序，只需要设置好激光器的最大电流、扫描电流步长以及中心波长，即可在一分钟内自动完成测试，并绘制出P-I-V曲线。测试结束后，自动返回激光器最大输出功率、阈值电流、PD电流等参数。 产品推荐CTL200数字蝶形激光二极管控制器 驱动板 (3dB调制带宽10 MHz)二,功率稳定性测试一般指持续性功率稳定性测试，是衡量激光器输出性能的一项重要指标，包括RMS稳定性和峰峰值稳定性。我们选用的是峰峰值稳定性，它表征了一定时间内输出功率的变化范围。我们使用的是THORLABS的功率计与测试软件，绘制出一段持续时间内输出功率的变化曲线，可以较直观的观察出功率的波动情况。三,激光光谱图测试横河AQ6375E光谱仪扫描出的光谱图横坐标为波长，纵坐标表示参考功率。测试前，设置好目标中心波长、扫描跨度、显示带宽等信息。打开激光，进行扫描。扫描结束后，我们可以从光谱图上知晓激光峰值的实际输出中心波长、峰值的参考功率、谱线宽度、边模抑制比等信息。以下列举出几种常见半导体激光二极管的光谱图。DFB激光器输出的激光谱宽较窄：FP激光器输出的激光谱宽较宽：而SLD激光器输出激光具有平滑且较宽的光谱：产品推荐YOKOGAWA横河 AQ6375E 2um 长波长光谱分析仪 (NIR/SWIR)四,(DFB)温度-电流-波长调谐曲线测试温度-电流-波长调谐曲线测试一般只适用于DFB激光器。筱晓光子分别在10℃、25℃、40℃三种不同的温度下，逐渐增大电流，记录电流从阈值电流增大到最大电流对波长的变化曲线。从温度-电流-波长调谐曲线可以读取到波长的变化范围，它是激光器选取目标波长时的重要参考和依据。筱晓光子使用独立自主研发的调谐曲线测试程序，只需要设置好激光器目标中心波长、最大电流、电流步长，等待两分钟左右的时间，即可绘制出温度-电流-波长调谐曲线，测试结束后，自动返回距离目标中心波长最接近的工作点具体信息。产品推荐YOKOGAWA横河 AQ6375E 2um 长波长光谱分析仪 (NIR/SWIR)MS9740B 安立高精度光谱分析仪 600-1750nm

半导体激光二极管测试工作是激光器生产流程中的最后一环。在出厂封装前测试激光器各项参数是否符合出厂标准，是保证产品质量的重要手段。测试流程主要分为八个项目，从输出光的功率、波长、光束质量、偏振等方面对激光器的性能做了一次全面的“体检”，每项测试大约需要使用一到三种测试仪器。筱晓光子AOL实验室 我们筱晓光子的半导体测试实验室配备光功率计、光谱分析仪、波长计、线宽测试仪、光束质量分析仪等设备，可以完成功率测试、光谱测试等众多测试项目。接下来介绍一下筱晓光子AOL实验室的半导体测试的八个测试项目。01 ,功率-电流-电压曲线测试（PIV）测试功率曲线测试需要绘制出两条曲线：输出功率与驱动电流的变化关系（P-I）电压与驱动电流的伏安曲线（V-I）选用测试驱动：CTL200Koheron CTL200是流行的CTL101模拟激光控制器的数字版本。它结合了低噪声电流驱动器与调制和温度控制器。CTL200安装在一个75 mm x 75 mm的正方形中，使用单一的5.9V电源，并可以在0到50°C之间运行。CTL200是传导冷却的。它带有一个铝基板和一个零插入力插座，便于安装。产品推荐CTL200数字蝶形激光二极管控制器 驱动板 (3dB调制带宽10 MHz)02,功率稳定性测试功率稳定性是衡量激光器输出性能的一个重要指标，它表征了激光器输出功率的稳定程度。功率稳定性分为两个方面，RMS功率稳定性和峰峰值功率稳定性。03 ,光谱测试光谱测试检测了功率关于波长的分布情况。选用测试仪器：台式光谱分析仪 MS9740B具有动态范围宽、分辨率高！且波长范围在 600 nm 到 1750 nm 之间扫描速度快的特点，同时支持多模光纤输入，是制造和评估 850 nm 波段 VCSEL 模块的理想选择。产品推荐MS9740B 安立高精度光谱分析仪 600-1750nm04 ,温度-电流-波长调谐曲线测试温度-电流-波长调谐曲线体现了在三种不同的温度下，电流与波长之间的数量关系。选用测试仪器：光谱分析仪为AQ6375E⚪ 波长范围：1200 ~2400nm⚪ 波长精度：±0.05nm (1520 ~ 1580nm)、 ±0.1nm (1580 ~ 1620nm)、±0.5nm (全波长范围)⚪ 波长重复性：±0.015nm (1分钟)⚪ 波长分辨率设置：0.05、0.1、0.2、0.5、1和2nm⚪ Min. 采样分辨率：0.002nm产品推荐YOKOGAWA横河 AQ6375E 2um 长波长光谱分析仪 (NIR/SWIR)05 ,波长稳定性测试选用测试仪器：波长计771B-NIR、FWM8612771系列激光光谱分析仪将成熟的迈克尔逊干涉仪技术与快速傅里叶变换分析相结合，形成了一种独特的仪器，可同时用作高分辨率光谱分析仪和高精度波长计。⚪ 分辨率高达 2 GHz⚪ 波长精度高达 ±0.0001 nm⚪ 光抑制比超过 40 dB⚪ 可为工作范围为 375 nm 至 12 μm 的激光器提供最详细的光谱信息产品推荐Bristol 近红外高精度激光波长计 520-1700nm 771B-NIR-FA快速波长计 1250-1650nm (182-240THz)FWM1216快速波长计，是基于斐索干涉仪技术， 结合了温度控制干涉仪，多级复合干涉腔及线性阵列CCD探测器。与传统的基于迈克尔逊干涉仪的普通波长计不同，FWM1216-1KHz采用全固态结构，非机械运动部件光学设计，使其能在确保非常高测量精度(1pm)的同时具有超高 速的测量速率(高达1kHz的波长刷新速率)，结合外部触发及快速功率探测功能，使得FWM1216-1KHz成为精确观察波长 和功率同步瞬态变化的最佳选择。06 , 激光线宽测试激光线宽，指激光光源发射光谱的半高全宽，是光源单色性的量度,精确测量激光器的线宽对于评价单频激光器的性能非常重要。我们采用延时自外差法对其线宽进行了测量，它是一种精准测量单纵模窄线宽激光器线宽较好的方法。对于延时自外差法系统,激光器发出的光波经耦合器分成两路，一路经过光纤延迟线，另一路经过声光调制器进行移频，两路光波自身光频非常大(可高达几百太赫兹以上)，但是经过移频，频移量有几十到几百兆赫兹，此时两路光频相差仅为频移量，远远小于光波本身频率，满足拍频条件。频谱分析仪测量的为相干叠加后得到的光电流谱线，此时可从延时光电流谱线测定窄线宽激光器的线宽。产品推荐窄线宽激光线宽测量系统/线宽分析仪 1300-1700nm07 ,偏振消光比测试对于激光器而言，偏振消光比越高，将输出光变为线偏光的能力就越强。选用测试仪器：SK010PA 偏振分析仪SK010PA 偏振分析仪是自由光束应用和具有保偏光纤的光源的通用测量和测试系统。是从实践经验中开发出来的产品，优点是高可用性。它是即插即用的设备，配备了直接连接 Windows 的 USB2.0 接口，通过 USB 供电，可轻松集成到现有设备中进行快速地校准并对 Stokes 参数（偏振度、椭圆度）进行实时测量，并在一个描述 Poincaré球体极化状态的交互式显示器中显示。产品推荐SK010PA 紫外/近红外偏振分析仪 UV/UVIS/VIS/NIR/IR08 , 光束质量测试选用测试仪器：M2 Beam U3光束质量分析仪DUMA公司最新版本的M2 BeamOn U3 M2分析仪。主要由带滤光轮的Beam On U3相机和带无像差透镜的移动平台组成，通过采集多个测量面实现对M²因子的测量，整体准确度保持在±10％范围内。M2 Beam U3 是一种用于实时位置，功率和光束轮廓检测的光束诊断测量系统。可以测量连续激光和脉冲激光，光谱范围覆盖350nm-1600nm它提供了非常直观的图形表示和分析激光束各种参数的能力，包括M2，光束发散角，束腰宽度及位置，瑞利长度及焦点深度等参数满足用户对光束质量参数的需求。同时是USB3.0设备级别的软件驱动设备，驻留在用户的主机，实现数据快速传输以及便捷使用。产品推荐DUMA M2 Beam U3光束质量分析仪 350–1600nm

自20世纪60年代以来，氩离子激光器一直是需要高功率连续波输出的工业和科学应用中不可或缺的一部分，氦镉 (HeCd) 气体激光器1970年代进入市场，作为多种应用的更高效、更紧凑的替代品。这些气体和离子激光器长期以来一直满足325 nm和351.1 nm紫外线波长的需求，但现在正被二极管泵浦固态激光器夺走市场份额。由于维护成本不断增加以及对功率效率和总体拥有成本的担忧，许多气体和离子激光器客户正在转向DPSS激光器作为替代品。 为什么改用 DPSS 激光器？DPSS 激光器具有低维护要求、大幅降低的运营成本、长使用寿命、卓越的效率和紧凑的占地面积，是传统气体和离子源的可靠且超稳定的替代品。氩离子和 HeCd 激光器依赖于所使用气体的原子跃迁，这可能受到气压和放电条件等因素的影响，导致波长发射的可预测性和精确度较低。 这些因素还会影响光谱稳定性，从而降低较长时间内的精度。适用于需要特定且一致波长的应用，例如荧光、拉曼光谱、光刻。 和 PL 激发，DPSS 激光器在精细调谐的波长下提供超稳定的长期性能。超窄线宽和光谱纯度。DPSS 激光器产生低发散的高质量 TEM00 高斯光束。与气体和离子激光器相比，DPSS 激光器的线宽在较长的相干长度上窄几个数量级，有助于高分辨率测量，同时降低干扰和噪声强度 - 所有这些都是半导体检测等分析应用中的关键参数 以及要求准确性和清晰度的光谱学。 电源效率和减少热量产生由于高压电源要求,大量功耗以及需要额外冷却以保持激光器性能的热量，气体和离子激光器在功率效率方面处于劣势。DPSS 激光器提供高电光效率，以显着降低的功耗产生显着更高的输出功率。 气体或离子激光器吸收的几乎所有能量都转化为热量。对于输出功率仅为 50 mW 的 HeCd 激光器来说，这种热量浪费相当于超过700W，大约是专用电风扇加热器功率的一半。在50mW 输出功率下，HeCd 激光器的插座效率通常限制在0.007%。 在氩离子激光器中，0.0025%的墙壁插头效率导致 50mW输出功率时的功耗为 20,368.92W。对于以 5mW功率、0.35%墙壁插头效率运行的 DPSS 激光器，功耗仅限于70W。 紧凑的尺寸在占地面积和结构方面，DPSS 激光器通常比气体激光器更小、更紧凑，这使得它们更容易集成到各种系统和设置中。Skylark Lasers系列紫外 DPSS 激光器占地面积紧凑，比领先的 HeCd 激光器小60%。 维护成本低，使用寿命更长    DPSS 激光器通常具有更长的使用寿命，并且使气体激光器的维护间隔时间延长一倍，从而显着减少停机时间和运行中断。 与长期稳定性相结合，DPSS 激光器还提供更高的可靠性，这使其成为寻求减少预防性和反应性维护所花费时间和资源的工业客户的理想选择。   当涉及连续波气体和离子激光器的反应性维护时，HeCd 激光器通常需要在 5,000 小时后频繁更换气体管，并且容易出现风扇和控制板故障。激光管在其使用寿命结束时可能不会简单地“死亡”，而且可能表现出性能下降或不稳定，从而需要更换或翻新。氩离子激光器的典型维护要求包括每 5,000 小时更换一次等离子管，以及 5年后更换阴极接线。电源和冷却系统故障是气体和离子激光器经常出现的维护问题，通常需要完全更换这些组件以确保激光器持续运行。报废系统的处置也给 HeCd 激光器所有者带来了额外的挑战，因为 HeCd 管中含有镉，意味着激光器既不符合 RoHS 也不符合 REACH 标准，因此其处置具有挑战性且成本高昂。 DPSS 激光器完全符合 RoHS 和 REACH 标准，从而消除了这些问题。 减少拥有成本    虽然 DPSS 激光器的初始成本可能高于气体激光器，但较低的运营成本（每小时能源成本降低100倍以上）、更长的使用寿命以及更少的维护要求，随着时间的推移，可以显着节省成本。HeCd 气体激光器和氩离子激光器的运行和维护费用昂贵。它们的功耗很高，而且需要定期更换或翻新激光管、电源、冷却、接线和其他组件，这确实增加了总体拥有成本。假设折旧率为20%，每年使用5,000 小时，HeCd 激光器的拥有成本在前 3 年内可能会超过47,900 美元。 对于氩离子激光器，这一成本可高达 146,800 美元，而 DPSS 激光器的拥有成本每年比气体和离子激光器低约88%。 考虑使用 DPSS 激光器替代 HeCd 和氩离子源总之，如果您当前正在操作 325 nm HeCd 气体激光器或457.9/488/514.5nm氩离子激光器，并且希望提高效率、性能并降低拥有成本，请查看320 NX 和 349 NX C-DPSS 系列激光器。

什么是衍射光栅？衍射光栅是一种将能量衍射成其组成波长的光学元件。衍射光栅和棱镜之间的主要区别在于棱镜的色散是非线性的，而光栅提供线性色散。光栅通常也更有效，并且不会受到限制棱镜有用波长范围的吸收效应的影响。光栅的凹槽密度、深度和轮廓决定了光栅的光谱范围、效率、分辨率和性能。通常有两种不同类型的衍射光栅——刻划光栅和全息光栅。刻划衍射光栅是由刻划引擎产生的，该刻划引擎使用金刚石尖端工具在光栅基板（通常是涂有薄反射层的玻璃）上的涂层上切出凹槽。 全息衍射光栅是使用光刻技术生产的。衍射光栅可以是反射光栅或透射光栅，但是，本指南将主要关注反射光栅。最常见的反射式衍射光栅类型是平面和凹面光栅，但根据应用它们也可以是其他轮廓，例如凸面或环形。衍射光栅通常由三层组成：基底（通常是玻璃）、形成凹槽的环氧树脂或金属层以及反射涂层。 光栅可以具有正弦或闪耀轮廓。正弦光栅通常比闪耀光栅提供更低的效率，但通常提供更广泛的光谱覆盖范围。   闪耀光栅具有锯齿形轮廓，通常在规定的光谱范围内提供更高的效率。反射光栅通常涂有反射涂层，通常是带有保护涂层的铝（用于 UV-VIS-NIR 使用）或金（用于 IR 使用）。 透射光栅通常带有抗反射涂层。商业衍射光栅通常是由子母版生产的复制品光栅，其可能比母版衍射光栅低几代。通常，生产主衍射光栅的成本昂贵，并且通过提供复制光栅（其提供几乎无法区分的性能），一个主衍射光栅可以生产数千个复制品，从而降低了衍射光栅的单位成本。 光栅方程反射光栅的一般光栅方程为:其中n = 衍射级数λ = 衍射波长d = 光栅常数（凹槽之间的距离）θi  = 入射角（从法线测量）θ = 衍射角（从法线测量）该方程允许您非常精确地预测任何给定波长的光方向。 光栅色散衍射光栅用于将光分成不同的波长，或色散光。角色散是衍射角的变化与波长的微小变化之间的相关性。 角色散为：其中：b = 绕射角k = 衍射级n = 沟槽密度 线性色散将随着光栅到探测器的距离而变化。 线性色散为：其中：b = 绕射角k = 衍射级n = 沟槽密度LB  = 光栅到探测器的距离 利用这些基本方程，人们可以设计出高精度的光谱仪器。 它们用于设计实验室光谱仪、高光谱成像仪、电信、脉冲激光和现代光学系统中的其他设备中使用的光谱传感器。光栅效率 光栅的效率取决于几个条件：• 波长• 偏振• 入射角• 衍射级• 凹槽形状• 金属涂层（用于反射光栅） 凹槽的形状将极大地影响反射式光栅的衍射能量。 反射光栅的最高效率是通过闪耀或锯齿形凹槽实现的（见图 3）。 因此，通常要求使用闪耀光栅。可以使用几种不同的方法来闪耀光栅。我们使用专有技术可以创建紫外闪耀光栅，与离子蚀刻闪耀全息光栅相比，其效率更高。 漫射光当选择的波长以外的波长出现在测量平面上时，就会出现杂散光。 它通常是由衍射、光栅表面缺陷引起的光散射或重影级（例如刻划光栅间距中的周期性误差）引起的，导致波长遵循光学系统内的非预期路径。杂散光的影响是在任何给定波长下产生明显较高的信号电平，并对信噪比 (SNR) 产生负面影响。我们使用的专有闪耀技术可显着减少闪耀光栅中的杂散光，特别是与离子光栅相比 -蚀刻全息光栅。偏振光源的偏振会极大地影响光栅的效率。 重要的是要了解从光栅衍射的光能通常会发生偏振。 因此，当用非偏振光照射光栅时，产生的衍射能量将被偏振，如下图所示。 较高的凹槽频率会增加偏振分离。除非另有说明，大多数光栅都经过调整以实现非偏振光的最大效率。 然而，一些光栅将标有 P 偏振或 S 偏振的最大效率。 P 偏振，也称为 TE 偏振，是指入射光平行于光栅凹槽偏振。 S偏振，也称为TM偏振，是指入射光垂直于光栅凹槽偏振。有趣的是，人眼只能看到（或感知）电矢量（E）。图 1.沿 X 方向传播的光在 YZ 平面中发生偏振。 “E”是电矢量，在该图中，它平行于 Z 平面。 “H”是磁矢量，它平行于Y平面。刻划光栅与全息光栅由于制造过程的机械性质，无法生产出没有缺陷的刻划衍射光栅，这些缺陷可能包括周期性误差、间距误差和表面不规则性。 所有这些都会增加杂散光和重影（由周期性误差引起的错误光谱线）。从历史上看，刻划衍射光栅比全息衍射光栅提供更高的效率，但随着闪耀全息衍射光栅的引入，情况不再总是如此。用于制造全息衍射光栅的光学技术不会产生周期性误差、间距误差或表面不规则性。 这意味着全息光栅显着减少了杂散光（与刻划光栅相比，杂散光通常低 10 倍）并且没有重影。此外，与全息光栅相比，凹面光栅对于刻划光栅存在特定的问题。 刻划凹面光栅不能用于平场成像应用，因为光栅的投影凹槽图案总是产生直线、等距线，因此需要额外的光学器件来校正像差。 然而，全息凹面光栅可以设计和生产带有弯曲凹槽的产品，从而产生像差校正图像。 全息凹面光栅还可以生产出比刻划凹面光栅更低的 f 值。对于几乎所有应用，与刻划衍射光栅相比，闪耀全息衍射光栅将提供明显更好的整体性能。 仅当凹槽密度或光谱范围要求无法使用闪耀全息衍射光栅时，才应使用刻划衍射光栅。 主衍射光栅与复制衍射光栅在大多数情况下，复制品衍射光栅的光学性能实际上与生产它的母版的性能没有区别。 很少有应用能够受益于使用主光栅而不是复制光栅。复制品光栅的成本通常也比原版光栅低（特别是对于批量生产），并且光栅与光栅之间具有更好的一致性。我们的专有闪耀技术还意味着我们的复制闪耀光栅表现出非常高的效率（尤其是在紫外线下），并且与使用其他类型闪耀方法生产的光栅相比，杂散光显着降低。涂料根据应用和所需的波长范围，衍射光栅可以提供多种不同的涂层选项。对于紫外线、可见光和红外线应用，通常使用铝涂层，因为与银相比，铝涂层更耐氧化，并且具有更好的紫外线性能。铝在 200 nm 至远红外范围内的平均反射率大于 90%，但在 750 - 900 nm 区域除外，该区域的平均反射率约为 85%。银涂层可以在 450nm 至 2μm 的可见光和近红外波段提供更好的性能。对于红外性能，金涂层在 700nm 至 10μm 范围内提供约 97% 的高反射率。  衍射光栅上提供的典型涂层包括：• 裸铝• 受保护的铝（具有 MgF2 或 SiO2 层来保护铝）• 增强型铝（铝顶部的多层电介质膜用于增加可见光或紫外线区域的反射率）• 受保护的银• 红外用途金（700nm 至 10μm ~97%R）• 还可提供专业涂层，例如低至 120 nm 的 DUV 涂层。全息光栅的类型全息光栅是利用全息干涉图案的光刻技术制造的衍射光栅。两束相交的激光束产生等间隔的干涉条纹，这些干涉条纹被投射到光栅基板上的光刻胶材料上。 光致抗蚀剂的溶解与条纹的强度成比例，从而形成具有正弦轮廓的全息光栅。然后在全息光栅上涂上反射涂层。 通常可以是铝、增强铝、银或金。由于全息衍射光栅没有周期性误差或缺陷，因此与刻划光栅相比，它的杂散光明显减少，并且没有重影效应。全息光栅可以被闪耀以产生在限定的光谱区域内提高了效率的闪耀光栅。 正弦全息光栅正弦光栅是一种具有正弦凹槽轮廓的衍射光栅，其中凹槽是对称的并且没有闪耀方向。它们通常使用干涉光刻来生产，从而产生光滑的凹槽表面并消除刻划光栅中发现的周期性误差。通常，与闪耀光栅相比，正弦光栅提供更宽的光谱覆盖范围，但效率较低。然而，在凹槽间距和波长比接近一致的某些条件下，正弦光栅可以表现出与闪耀光栅相同的效率。 闪耀全息光栅闪耀全息光栅是一种衍射光栅，其中正弦轮廓已转换为“锯齿”轮廓。 这种锯齿形轮廓有效地提高了闪耀光栅在所需波长范围内的效率。闪耀波长是光栅提供最大效率的波长。 闪耀全息衍射光栅可以使用多种技术来制造。通常，闪耀光栅使用离子束蚀刻来创建锯齿轮廓，但是，我们使用专有技术来创建闪耀光栅，与离子蚀刻闪耀光栅相比，该光栅具有高紫外线效率和显着降低的杂散光。闪耀全息光栅提供与闪耀刻纹光栅相似的高效率，但杂散光显着降低且无重影。凹面光栅凹面光栅的主要优点是它可以用作仪器中的主要色散和聚焦元件。 凹面光栅减少了所需光学元件的数量，从而提高了吞吐量和仪器效率。凹面光栅通常有四种类型：• 闪耀全息凹面光栅• 像差校正平场成像光栅• 恒定偏差单色仪光栅• 罗兰型凹面光栅闪耀全息凹面光栅凹面闪耀光栅类似于标准闪耀光栅，其中凹槽轮廓已被修改以提高指定光谱区域的效率。 与某些其他类型的闪耀全息凹面光栅不同，我们生产的凹面光栅采用一种工艺生产，该工艺可产生在光栅表面变化的闪耀轮廓，从而提高整个图像平面的效率。 通常可实现 >80% 的效率。 像差校正（平场成像）凹面光栅   像差校正凹面光栅（或平场成像光栅）具有既不平行也不等距的凹槽，旨在消除像散并允许在平面上成像完整的光谱范围。   这使得像差校正凹面光栅非常适合与平面阵列探测器（例如光电二极管阵列（PDA）或电荷耦合器件（CCD）探测器）一起使用。 恒定偏差单色仪凹面光栅恒定偏差单色仪光栅是扫描单色仪中使用的一种凹面光栅，其中光栅旋转并从入口狭缝穿过出口狭缝扫描信号。 入射信号和衍射信号之间的偏离角保持恒定。与平面光栅相比，恒定偏差凹面光栅的主要优点是它不需要准直和聚焦光学器件，减少了光学元件的数量并增加了吞吐量。它还允许更紧凑的仪器设计。 罗兰型凹面光栅  罗兰型凹面光栅是一种凹槽是直且等距的光栅。这种类型的凹面光栅将光谱衍射到罗兰圆上，罗兰圆被定义为圆的直径等于凹面光栅的曲率半径的圆。罗兰型凹面光栅存在像散问题，但其他类型的像差很小。脉冲压缩光栅脉冲压缩光栅是一种特殊类型的平面正弦光栅，用于激光啁啾脉冲压缩，通常优化用于 1053nm。脉冲压缩光栅需要具有非常高的损伤阈值和高效率（利特罗入射、S 偏振>90%）。 透射光栅透射光栅的生产方式与反射光栅相同，但凹槽设计用于衍射透射光。透射光栅效率高，并且通常比反射光栅更容易对准。 为了产生高效率，透射光栅通常需要深槽轮廓。透射光栅通常带有抗反射涂层。我们不生产透射光栅。 电信光栅现代电信允许通过光纤传输大量信息。 光栅可以通过分离各个波长来管理光纤中的信号，从而允许访问信息。电信应用需要具有极低偏振相关损耗 (PDL) 和高衍射效率的光栅。 它们还需要具有高度的环境稳定性和非常好的光栅重复性。 关于我们我们自 2004 年以来一直在生产大批量平面、非球面和自由形状反射光学器件、中空后向反射器和全息衍射光栅。我们主要使用光学复制工艺，使我们能够以比传统批量制造更低的成本提供高保真、高规格的精密光学器件。我们的关键能力之一是制造表面尺寸低至 λ/10 或更好的自由曲面光学器件、离轴抛物面镜和椭球面镜。 我们还制造平面、凹面和凸面全息衍射光栅，这些光栅可以使用我们专有的闪耀技术作为闪耀光栅提供，与传统的离子蚀刻光栅相比，该技术不仅在紫外线下提供高效率，而且杂散光更低。我们的高精度复制光学器件包括球面镜、自由曲面镜和非球面镜（同轴或离轴抛物面镜、椭圆镜、环形镜和柱面镜）以及后向反射器、纳米结构、混合光学器件和复杂光学器件。我们已通过 ISO 9001:2015 认证且符合 RoHS 标准，我们的生产和测试区域符合太空标准，提供无硅生产环境，我们可以在其中复制用于星载望远镜和光学互连系统的离轴抛物面、椭球面和自由曲面镜。我们为许多知名项目提供了多种超低杂散光光栅，包括轨道碳观测站 (OCO) 和臭氧绘图分析套件 (OMPS)。 

激光是一种频率更高的电磁波，它具有很好相干性，所以可以像无线电（收音机、电视等）一样作为传递信息的载波。由激光“携带”的信息(包括语言、文字、图像、符号等)通过一定的传输通道(大气、光纤等)送到接收器，再由光接收器鉴别并还原成原来的信息。这种将信息加载于激光的过程称之为调制，而实现了这个调制过程的器件就叫调制器。被调制的激光称为载波，调制激光的低频信息称为调制波。按调制发生的位置，可以将激光调制分为内调制和外调制。这个内和外指的是激光谐振腔的内外。调制如果是在腔内发生的，等于是在激光激发的过程中同时调制了，那就是内调制。调制如果是在腔外发生的，也就是在激光激发辐射后再用调制器进行调制，那就是外调制了。问:内调制具体有什么方法可以实现呢？举个我们最熟悉的例子，半导体激光器电流调制。以下是我们公司的一款DFB激光二极管的功率-电流曲线图（绿色曲线）。我们可以看到，注入的电流越大，激光二极管输出的光功率就越高。这是一种电泵浦激光器，电流就代表泵浦的能量。如果将调制波以电流信号的形式注入DFB二极管，那么输出的光功率值就附带了调制的信息，这就是内调制。这种调制方法结构简单，效率高，不过调制带宽收到激光谐振腔的限制。外调制就很好理解了，激光形成之后，在激光器外的光路上放置调制器，用调制信号改变调制器的物理特性，当激光通过调制器时，就会使光波的某参量受到调制。另外，按照激光的调制目标，可以分为幅度调制、频率调制、相位调制。幅度调制就是载波的振幅随着调制信号的规律而变化，其幅度调制的表达式为：实现幅度调制的方法，有上文提到过的激光二极管内调制法，配合我们的激光器驱动就可以实现。也可以使用EOM强度调制器，AOM（模拟款）。频率调制和相位调制分别以调制信号去改变激光振荡的频率和相位，调制完波形如下图所示：调制实现的方法有很多种，声光晶体、电光晶体、PZT拉伸、电流调制等等，基本可以实现对光波各个参数的控制，加载调制信息。下方我们附带了对应的调制器链接：产品图片产品名称产品链接低噪声激光器驱动 (LD电流600mA LD电压2.8V)‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1380‍1550nm 保偏声光调制器 150MHzhttp://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=9901550nm铌酸锂2.5Gb/s 强度调制器http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=5241550nm 铌酸锂高频相位调制器（20GHZ电光带宽）http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=1867单模光纤拉伸器http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=357微型变频光学斩波器/双频斩波器 5-20kHzhttp://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=903

PIN型光电探测器InGaAs（铟镓砷）是探测器的材料类型，不同的材料响应的光波段不同。下面列出几种常见材料的典型工作波段。硅：400~1100nm铟镓砷：800~1700nm砷化铟：2.15~3.5um碲镉汞：2~12um砷化稼：500~850nm               它的工作波长是800~1700nm，表明该探测器只对800~1700nm的光有响应，这要求您所要探测的光必须在该范围内，否则就需要更换其他波段的材料。工作带宽，它表明了该款探测器能响应的光功率变化频率。以第一款为例（InGaAs单元探测器 100MHz-筱晓(上海)光子技术有限公司,MCT探测器,半导体激光二极管,中红外QCL激光器,光纤放大器,光电探测器 (microphotons.cn)）它的带宽是100MHz，那么它就可以响应光在100MHz以内的调制信号，如果有大于100MHz的调制成分，那几乎会完全丢失，这在频域上会更好理解。如果您探测的光是缓慢变化甚至是恒定的，没有高动态响应的需求，那这个参数就不需要考虑了。响应度是描述探测器灵敏度的参量。它代表探测器输出信号和输入信号的关系，一般分为电压响应度RV和电流响应度RI。如果产品没有明确写出，看单位即可。比如本文例举的这个产品，响应度0.95A/W@1550nm，明显就是电流响应度。它表明输入的光功率和响应光电流的比值，至于为什么要专门表明是1550nm下的响应度，那是因为响应度本身就是波长的函数，需要选择一个波长去比较。跨阻增益表示该款探测器还会对产生的光电流进行跨阻放大，从而变成电压信号，单位是V/A。饱和光功率表示该款探测器能响应的最大功率超过这个光功率值后，探测器的输出信号不再随着输入光功率的变大而变大，不再满足之前定义的响应度了。以PD-100M-A为例，它的饱和光功率是140uW，响应度是0.95A/W，相乘得到饱和光电流是133uA，然后经过30kV/A的跨阻增益，最终输出的饱和电压是3.99V。NEP，用于表示探测器最小可探测的功率。因为所有的探测器都是存在本底噪声的，如果您输入的光功率十分微弱，引发的光电流完全被淹没在噪声里面，那么这个光功率认为是没有探测到。现在想象这么一种情况，我们逐渐增加输入光功率，直到激发的电信号正好和噪声齐平，再高一点，就会超出本底噪声显现出来了。这个功率值，我们就定义为探测器的噪声等效功率（Noise Equivalent Power,NEP）。问现在我们看到PD-100M-A的NEP参数，5pW/sqrt(Hz)。噪声等效功率的单位不应该是功率吗？问为什么会除以sqrt(Hz)?答实际上这里的NEP是归一化的，它将原来的NEP再除以带宽的平方根，才得到这个归一化的NEP。所以我们直接将5pW/sqrt(Hz)×sqrt(100MHz)，得到50nW，才是该探测器能探测到的最小光功率值。输出耦合方式，分为DC耦合和AC耦合两种。DC耦合可以理解为原始电压信号直接输出，AC耦合额外添加了直流电压信号的过滤，只输出交流信号。剩下的一些通用器件参数，本文不再赘述。新品推送产品图片    产品名称           产品链接铟镓砷 InGaAs 单元探测器 PD系列 800~1700nmhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=212铟镓砷 InGaAs 高速放大型光电探测器 PDA系列 800-1700nm  http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=827碲镉汞 MCT(HgCdTe) 带光浸式光伏探测器的可编程红外探测模块 2-12μm/2.5-7μm‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=562‍碲镉汞 MCT(HgCdTe) 热电冷却光电导 中红外光电导探测器 2.0-15umhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=266美国 EOT 高速光电探测器(InGaAs/Si/GaAs) 830/1300/2000nm‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=534‍

筱晓小课堂  DAS光纤传感系统 随着科技的不断进步，光纤传感技术逐渐在多个领域得到广泛应用。其中，分布式声波传感技术（DAS）以其独特的优势和性能，成为了研究的热点。本文将重点介绍DAS光纤传感技术的原理以及我们的研究进展。 分布式光纤声波传感(DAS)技术主要是一种利用激光在光纤中的后向瑞利散射来获取沿线环境物理量变化的先进感知技术，具有环境适应性强、传感范围大、信道间光速同步、时空分辨精度高等优势。当光在光纤中传播时，会与光纤中的分子发生相互作用，产生散射。根据弹光效应和胡克定律，外界扰动变化会改变光纤长度和折射率，调制光波传输的光程和时延，进而导致接收端的光波相位发生变化。我们之前做的DVS系统已经证明了这一点： 筱晓光子实验分析⑩——关于光纤分布式振动传感的研究 筱晓小课堂 DAS的应用领域是什么？DAS具有密集的空间感知和远距离动态监测等不可替代的优势，已初步应用于油气资源勘探、碳储存与监测、自然灾害探测、近地表地层分析等地球物理领域。我们搭建的DAS系统结构图如下所示。窄线宽激光器（NL Laser）输出的激光分为两路，10%的成分通过可调光衰减器（VOA）进行光功率控制，90%的光使用AOM进行脉冲化调制后，进入光环形器1端口，2端口连接分布式传感光纤，3端口接受传感光纤后向散射回的光，然后通过小信号EDFA对微弱的返回光进行放大，最后和VOA控制的本振光合束拍频，使用PD转化为电压信号交给采集卡去解调。传感光纤放在蓝牙音响上接受振动实时采集音频图（前半段播放音乐，后半段停止）提问&解答对光源有要求吗？窄线宽激光器的选择十分重要，如果激光器的相位噪声较大，就会导致最终输出的振动信号信噪比很小。必须使用1550nm波段吗？1550nm的激光在光纤中传输拥有最小的损耗，这是它在通信领域的优势。对于长距离的分布式传感系统，我们认为低损耗同样是一个很大的优势。功率有要求吗？有要求，因为瑞利散射光还是比较微弱的，需要添加脉冲式EDFA增加信噪比。AOM带宽有什么要求？要小于采集卡的解调频率 ，所以我们选择了100MHz的AOM，方便采集卡进行解调。如何判断声波产生的位置？OTDR技术就是解决这个问题的。通过OTDR技术，可以测量光纤中的瑞利散射，通过测量光纤中的光信号变化来确定振动产生的位置。具体来说，当光纤受到振动时，光纤中的光信号会产生相位调制和强度调制，这些调制信号会被OTDR设备检测到。通过分析OTDR设备输出的光信号，可以确定振动产生的位置。随着技术的不断进步和应用需求的增长，DAS光纤传感技术也在不断发展。未来，DAS技术将朝着更高精度、更长距离和更快速响应的方向发展。同时，随着新材料、新工艺和新算法的不断涌现，DAS技术的性能和应用范围也将得到进一步拓展。新品推送产品图片    产品名称           产品链接高功率窄线宽ECL外腔半导体激光器模块 1550nm 10mWhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=14‍691550nm 保偏声光调制器 100MHzhttp://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=5141550nm单模光纤衰减器http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=8541550nm 单模3端口光纤环形器http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=259208.4m纳秒级光纤延迟线http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=346小信号EDFA掺铒光纤放大器 C band 1535-1565nm  http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=978InGaAs单元探测器 1GHzhttp://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=2890250MSps 双通道高速数据DAS采集卡http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=418750:50 1x2全波段单模光纤耦合器 1260-1620nmhttp://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=245

将光器件从包装盒中取出的操作步骤打开器件包装盒之前，需要准备好以下静电防护设施： a.防静电工作台 ,  b.带接地线的防静电腕带,  c.离子风机（如有更佳）2. 把右手拇指放在包装盒盖的一角，小心地打开盒盖（适用于APD/PIN/LD同轴封装、独立包装的光器件）。3.左手扶好器件包装盒，用右手的拇指、食指和中指将光连接器从包装盒中慢慢地取出来。把光连接器放在工作台上。 注意：操作中不得弯折、扭绞光纤，不得对光连接器施加过大的作用力。4.左手扶好器件包装盒，用右手的拇指、食指和中指将带有保护盖的光器件从包装盒中慢慢地取出来。注意：操作中不得弯折、扭绞光纤，不得对光连接器施加过大的作用力。5.移去期间引脚上的保护盖（此处为防静电海绵）6.对于蝶型封装的器件（一般是激光器），用拇指和食指握住激光器的对角，小心的把它从包装盒中取出来。注意：操作中注意保护器件引脚和尾椎，不得对尾椎施加任何作用力。7.左手的拇指和食指分别拈住器件的上下两面，用右手的拇指和食指握住夹片小心地往外拉、将夹片取下来，类似地取下另一边的保护夹片。注意：操作中注意保护器件引脚和尾椎。光器件正确操作方法图例1.抓取同轴封装光器件时，用拇指和食指握住器件的“Ω”支架的圆弧部分。2.抓取同轴封装光器件时，除1外，还可用拇指和食指分别握住器件的“Ω”支架底座两端3.抓取Mini-DIL封装光器件时，用拇指和食指分别握住器件的两边上缘部分。4.抓取蝶形封装光器件时，用拇指和食指分别握住光器件上部的两个对角。5.抓取光模块产品时，要一手托住模块金属盒体、一手托住光纤及光纤连接器。光器件错误操作方法图例1.禁止抓取同轴封装光器件尾椎部位（外部光耦合部件）。警告：施加在尾椎部位的作用力可能会使光学耦合部件发生错位，从而导致器件出现不可恢复的永久性损伤！2.禁止抓取Mini-DIL封装光器件尾椎部位（外部光耦合部件）。警告：施加在尾椎部位的作用力可能会使光学耦合部件发生错位，从而导致器件出现不可恢复的永久性损伤！3.禁止抓取蝶形封装光器件尾椎部位（外部光耦合部件）。警告：施加在尾椎部位的作用力可能会使光学耦合部件发生错位，从而导致器件出现不可恢复的永久性损伤！4.不可直接用手抓取光器件的金属引脚。警告：有可能对器件造成静电损伤！5.禁止抓取一侧的引脚夹片把蝶形封装光器件从包装盒中取出来。警告：可能会造成器件引脚的变形或损伤。6.禁止拉动光纤时过分施加侧向作用力。警告：操作光器件时作用在光纤上的拉伸力最大不得超过5N，光纤弯曲半径不得小于35mm。光纤损伤会导致光功率下降。请注意小心操作！7.禁止未抓好器件时抽拉光纤。8.禁止未抓好器件时抽拉光纤。警告：操作光器件时作用在光纤上的拉伸力最大不得超过5N，光纤弯曲半径不得小于35mm。光纤损伤会导致光功率下降。请注意小心操作！9.禁止握住光纤时让器件垂落。10.禁止握住光纤时让器件垂落。警告：操作光器件时作用在光纤上的拉伸力最大不得超过5N，光纤弯曲半径不得小于35mm。光纤损伤会导致光功率下降。请注意小心操作！11.禁止用手托住模块盒体的同时让器件尾纤自由垂落。禁止光纤打结（弯曲半径过小）弯曲半径是指光纤弯曲时，不出现性能劣化或完全损伤的前提下、所能承受的最小半径。如下图所示，弯曲半径一般不要超过35mm.光器件引脚成型修剪与安装固定1.同轴封装光器件引脚成型修剪参考示例。注意：操作时所用工具不要对器件引脚根部施加应力，以防引脚受损。2.蝶形封装光器件引脚修剪示例。光模块的封装有哪些种类？修剪后的引脚与焊盘的搭接长度(a)约为焊盘总长度(b)的1/2到2/3。即：b/2 ≤ a ≤ 2b/3注意：操作时所用工具不要对器件引脚根部施加应力，以防引脚受损。操作时注意保护器件尾椎，施加在尾椎部位的作用力可能会使光学耦合部件发生错位，从而导致器件出现不可恢复的永久性损伤！3.蝶形激光器安装固定步骤：a.将激光器热沉部位清理干净。b.在热沉部位涂抹适量导热硅脂。c.将激光器放在热沉上并前后左右移动、保证硅脂涂抹均匀。拧紧固定螺丝前确保引脚对齐PCBA上的焊盘。d.使用5cN·M的力矩将M2的螺钉按1→2→3→4顺序进行预先固定。e.使用10 ~ 15cN·M的力矩、仍然按1→2→3→4顺序进行最终固定。注意：拧紧螺丝时所用的改锥不要碰触橡皮尾套，以防器件尾椎受损、导致光功率下降。光器件引脚焊接1. 光器件在完成引脚成型修剪和安装固定后可进行引脚焊接。在采用63/37锡铅焊料进行焊接时，须遵照以下的焊接温度及持续时间：a.焊接温度低于260摄氏度时最长持续时间为10秒钟。b.焊接温度低于400摄氏度时最长持续时间为3秒钟。注意：超出以上操作条件可能会造成器件损坏。只能使用烙铁头单独接地的烙铁进行焊接（悬空的烙铁头受热后很容易产生感应静电）。主要光器件耐静电分级依据对静电的敏感度，某公司将其产品的耐静电等级作如下分类：耐静电试验方法：EIAJ ED-4701 C-111A(C=100pF,R=1.5kΩ)主要光器件耐静电等级：

蝶形封装激光二极管适配的Mini低噪声驱动模块  DFB（Distributed Feedback）半导体激光器采用分布式反馈结构，这种结构使得激光器只在特定波长产生激光，产生了非常窄的谱线，并且单纵模输出。ECL是外腔激光器，其结构在激光腔外部放置外部谐振腔，可以进一步压窄激光线宽，通过PZT控制腔的反馈波段，还可以起到调频的作用。在本文中，我们将对DFB和ECL两种半导体激光二极管进行对比测试，配合我们的低噪声驱动电路，可以实现上位机软件控制二极管的工作。02功率光谱测试分析 DFB测试P-V-I曲线ECL测试P-V-I曲线       由图可知，DFB在600mA电流下，输出功率为115mW，ECL在500mA电流下，输出功率为74mW。两者在发光效率上并没有太大区别。然后，使用AQ6375E光谱仪分别测量它们光谱图，均为单纵模输出，边模抑制比可达60 dB以上。DFB光谱测试图ECL光谱测试图03线宽测试分析      利用自外差延时线宽测试系统，分别对DFB和ECL的线宽进行测试。关于自外差延时线宽测试系统的技术原理，请看历史文章（筱晓光子AOL实验室⑬——窄线宽激光二极管线宽测试）其中DFB的线宽值为77kHz，ECL的线宽值为4kHz，可见外腔式在线宽方面比分布式表现更好一点。自外差延时线宽测试系统DFB线宽测试图ECL线宽测试图04波长调谐特性分析       最后，我们讨论一下这两款激光器的波长调谐特性。DFB的波长有温度调节和电流调节两种方式，一般用温度进行大范围且慢速的波长控制，用电流进行小范围且快速的调制。该DFB的波长调谐曲线如下所示：        DFB的波长对温度和电流的反应很灵敏，这也导致了它对温控模块和LD电路有较高的噪声要求。我们通过拍频发现，将温控控制在1Ω以内，DFB的频率抖动仍然在MHz量级。我们的LD电路电流噪声小于1uA，频率抖动可以控制在1MHz以内。       另外，DFB的温度和电流变化同时也会对其功率进行调制。必须同步调节电流和温度，才有可能实现在功率不变的情况下改变波长。而ECL的波长主要受外腔控制，它没有DFB这种大范围地线性的温度或电流控制曲线，容易发生跳模。所以我们使用带PZT控制的ECL，通过给PZT施加电压，改变外腔的反馈波长，可以快速地进行波长调制且不会影响光功率值。由于它的频率对温度、电流相较DFB不敏感，所以在自由运转下它的频率稳定性也要好过DFB。新品推送产品图片    产品名称           产品链接高功率窄线宽DFB模块http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1470‍高功率窄线宽ECL模块‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1469‍线宽分析仪‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1409‍

 筱晓光子近期推出一款全新产品——CAM-1550IR 1550nm近红外低成本相机，此款CAM-1550IR是一种适用于实时红外成像的经济型相机，其应用涵盖光束截面分析、机器视觉、通用红外探测、电信设备制造控制、电信测试和检查、产品质量监控。另外，可以搭配我们的900~1700nm SWIR镜头直接成像使用。该产品包含:CAM-1550IR 1550nm相机机芯、U盘、USB数据线（供电一体）、纸质手册一份 该产品使用简单，安装完上位机软件后，连接USB即可直接使用，无需额外供电。具体安装步骤以及产品演示请看视频：新品推送产品图片    产品名称           产品链接900~1700nm SWIR镜头(C-mount）‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1106WinCamD-LCM系列 1" CMOS 相机型光束质量分析仪‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1072‍近红外InGaAs铟镓砷相机 ARTCAM-990SWIR 400-1700nm‍‍http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=4067‍

NorthLab ProView是一个用于检查光纤和连接器的相移Michelson干涉仪系统。该产品系列可以处理直径从125 µm到1200 µm的光纤。ProView专为在生产线上使用而设计，其中易用性、工艺速度和高产出至关重要。同时，由于其多功能的控制和分析软件，ProView非常适用于研发环境。小巧轻便的设计使其非常适合拥挤的工作台，可以与熔接机、切割机和其他准备工具并列使用。简单而坚固的设计确保了低维护和无故障的使用。    另外，ProView可以设置为探测器模式，模拟简单的VISNIR 功率计，可用于手动引导光纤对准/耦合/极化，或者进行端面结构分析。ProView可以定制化支架，支持裸纤、SMA、FC/PC、ST/PC、LD80等。新品推送产品图片    产品名称           产品链接高功率窄线宽DFB模块http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1470‍高功率窄线宽ECL模块‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1469‍线宽分析仪‍http://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1409‍

自1974 年发现 ZBLAN 玻璃以来，人们开发各种氟化物光纤，包括ZrF 4、InF 3和AlF 3基光纤，专为中红外应用而设计。 ZFG 和 IFG 玻璃的典型成分为：ZFG（锆ZrF 4氟化物玻璃）=氟锆酸盐纤维 ZFG (Zirconium ZrF4 Fluoride Glass) = fluorozirconate fibers53 ZrF 4 -20 BaF 2 -4 LaF 3 -3 AlF 3 -20 NaFIFG（InF 3氟化物玻璃）= 氟化物纤维 IFG (Indium InF3 Fluoride Glass) = fluoroindate fibers40 InF 3 -20 ZnF 2 -20 SrF 2 -20 BaF 2它们具有从紫外到中红外的高透明度的特异性：对于 ZFG 和 IFG（3 毫米厚的样品），分别为 0.22 至 7 µm 和 0.255 至 8 µm。（见下图）因此，它们完全覆盖了 3-5 µm大气透明度窗口，并部分覆盖了分子指纹识别区域，为众多被动和主动应用铺平了道路。以下给出了一些 ZFG 和 IFG玻璃特性（见表）：特性ZFGIFG玻璃化转变温度Tg (°C)250-300280-320密度（g.cm-3）约4.5约5.0折射率nD约1.50-1.51约1.48-1.51非线性折射率n2(x 10-20 m²/W)约2.1≈ 3.2-4.3 [参考]声子能量（cm-1）Phonon energy约580约510下面包含箭头的图将使您能够了解氟化物与二氧化硅和硫族化物玻璃相比的特性。

日本YOKOGAWA横河公司宣布将于2023年7月31日发布AQ6373E可见光波长和AQ6374E宽范围光谱分析仪。作为具有高分辨率和近距离动态范围的 AQ6373B 和 AQ6374 的后续产品，新机型提供了相同的高性能以及升级版的操作性能，以满足研发和生产环境中的各种光谱测量需求。筱晓(上海)光子技术有限公司第一时间上架该系列产品.同时,筱晓上海光子还提供横河全系列产品,包含AQ6360/AQ6380/AQ6373B/AQ6374/AQ6377/AQ6370D /AQ6376 / AQ6376E/AQ6375B/AQ6375E 等等AQ6373E光谱分析仪横河测试测量利用过去40多年来在该领域获得的技术和专业知识设计了AQ6373E和AQ6374E, 以满足医疗、生物和材料加工应用领域对新光学设备及组件日益增长的需求，这些光学设备及组件能够测量可见光到近红外波段。新机型提高了可用性，同时继承了当前AQ6373B和AQ6374型号的高波长分辨率和宽动态范围，作为激光光谱测量仪得到了高度评价。在医疗和生物领域，发光设备由于其准确性和非侵入性而被越来越多地使用，这反过来又需要在开发过程中进行精确测量。在半导体制造的过程中，对生产过程中使用的激光器进行特征描述和质量检测也需要使用高性能光谱分析仪。 同时，鉴于平板电脑和智能手机的广泛使用，用户开始期望一个基于触摸的直观界面，即使是那些不熟悉光谱分析仪各种设置和功能的用户也可以轻松执行光谱测试。我们提供的AQ6373E和AQ6374E符合当下大部分用户的需求。主要特点AQ6373E光谱仪覆盖的波长范围与当前的AQ6373B相同，介于350 nm至1200 nm之间。除了标准性能机型外，该阵容现在还包括针对激光评估应用优化的高分辨率机型和专为生产测试应用设计的限量版机型。AQ6374E 光谱分析仪不仅可用于评估激光等发光器件，还可用于鉴定光纤。它具有先前 AQ6374 型号的高光学性能，提供业界的宽测量波长范围（350 - 1750 nm）。新的光谱分析仪具有更高的实用性，包括旨在加快客户研发和生产测试任务的APP模式。 APP模式提供了一个专门针对被测设备（DUT）的用户界面，可引导用户从配置设置导航到测试结果输出测试结果，因此即使是不熟悉光谱分析仪的客户也可以轻松使用它们。 它们还配备了大型LCD触摸屏，使操作更加轻松直观。AQ6373E和AQ6374E计划在7月底前符合 CE标志要求。关于横河横河电机在测量、控制和信息领域为各行各业的客户提供先进的解决方案，包括能源、化工、材料、制药和食品。横河电机通过有效应用数字技术，解决客户有关生产、资产和供应链优化的问题，从而向自主运营过渡。横河电机于1915年在东京成立，通过遍布60个国家的129家公司组成的全球网络中拥有17，000+名员工，继续致力于可持续发展的社会。关于筱晓(上海)光子筱晓(上海)光子技术有限公司是一家被上海市评为高新技术企业的专业光学服务公司，业务涵盖设备代理以及项目合作研发，公司位于大虹桥商务板块，拥有接近2000m²的办公区域，建有500平先进的AOL(Advanced Optical Labs)光学实验室，为国内外客户提供专业技术支持服务。公司主要经营光学元件、激光光学测试设备、以及光学系统集成业务。依托专业、强大的技术支持，以及良好的商务支持团队，筱晓的业务范围正在逐年增长。目前业务覆盖国内外各著名高校、顶级科研机构及相关领域等诸多企事业单位。筱晓拥有一支核心的管理团队以及专业的研发实验室，奠定了我们在设备的拓展应用及自主研发领域坚实的基础。公司自成立以来，始终遵循行业领先、诚信发展、探索创新、务实致远、以质取胜的服务理念，并在产品开发和销售中贯彻到底。公司自始至终秉承着国际标准的质量安全保障。多年来，公司一直致力于光学设备的设计开发，以及知识产权的保护。我们将不断完善管理机制和技术水平，为客户提供更安全环保的产品以及更优质的服务。

结构图自主搭建基于RIN测试的激光器抗反射测试平台，所需配件单名称类型规格/需求数量/件保偏准直器-Lens Module备件1310 X21550 X2保偏耦合器-Coupler备件3*3 X12*2 X1保偏可调衰减器-Attenuator备件X1保偏反射镜-Fiber Mirror备件X1保偏隔离器-Isolator备件X2

高功率台式DFB-QCL量子级联激光器是上海筱晓光子开发的可调谐连续光激光器，波长为5.26um，它最大能输出100mW的空间光，能够满足气体传感分析测试、中红外测试光源等条件。通过在激光器前面板精确打孔，并搭配笼式结构的方式，我们可以将中红外激光耦合进光纤，方便后续实验的开展。笼式结构内装有一片中红外透镜和光纤适配器。通过调节透镜的位置和光纤适配器的角度，我们可以将空间光的耦合效率达到最大。产品图片产品名称产品链接中红外激光器中空光纤耦合的光学组件http://www.microphotons.cn/index.php?a=cpinfo&id=3004往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子产品介绍①——L band 光纤放大器筱晓光子产品介绍②——ASE光源筱晓光子产品介绍③——横河AQ6377光谱仪筱晓光子产品介绍④——光滤波器的光谱特性比较筱晓光子产品介绍⑤——太赫兹晶体筱晓光子产品介绍⑥——VCSEL激光器筱晓光子产品介绍⑦——光束质量分析仪筱晓光子产品介绍⑧——2um中红外高效激光荧光感应卡筱晓光子产品介绍⑨——脉冲压缩光栅筱晓光子产品介绍⑩——紫外激光数字相机筱晓光子产品介绍⑪——侧边抛磨光纤/D形光纤筱晓光子产品介绍⑫——60nm可调谐带通滤波器筱晓光子产品介绍⑬——2um TDFA放大器系统筱晓光子产品介绍⑭——半导体可饱和吸收反射镜(SESAM)筱晓光子产品介绍⑮——C+L波段光纤放大器系统筱晓光子产品介绍⑯——SK010PA偏振分析仪筱晓光子产品介绍⑰——10FBS超快激光电动快门筱晓光子产品介绍⑱——1550nmVCSEL激光器测试实验分享筱晓光子产品介绍⑲——超窄带波分复用(UNBWDM)筱晓光子产品介绍⑳——BeamOnU3光束位置分析仪往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子精品速递①——蝶形封装半导体激光驱动器筱晓光子精品速递②——自相关仪筱晓光子精品速递③——ixblue 2um铌酸锂电光调制器    筱晓光子精品速递④——超低分光比的光纤耦合器(SUL-FBT)筱晓光子精品速递⑤——红外相机CCD和CMOS测试效果比较筱晓光子精品速递⑥——ID-Photonics C波段高精度光谱分析仪筱晓光子精品速递⑦——RGB高稳定紧凑型波长锁定激光系统筱晓光子精品速递⑧——5米长光程全光纤型中红外气体吸收池筱晓光子精品速递⑨——用于快速高效红外光谱的ATR棱镜筱晓光子精品速递⑩——中红外空间光光纤耦合系统筱晓光子精品速递⑪——TDLAS半导体激光器的可调谐系数的对比试验筱晓光子精品速递⑫——A guide to selecting CaF2 grades筱晓光子精品速递⑬——近红外超连续谱光源筱晓光子精品速递⑭——可编程实验室MCT红外检测模块筱晓光子精品速递⑮——微光计量学筱晓光子精品速递⑯——可调谐激光器筱晓光子精品速递⑰——太赫兹(THz)功率计筱晓光子精品速递⑱——HeNe激光器优点和缺点，外腔窄线宽半导体HENE激光器的sha手往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子实验分析①——9.68um量子级联激光器TDLAS测水分子系统筱晓光子实验分析②——窄线宽PZT波长可调谐模块的高电压波长调谐实验筱晓光子实验分析④——法布里-珀罗(F-P)标准具实验测试分享筱晓光子实验分析⑤——利用中红外超连续光源研究各种气体在中红外波段的吸收特性筱晓光子实验分析⑥——光纤型窄线宽激光器以及半导体型的窄线宽激光器线宽对比测试筱晓光子实验分析⑦——MP-BFPS裸纤研磨及观察系统筱晓光子实验分析⑧——高速TDLAS汽车尾气浓度检测系统筱晓光子实验分析⑨——光纤式1550nm脉冲激光解决方案筱晓光子实验分析⑩——关于光纤分布式振动传感的研究筱晓光子实验分析⑪——利用高掺有源光纤实现飞秒脉冲光放大筱晓光子实验分析⑫——中红外TDLAS N2O ppm级浓度分析系统筱晓光子实验分析⑬——利用SOA环形腔结构设计可调谐激光器往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子新品速递①——裸光纤研磨机筱晓光子新品速递②——使用筱晓的库存光学和重新抛光服务，可节省时间和金钱筱晓光子新品速递③——M2光束质量分析仪实验测试分享筱晓光子新品速递④——8um高分辨率中红外相机筱晓光子新品速递⑤——4.56um QCL高功率光源筱晓光子新品速递⑥——658nm无线式光电自准直仪筱晓光子新品速递⑦——光开关的介绍与使用筱晓光子新品速递⑧——法布里-珀罗标准具(F-P标准具)筱晓光子新品速递⑨——PM量级光谱分辨率的C波段光谱仪筱晓光子新品速递⑩——高速激光二极管驱动器    筱晓光子新品速递⑪——小型脉冲光纤激光器往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子AOL实验室①——窄线宽激光的特性与应用筱晓光子AOL实验室②——利用空间光对穿技术探测空气中的水分子吸收峰筱晓光子AOL实验室③——SOA：光放大器和光开关的集成化筱晓光子AOL实验室④——中红外ppb级CH4测量激光器模块筱晓光子AOL实验室⑤——利用SOA+TOF设计环形可调谐激光器筱晓光子AOL实验室⑥——腔衰荡技术原理筱晓光子AOL实验室⑦——利用腔衰荡系统探测CH4在1653.7nm处的吸收峰筱晓光子AOL实验室⑧——利用腔衰荡系统探测C2H2在1520nm处的吸收峰

激光线宽，指激光光源发射光谱的半高全宽，是光源单色性的量度,精确测量激光器的线宽对于评价单频激光器的性能非常重要。在使用半导体激光二极管的时候，如果对激光的线宽有要求，我们就需要关注二极管的驱动电流噪声。驱动的电流噪声对激光线宽有很大影响，比如您使用的是普通的DFB类型的激光二极管，线宽约为3MHz，波长调谐系数约为5pm/mA，如果使用的驱动电流噪声在几百uA级别，那么带来的频率噪声也会是MHz量级的，则会影响到最终线宽的测量。因此我们使用200nArms的低噪声激光驱动电路进行激光线宽度测量。线宽测试采用自外差延时拍频的方法，测试示意图如下图所示。1550nm窄线宽DFB激光二极管输出光功率为10mW，经过光纤耦合器C1分成两路，一路经过延时光纤FDL，另一路经过100MHz的声光调制器AOM，两路最终汇合到耦合器C2进行耦合拍频，通过光电探测器PD进行光电转换，将信号传输到频谱分析仪SA进行拍频测量，从而得到待测激光器的线宽拍频的功率谱信号。延时光纤的长度为50 km，在测量线宽为4kHz以上的激光时都是足够的。如下图所示，可以看到该二极管的线宽约为60kHz，符合窄线宽DFB的线宽指标。作为对比，我们使用Thorlabs的ITC4005驱动进行线宽测试，得到的结果如下图所示，可以看出测得的线宽约为250kHz，ITC4005驱动的电流噪声约为100uA。通过对比，我们发现，Thorlabs的ITC4005驱动所带来的噪声确实影响了激光器的线宽，将窄线宽DFB激光二极管的线宽参数从100kHz以内增加到了250kHz。产品图片产品名称产品特点产品链接CTL101低噪声14引脚蝶形封装激光二极管控制器驱动板驱动电流:110-880mARMS噪声:120nARMS3dB带宽: 12MHz温度系数: 15ppm/°Chttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=1

腔衰荡技术最早的提出，其目的是测量高反镜的反射率。比如现在市面上的高反镜，反射率基本在99.99%左右，普通的反射率测量方法已经无法精确测量器件的参数。因此，我们就将一对高反镜平行放置，组成一个F-P谐振腔。谐振腔可以看作是一个光学滤波器，其性能如下图所示，横坐标表示输入谐振腔的光波长，纵坐标表示光的通过功率与输入光功率的比值。光从这一对高反镜组成的谐振腔一端输入，一部分通过谐振腔从另一端输出，剩余的光都在输入端反射了（还有一部分光会动态地储存在谐振腔内，这也就是为什么存在腔衰荡信号）。根据谐振腔的性质，只有输入光波长正好处于谐振腔的谐振点时，光的透过率理论上为100%，这个点谐振腔储存的能量也最高。此时关闭激光输入，谐振腔内储存的光开始在腔内来回反射，因为发射镜的反射率很高，每次反射都只会透过很小一部分的光，绝大部分光会反射到另一个反射镜，如此反复，腔内的光能慢慢下降，直到全部消耗，在这一动态过程中，谐振腔的两端（输入端和输出端）都能探测到一个缓慢下降的光功率信号，这就是腔衰荡信号。所以，我们需要保证，激光的波长要在谐振腔的谐振点上，才能采集到一个信噪比足够高的腔衰荡信号，也就是光在腔内走一个来回，其光程必须为自身波长的整数倍，这也就是腔衰荡系统的模式匹配之一（纵模匹配）。通过PZT将两者关系锁定，可以保证产生一个良好的衰荡信号，当然，这需要一个PID伺服系统去控制，电路较为复杂。还有一种方式，也是我们正在使用的，可以说是一种触发采集的方式，不去锁定腔长和波长的关系，而激光在自由运转的时候，波长必然是一种抖动的状态。只要它在某个时刻，扫过了腔的谐振点，在那个瞬间，腔的透过率突然增加，腔内的光能也跟着累积。然后，在腔的输出口放置光电探测器实时捕捉透过光，一旦透过光功率大于设定的阈值，立刻关闭激光输入，并采集一次衰荡信号。这种方式，不能保证激光一直处于腔的谐振点，但是每次采集衰荡信号的时刻，它都是模式匹配的，可以说是一种动态的纵模匹配。往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子产品介绍①——L band 光纤放大器筱晓光子产品介绍②——ASE光源筱晓光子产品介绍③——横河AQ6377光谱仪筱晓光子产品介绍④——光滤波器的光谱特性比较筱晓光子产品介绍⑤——太赫兹晶体筱晓光子产品介绍⑥——VCSEL激光器筱晓光子产品介绍⑦——光束质量分析仪筱晓光子产品介绍⑧——2um中红外高效激光荧光感应卡筱晓光子产品介绍⑨——脉冲压缩光栅筱晓光子产品介绍⑩——紫外激光数字相机筱晓光子产品介绍⑪——侧边抛磨光纤/D形光纤筱晓光子产品介绍⑫——60nm可调谐带通滤波器筱晓光子产品介绍⑬——2um TDFA放大器系统筱晓光子产品介绍⑭——半导体可饱和吸收反射镜(SESAM)筱晓光子产品介绍⑮——C+L波段光纤放大器系统筱晓光子产品介绍⑯——SK010PA偏振分析仪筱晓光子产品介绍⑰——10FBS超快激光电动快门筱晓光子产品介绍⑱——1550nmVCSEL激光器测试实验分享筱晓光子产品介绍⑲——超窄带波分复用(UNBWDM)筱晓光子产品介绍⑳——BeamOnU3光束位置分析仪往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子精品速递①——蝶形封装半导体激光驱动器筱晓光子精品速递②——自相关仪筱晓光子精品速递③——ixblue 2um铌酸锂电光调制器    筱晓光子精品速递④——超低分光比的光纤耦合器(SUL-FBT)筱晓光子精品速递⑤——红外相机CCD和CMOS测试效果比较筱晓光子精品速递⑥——ID-Photonics C波段高精度光谱分析仪筱晓光子精品速递⑦——RGB高稳定紧凑型波长锁定激光系统筱晓光子精品速递⑧——5米长光程全光纤型中红外气体吸收池筱晓光子精品速递⑨——用于快速高效红外光谱的ATR棱镜筱晓光子精品速递⑩——中红外空间光光纤耦合系统筱晓光子精品速递⑪——TDLAS半导体激光器的可调谐系数的对比试验筱晓光子精品速递⑫——A guide to selecting CaF2 grades筱晓光子精品速递⑬——近红外超连续谱光源筱晓光子精品速递⑭——可编程实验室MCT红外检测模块筱晓光子精品速递⑮——微光计量学筱晓光子精品速递⑯——可调谐激光器筱晓光子精品速递⑰——太赫兹(THz)功率计筱晓光子精品速递⑱——HeNe激光器优点和缺点，外腔窄线宽半导体HENE激光器的sha手往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子实验分析①——9.68um量子级联激光器TDLAS测水分子系统筱晓光子实验分析②——窄线宽PZT波长可调谐模块的高电压波长调谐实验筱晓光子实验分析④——法布里-珀罗(F-P)标准具实验测试分享筱晓光子实验分析⑤——利用中红外超连续光源研究各种气体在中红外波段的吸收特性筱晓光子实验分析⑥——光纤型窄线宽激光器以及半导体型的窄线宽激光器线宽对比测试筱晓光子实验分析⑦——MP-BFPS裸纤研磨及观察系统筱晓光子实验分析⑧——高速TDLAS汽车尾气浓度检测系统筱晓光子实验分析⑨——光纤式1550nm脉冲激光解决方案筱晓光子实验分析⑩——关于光纤分布式振动传感的研究筱晓光子实验分析⑪——利用高掺有源光纤实现飞秒脉冲光放大筱晓光子实验分析⑫——中红外TDLAS N2O ppm级浓度分析系统筱晓光子实验分析⑬——利用SOA环形腔结构设计可调谐激光器往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子新品速递①——裸光纤研磨机筱晓光子新品速递②——使用筱晓的库存光学和重新抛光服务，可节省时间和金钱筱晓光子新品速递③——M2光束质量分析仪实验测试分享筱晓光子新品速递④——8um高分辨率中红外相机筱晓光子新品速递⑤——4.56um QCL高功率光源筱晓光子新品速递⑥——658nm无线式光电自准直仪筱晓光子新品速递⑦——光开关的介绍与使用筱晓光子新品速递⑧——法布里-珀罗标准具(F-P标准具)筱晓光子新品速递⑨——PM量级光谱分辨率的C波段光谱仪筱晓光子新品速递⑩——高速激光二极管驱动器    筱晓光子新品速递⑪——小型脉冲光纤激光器往期精彩文章推荐：（点击蓝字即可阅读）筱晓光子AOL实验室①——窄线宽激光的特性与应用筱晓光子AOL实验室②——利用空间光对穿技术探测空气中的水分子吸收峰筱晓光子AOL实验室③——SOA：光放大器和光开关的集成化筱晓光子AOL实验室④——中红外ppb级CH4测量激光器模块筱晓光子AOL实验室⑤——利用SOA+TOF设计环形可调谐激光器筱晓光子AOL实验室⑥——腔衰荡技术原理筱晓光子AOL实验室⑦——利用腔衰荡系统探测CH4在1653.7nm处的吸收峰筱晓光子AOL实验室⑧——利用腔衰荡系统探测C2H2在1520nm处的吸收峰

该1550nm小型脉冲激光器采用 MOPA 结构的光路设计，能产生 ns 量级脉宽、2~3KW 高峰值功率脉冲激光输出，重复频率 50kHz~2MHz, 具有高的电-光转换效率，低 ASE和非线性效应噪声，宽温工作范围。本产品采用开放的接口设计，通过外部输入的时序信号，可以灵活控制种子激光器和泵浦激光器的开关，可实现按需发送脉冲。本产品结构紧凑、体积小、重量轻，非常适合系统集成应用，是激光雷达(LiDAR)、遥感勘测、激光测距理想的激光光源。这款1550nm小型脉冲激光器用软件控制泵浦光的功率和激光的脉宽。另外，需要接入外部电压信号，用外部电信号作为触发信号（边沿触发），来控制脉冲的输出。激光器有两根光纤跳线作为输出，一根是主输出端，峰值功率可达2~3KW，另一端是参考光，功率在uW级别，是种子光的成分，可以用于观测种子光的各种参数。通过调节泵浦光功率，可以控制脉冲激光器的平均输出功率在0W~1.9W连续变化，如下图所示（3ns脉宽，500kHz重复频率下）：输出平均功率与泵浦电流关系图在 25℃环境温度下，激光器在 3ns、500kHz、输出平均功率 1W 时的光谱如下1550nm脉冲激光器光谱图使用超快光电探测器，对脉冲的光功率进行直接探测，探测得到的光功率时域图就呈现了光脉冲的波形，我们可以观察到脉宽为3ns，脉宽的抖动为100ps。光脉冲时域图产品图片产品名称产品链接小型脉冲光纤激光器 1535/1550nmhttp://www.microphotons.cn/?a=cp3&id=98筱晓光子产品介绍①——L band 光纤放大器筱晓光子产品介绍③——横河AQ6377光谱仪筱晓光子产品介绍⑤——太赫兹晶体筱晓光子产品介绍⑦——光束质量分析仪筱晓光子产品介绍⑨——脉冲压缩光栅筱晓光子产品介绍⑪——侧边抛磨光纤/D形光纤筱晓光子产品介绍⑬——2um TDFA放大器系统筱晓光子产品介绍⑮——C+L波段光纤放大器系统筱晓光子产品介绍⑰——10FBS超快激光电动快门筱晓光子产品介绍⑲——超窄带波分复用(UNBWDM)筱晓光子精品速递①——蝶形封装半导体激光驱动器筱晓光子精品速递③——ixblue 2um铌酸锂电光调制器筱晓光子精品速递⑤——红外相机CCD和CMOS测试效果比较筱晓光子精品速递⑦——RGB高稳定紧凑型波长锁定激光系统筱晓光子精品速递⑨——用于快速高效红外光谱的ATR棱镜筱晓光子精品速递⑪——TDLAS半导体激光器的可调谐系数的对比试验筱晓光子精品速递⑬——近红外超连续谱光源筱晓光子精品速递⑮——微光计量学筱晓光子精品速递⑰——太赫兹(THz)功率计筱晓光子实验分析①——9.68um量子级联激光器TDLAS测水分子系统筱晓光子实验分析④——法布里-珀罗(F-P)标准具实验测试分享筱晓光子实验分析⑥——光纤型窄线宽激光器以及半导体型的窄线宽激光器线宽对比测试

总览DTS 专用高速数据采集卡是一款高速微弱信号数据采集卡。DTS 专用高速数据采集卡采用我公司科技创新设计的硬件实时累加平均技术实现了微弱信号增强采集，提取出被噪声淹没的相关信号。通过板载同步技术， 原始信号经过最多 32768 次累加，可使信号信噪比提高 180 倍，是一种用途广泛的微弱信号检测板卡。DTS 专用高速数据采集卡板载两片 12bit 高速 A/D 转换器，根据客户需求， 可提供 100MSPS，125MSPS 两个采样率版本。DTS 专用高速数据采集卡精心设计了独te的并行同步信号采集累加技术， 使采集和累加同步完成。对长度 10000 点的原始信号做 16000 次采集、累加，计算机得到最终结果只需 3 秒。DTS 专用高速数据采集卡具有外触发、内触发两种触发模式。客户可以任意选择设备触发采集卡模式或采集卡触发设备模式。经过精心信号完整性处理， 设备给出的触发脉冲过冲在 5%以内，优越的信号质量保证设备不被误触发。DTS 专用高速数据采集卡可以精确地恢复检测和测量被噪声背景淹没的微弱信号，特别适合用于分布式光纤传感系统。DTS专用高速数据采集卡( 用于Phase- OTDR系统),DTS专用高速数据采集卡( 用于Phase- OTDR系统)技术参数采样频率：100M/125M 可选A/D 分辨率：12bit通道数：2 通道数据输出接口：PC104输入阻抗：50 欧信号输入方式：SMA两通道同步抖动：5psRMS输入量程：±2V模拟信号带宽（-3dB）：100MHZ触发方式:内触发、外触发（上升沿触发）内触发宽度：N/采样频率，N 可由软件设定内触发周期：M（uS），M 可由软件设定单次采样信噪比：≥60dB采样长度：100~10000 采样点单次采样精度：±0.1%累加次数：10~32768 次任意可调累加平均方式：实时采样累加平均，3 秒可完成 10000 采样点 16384 次采样累加功耗：工作温度：0℃—50℃存储温度：0℃—100℃相对湿度：0—85%仪器驱动程序：Windows      XP应用程序：提供 VC++6.0 开发平台下 DEMO 程序源代码及技术支持信号接口如上图所示，采集卡提供 4 个 SMA 输入输出口。功能如下表：信号名功能S1_IN第一路模拟信号输入S2_IN第二路模拟信号输入IT内同步触发输出OU外同步触发输入DTS 系统接线样例1、光源（设备）触发采集卡连接方式2、采集卡触发光源（设备）连接方式采集卡实测效果（ DTS 系统应用）以下信号使用的是 DTS 专用高速数据采集卡-150 型号采集卡，配合我司的脉冲光源和 APD 探测电路，使用 6KM 长 InfiniCor®公司 62.5μm 多模光纤，环境温度为 21℃，在约四公里处有四个光纤圈在 70℃的油槽中，长度依次为 5M， 2M，3M，8M，在约五公里处也打有一个光纤圈，放在 70℃油槽中。4096 次平均参考光曲线 4096 次平均信号光曲线4096 次平均光纤圈部分曲线 32768次平均参考光曲线   32768 次平均信号光曲线32768次平均光纤圈部分曲线通用参数单位（mm）

总览NOVA™研磨机的崭新的设计可以适应各种应用，集成了Krell现有的Scepter, Trig及FLex研磨机的功能为一体。 可以研磨连接器，波导芯片，裸光纤及其他定制产品。光纤类根据数量价格,合同金额原则上不低于3500元 智能型综合控制研磨机系统,智能型综合控制研磨机系统产品特点● 光纤连接 ，裸光纤，波导芯片及其他定制部件的精密研磨● 单片机控制MICROFEEDTM自动进料系统● 支持所有标准连接器/MIL-TERMINI/裸插芯研磨● 机器去胶● 满足TELCORDIA标准● 波导芯片，裸光纤，连接器夹具互换● 集成现有Scepter, Trig及FLex研磨机的所有功能产品应用● 光纤激光器● 半导体加工技术参数NOVATM全自动裸光纤/芯片研磨机参数：● 锥形光纤一次性四根研磨● 裸光纤一次性最多8根研磨● 全自动角度调节，全自动旋转角度调节光器件研磨：● 采用Krell公司Zhuan利的单只连接器独立加压夹具，确保每只连接器压力一致，并确保跟研磨片都能有良好。的接触。配合NOVA研磨机特有的Microfeed ™自动给料机构，困扰客户的连接器去胶工序可以在机器上直接实施。● 研磨夹具上每只孔位都进行了光学准直调较确保干涉参数良好。 同时， 每只夹具上可以对多种不同形式的连接器进行研磨。● NOVA作为多功能研磨机，快速更换夹具即可实现对波导，芯片 ，PLC， 透镜，光纤阵列的研磨；研磨角度可以调节，同时，研磨夹具可以适应各种尺寸的光器件。裸光纤研磨：● NOVA可以研磨单多模光纤，保偏光纤，蓝宝石光纤，光子晶体光纤等等。● 形状从单边楔形到双边楔形都可以。● 同时对于锥形可实现四根光纤一次研磨● 锥形光纤角度范围从70度到120度● 特种20度锥形光纤也可研磨● 光纤直径从80um到>3mm.● 研磨角度可以0-50度之间调节，视夹具和适配器不同而变化。● 实时视频监控：作为选配功能，可实时视频监控研磨情况，并且在研磨机上直接监测光纤端面情况。● 正常裸光纤最多可一次性研磨8个头.视频监控示例图相关问答总结1、我可以在以后购买检查设备吗？答：是的，如果您最初只购买基础抛光机，您可以在未来升级检测模块。2、我有一个 Krell Trig 抛光机（见附件）。 Trig 和 NOVA 有什么区别？答：基本上，NOVA 是自动化和可编程的，而 Trig 是手动操作的。3、NOVA可以同时抛光多少根裸纤？答：最多 8 个。

总览AQ6374覆盖了350 ~ 1750nm的宽范围波长，包括可见光(380 ~ 780nm)和通信领域。AQ637OD有助于加快光通讯激光器、无源器件、LED以及在生物、材料加工、消费品和电信等应用中使用这些器件的装置的开发和生产速度。凭借内置颜色分析功能和与AQ6315远程命令相兼容，AQ6373B可以为AQ6315老用户提供更高水平的功能、速度和光学性能。横河AQ6374光谱分析 （350-1750nm）,横河AQ6374光谱分析 （350-1750nm）产品特点● 覆盖从可见光到通信波长的宽光谱范围机型● 波长范围: 350 ~ 1750nm● 波长精度: ±0.05nm● 波长分辨率设置: 0.05 ~ 10nm● 功率范围: +20 ~ -80dBm● 动态范围: 60dB (峰值±1.0nm)● 8种波长分辨率设置: 0.05 ~ 10nm● 可以让用户根据DUT特性选择最佳值。● 超宽可测功率范围: -80 ~ +20dBm● 适合测量不同应用领域使用的高功率源和低功率源。● 波长精度: ±0.05nm● 通过内置或外部参考光源可以进行波长校准。● 快速测量● 仪器测量100nm跨度只需0.5s(灵敏度设为NORM_AUTO)。● 采样点数: 100001● 波长采样点数量翻倍。一次扫描即可进行高分辨率宽波长范围测量。产品应用● 光有源器件● 激光二极管/光纤激光器/光纤放大器/光收发器● 光无源器件● 滤波器/FBG/AWG/WSS/ROADM/光纤● 光传输设备(DWDM、CWDM)● 支持应用光子设备的开发技术参数

总览NORBLIS Polaris中红外超连续谱激光器是对于需要具有宽带宽和高输出功率的近衍射限制输出光束应用光源的理想选择。POLARIS-5 中红外超连续谱激光器 1.9-5.0um,POLARIS-5 中红外超连续谱激光器 1.9-5.0um通用参数产品特点：宽带宽高输出功率自由空间输出或FC/PC、FC/APC输出可选产品应用：大气痕量气体传感多物种光谱学光学相干层析成像(中红外OCT系统)显微分光镜光纤和波导特性分析 技术参数：型号POLARIS-4POLARIS-5光谱范围1-4.3 μm1.9-5.0   μm平均功率min. 800 mWmin.   300 mW脉冲重复频率3 MHz3   MHz功率稳定性2 %2 %预热时间30 min30   min尺寸(WxLxH)500x300x100 mm500x300x100   mm 光谱图光束传输：准直自由空间（更长期耐用），连接器FC/PC或FC/APC输出（根据特殊保修条件）。 

总览WL-LDC10D是一款高速激光二极管驱动器，专为驱动近红外范围内的SOA和BOA而设计。它有一个模拟输入，可以在DC到15MHz的频率下，在0到1A之间任意设置激光电流。这种高输出驱动和高转换速率(50A/µs)的结合使WL-LDC10D非常适合开关和模拟调制应用。数字TTL输入允许在两个任意电流设置之间进行数字切换。WL-LDC10D高速激光二极管驱动器具有可调限流、反向电流保护和集成热过载保护功能。它提供了一个内部数字控制回路，作为具有可调温度和电流限制的TEC控制器。所有参数都可以通过前面板和内置的USB接口进行调整。高速激光二极管驱动器 SOA/BOA控制器,高速激光二极管驱动器 SOA/BOA控制器技术参数产品特征模拟带宽DC至15 MHz 高达1A输出驱动电流可调输出电流限制200 mA至1A激光二极管反向电流保护电流监控器输出 TTL调制(2个任意电流)集成TEC控制器(最大1.5A)可调TEC调节器参数可调TEC电流限值USB接口(虚拟串行通讯端口) 价格实惠 应用方向 FDML激光器:扫描幅度整形 SOA/BOA/LED调制和切换 典型应用激光二极管直接安装在WL-LDC10D的背面。可为不同的引脚提供不同的插槽。 电气规格参数条件最小值典型值最大值单位电源电压1 (VS)1516V输出电流(Iout)VS=15V，二极管正向电压最大输出电流随着二极管正向电压的增加而减小。11.1A输入电压(Vin)模拟电流控制电压-6.56.5V输入阻抗485052Ω模拟带宽2VS=15V，Iout调制1App15MHz输出上升时间2VS=15V，Iout=0至1A20ns输出下降时间2VS=15V，Iout=1A至0A22ns最小电流限制可调最小输出电流200mA 1. 该设备可以在电源电压低于±15V时工作，但性能会下降。上升/下降时间和带宽会略小，最大输出电流会减少。2. 上升/下降时间和模拟带宽取决于所附激光器的特性(容量、感应率)。除非另有说明，上表中规定的数值是Covega的1310nm SOA（1132型号）测量的数据。 机械规格金属外壳尺寸(无连接器)105 x 65 x 160mm3重量，包括电源(约)1 200g 

筱晓光子最新推出的950nm可调谐激光器，输出波长范围可以在920nm~1000nm内调谐，功率最大可达25mW（990nm处），SMSR超过90dB，波长扫描速度可达30nm/s，PZT的精调范围超过10GHz。激光器的内部结构如下图所示。LD光源和光栅相对静止，固定在一个旋臂上，旋臂由精密电机和PZT共同控制，电机最小步进0.1pm，PZT使用0-150V电压控制。通过控制旋臂的不同角度，可以选择不同波长的一级衍射光通过半反镜，这是一种典型的外腔式结构。一阶衍射光通过半反射镜射出后，并耦合到一根光纤上，对焦调节器会自动调整调节器到工作波长，补偿LD准直透镜的色散。LD温度通过TEC控制，然后通过散热片和风扇从激光头上散热。激光器内部结构图下图呈现的是激光器与驱动系统的连接。该驱动系统集成了PZT高压控制模块、LD驱动模块、TEC温控模块、电机控制模块、耦合自动调节模块，只需通过一根USB线与上位机连接，在对应软件中控制。激光器控制器连接图将激光器输出连入光谱仪，间隔10nm测量一次光谱，得到如下光谱图，可以看到激光可以覆盖920nm~1000nm，功率在990nm处最大。950nm可调谐激光光谱图950nm可调谐激光器不同的波长的功率分布图PZT电压与10GHz Etalon信号关系图

光腔衰荡光谱技术原理光腔衰荡光谱技术（CRDS）是上个世纪年代发明的一种气体吸收光谱检测技术，通过一对反射率超过99.99%的高反镜组成一个光谐振腔，大大地提升了光在腔内的反射次数，也就提高了待测气体的吸收光程，根据光在腔内的衰荡时间来检测腔内的待测气体浓度，很容易就能达到1ppm以内的精确度。并且，激光在腔内的衰荡时间仅与腔镜反射率和气体吸收系数相关，与激光的功率稳定性无关，这也是CRDS相较其他气体检测技术的优点。CRDS的基本原理如下图所示,激光从准直头发出，通过第一个高反镜后，大部分光被反射，透过的光在谐振腔中来回振荡，振荡次数可达上万次，很大程度上增加了吸收光程。根据Lambert-Beer定律，当一束入射光进入谐振腔开始衰荡后，PD探测器探测到光信号呈指数衰减，一直到光功率信号衰减至初始信号的1/e，这段时间就是腔衰荡时间。腔衰荡时间用公式表示为：其中L表示腔长，α表示气体吸收系数，C表示气体浓度，c表示光速，R表示腔镜反射率。当R十分接近100%时，InR可以化简为1-R，因此，在99.99%反射率的谐振腔中，腔衰荡时间可以化简为：由上式可以推出，当谐振腔内没有待测气体时，即C = 0，空腔衰荡时间为：结合二式，可以计算出气体浓度：我们采用1653.7nm的DBF激光二极管作为光源，进行了CH4气体探测的腔衰荡光谱实验，通过可调的7.5mm准直透镜调节入射谐振腔的光斑。腔长为0.5m，一对高反腔镜的反射率均大于99.99%，曲率半径为1m，计算可得，腔内谐振的光束腰半径应为0.477 mm，在腔的正中心，并以此反推出入射光的束腰点和束腰半径。然后通过光斑分析仪观察入射光，调节准直透镜的距离和准直头与入射腔镜的距离，使得符合计算结果。谐振腔通光后，以5Hz的速率扫描二极管激光器的电流，使得光频能扫过至少一个自由光谱程，此时探测器已经可以探测到空腔衰荡信号，微调腔镜角度，将衰荡信号调至最大，如下图所示：产品图片产品名称产品特点产品链接1653.7nm DFB激光器· 高输出功率· 窄线宽 · 内置TEC和热敏电阻       · 2 nm波长可调http://www.ld-pd.com/?a=cp3&id=210调焦光纤准直器 (焦距4.5/7.5/11mm)· 三种增透膜非球面透镜选项: 350- 700nm, 650-1050nm, 1050-1620nm· 与兼容接头一 起使用可以达到衍射极限性能· 调节时对准误差http://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=2328超光滑超高反射率(＞99.99%) 反射镜· 非常高的反射率· 中心波长可以定制· 所有用于 CRD 实验的反射镜都带有背面增透膜· 平面和球形弯曲熔融石英基材· 优质抛光，RMS 粗糙度：≤ 1.5 Åhttp://www.microphotons.cn/?a=cpinfo&id=1905